Beta-Zerfall auf dem zugehörigen Zustand des Atoms. Arten von Kerntransformationen, Alpha- und Beta-Zerfall-Break-Massenzahl der Nuklear

In Übereinstimmung mit den Arten der radioaktiven Emissionen gibt es mehrere Arten von radioaktiven Zerfall (Arten von radioaktiven Transformationen). Die radioaktiven Transformationen unterliegen Elementen in den Kerneln, von denen zu viele Protonen oder Neutronen sind. Betrachten Sie die Arten von radioaktiven Zerfall.

1. Alpha-Zerfall. Es ist charakteristisch für natürliche radioaktive Elemente mit einer großen Sequenznummer (d. H. Mit kleinen Bindungsenergien). Über 160 alpha aktive Arten von Kernen sind bekannt, hauptsächlich die Sequenznummer von ihnen mehr als 82 (z\u003e 82). Der Alpha-Zerfall wird durch Emission von dem Kern eines instabilen Elements des Alpha-Partikels begleitet, der der Kernel des Heliumatoms Nein (in seiner Zusammensetzung 2 Proton und 2 Neutron) ist. Die Kernelladung nimmt um 2, eine Massenzahl - um 4 ab.

ZAK → Z-2 A-4 Y + 2 4NE; 92 238U → 24 nicht + 90 234.

88 226A → 2 4HE + 86 222RA + γ.

Alpha - mehr als 10% der radioaktiven Isotope sind zersetzt.

2. Beta-Zerfall. Eine Reihe von natürlichen und künstlichen radioaktiven Isotopen unterzogen sich einem Zerfall mit emittierenden Elektronen oder Positionen:

a) elektronischer Beta-Zerfall. Es ist sowohl für natürliche als auch für künstliche Radionuklide charakteristisch, die überteuerte Neutronen (d. H. hauptsächlich für schwere radioaktive Isotope) haben. Etwa 46% aller radioaktiven Isotope werden einem elektronischen Beta-Zerfall ausgesetzt. In diesem Fall dreht sich eine der Neutronen in ein, und der Kernel isst und Antineutrino. Die Ladung des Kerns, und dementsprechend erhöht die Atomzahl des Elements um eins, und die Massenzahl bleibt unverändert.

AZ x → AZ + 1 y + E- + V-; 24194PU → 24195AM + E- + V-; 6429cu → 6430Zn + E- + V-; 4019k → 4020ca + e- + v-.

Wenn sich die β-Partikel des Nukleus von Atomen in einem angeregten Zustand befinden können, wenn ein Überschuss an Energie in der Tochtergesellschaft gefunden wird, die nicht von den korpuskulären Partikeln erfasst wird. Diese überschüssige Energie wird in Form von Gamma Quanta hervorgehoben.

13785CS → 13756 V + E - + V- + γ γ;

b) Positron Beta-Zerfall. Einige künstliche radioaktive Isotope werden beobachtet, was im Kernel überschüssige Protonen gibt. Es ist charakteristisch von 11% der radioaktiven Isotope in der ersten Hälfte des Tisches D.I. MendeleeV (Z<45). При позитронном бета-распаде один из протонов превращается в , заряд ядра и соответственно атомный номер уменьшается на единицу, а массовое число остается без изменений. Ядро испускает позитрон и нейтрино.

AZX → AZ-1U + E + + V +; 3015P → 3014SI + E + + V +; 6428NI + E + + V +.

Das Positron, das aus dem Kern fliegt, bricht mit einem "extra" Atom oder interagiert mit einem freien Elektron mit einem Paar "Positron-Elektron", das sofort in zwei Gamma-Quantum mit einer äquivalenten Masse von Partikeln (E und e ). Das Verfahren zum Drehen des "Positron-Electron-Paars zweier Gamma-Quantum wurde als Vernichtung (Zerstörung) und der aufkommenden elektromagnetischen Strahlung - Vernichtung bezeichnet. In diesem Fall ist die Umwandlung einer Form von Materie (Teilchen der Substanz) an andere Gamma-Photonen;

c) elektronische Erfassung. Dies ist eine Art radioaktiver Transformation, wenn der Atomkern ein Elektron von der dem Kern (elektronischen bis 100-fach) oder weniger als 100-fachen - von l-Niveau am nächsten der Kern (elektronischen TO-Capture) oder weniger als 100-fachen aufnimmt. Infolgedessen wird eines der Kernelprotonen von einem Elektron mit einem Elektron neutralisiert. Die Reihenfolge Nummer des neuen Kernels wird kleiner, und die Massennummer ändert sich nicht. Der Kernel emittiert Antineutrino. Der freigegebene Ort, der auf oder L-Level aufgenommen wurde, ist mit einem Elektron von ferner aus dem Kern der Energienebene gefüllt. Überschüssige Energie, die an diesem Übergang freigesetzt wird, wird von einem Atom in Form einer charakteristischen Röntgenstrahlung emittiert.

AZH + E- → AZ-1 Y + V- + Röntgenstrahlung;

4019К + E- → AR + V- + Röntgenstrahlung;

6429ku + E- → 6428 Ni + V- + Röntgenstrahlung.

Die elektronische K-Capture ist charakteristisch von 25% aller radioaktiven Kerne, aber hauptsächlich für künstliche radioaktive Isotope, die sich in der anderen Hälfte des Tisches d.i befinden. MendeleeV und überschüssige Protonen (Z \u003d 45 - 105). Nur drei natürliche Elemente unterziehen sich K-Capture: Kalium-40, Lantan-139, Verlusten-176 (4019K, 15957LA, 17671lu).

Einige Kerne können auf zwei oder drei Arten zerfallen: von Alpha- und Beta-Zerfall und zum Erfassen.

Kalium-40 wird wie bereits erwähnt ausgesetzt, elektronischer Zerfall - 88% und zur Erfassung von 12%. Kupfer-64 (6428CU) wird in Nickel (Positron-Zerfall - 19%, K-Capture - 42%; (elektronischer Zerfall - 39%).

3. Die Emission von γ-Strahlung ist kein Typ eines radioaktiven Zerfalls (sie transformiert die Elemente nicht) und ist ein Fluss elektromagnetischer Wellen, der aus dem Alpha und dem Beta-Zerfall von Atomkernen (sowohl natürliche als auch künstliche radioaktive Isotope entstehen) Wenn die Tochtergesellschaft ein Überschuss an Energie ist und nicht von der korpuskulären Strahlung (Alpha und Beta-Partikel) erfasst wird. Dieser Überschuss wird in Form von Gamma Quanta sofort hervorgehoben.

13153i → 13154xe + E- + V- + 2γ-Quanta; 226888 → 42HE + 22286RN + γ KVANT.

4. - Emission von Proton aus dem Kernel ist im Wesentlichen Zustand. Dieses Verfahren kann in künstlich erhaltenen Kernen mit einem großen Neutrondefizit beobachtet werden:

lutes - 151 (15171lu) - In IT ist 24 Neutron weniger als in einem stabilen Isotop 17671lu.

Alpha-Zerfall.(A-Zerfall) - Art des radioaktiven Zerfalls atomarer Kerne, wenn ein Alpha-Partikel emittiert wird, nimmt die Kernladung um 2 Einheiten ab, um eine Massenzahl - um den 4. Alpha-Zerfall ist charakteristisch für radioaktive Elemente mit großer Atomzahl Z.

Feige. einer. Schematisches Bild von A-Zerfall.

Alpha-Zerfall wird mit der Anzahl der Protonen spontaner Transformation des Atomkerns bezeichnet Z. und Neutronen N. Zu einem anderen (Tochtergesellschaft) Kern, der die Anzahl der Protonen enthält Z.-2 und Neutronen N-2. In diesem Fall wird das A-Partikel emittiert - der Kernel des Heliumatoms 4 // ^ +.

Bei einem Abfall des ursprünglichen Kerns nimmt die atomare Zahl des geformten Kerns um zwei Einheiten ab, und die Massenzahl nimmt nach dem Schema um 4 Einheiten ab:

Beispiele für A-Zerfall können der Zerfall von Uran-238-Isotop sein:

(Gleichzeitig diffundiert der Zerfall des Kerns des Thoriums und des Autos mit kinetischen Energien von 0,07 MEV und 4,18 MEV) und Radium-226:

Hier manifestiert eine Verschiebungsregel, die von Fayen und Soddruck formuliert ist, manifestiert: ein Element, das aus einem anderen Element gebildet wird, wenn ein A-Ray emittiert wird, nimmt einen Platz in dem periodischen System auf zwei Gruppen der linken Seite des Quellelements ein.

Der Nestbarkeitsgrad der Kerne ist durch den Wert der Halbwertszeit gekennzeichnet - der Zeitraum, in dem die Hälfte der Kerne dieses radioaktiven Isotops zerfällt. Die meisten radioaktiven Isotope verfügen über komplexe Zerfallschemata. In solchen Fällen zeigen die Diagramme den Prozentsatz dieser Art der Strahlung relativ zur Gesamtzahl der Übergänge (Fig. 1 und 2) an.

Feige. 2. Abrissschema 230 th.

Komplette Energie eines A-Zerfalls:

wo E A. - Energie A-Partikel, E tl. - Die Energie des Renditeatoms und I "SB ist die Energie der Anregung eines Tochtergesellschaftskerns.

Für einfachere Verschleißnuklide (l

Kinetische Energie von A-Partikeln mit Alpha-Zerfall (E und) Bestimmt durch die Massen der Quelle und des endgültigen Kerns und des A-Partikels. Diese Energie kann etwas verringert werden, wenn der endgültige Kern in einem angeregten Zustand gebildet wird und im Gegenteil leicht erhöht wurde, wenn der Kernel, der ein Teilchen emittiert, angeregt wurde (solche Teilchen mit erhöhter Energie werden langes Ende bezeichnet). In allen Fällen ist jedoch die Zerfallsenergie immer mit dem Unterschied in den Massen und dem Anregungsgrad der anfänglichen und endgültigen Kerne verbunden, und daher ist das Spektrum der emittierten A-Partikel immer nicht fest, sondern ein Lineal.

Energie beim Verfall veröffentlicht

wo MA. und m a -4 - die massen der mütterlichen und tochtergesellschaft, M a - Masse von Partikeln. Energie E. Es ist zwischen A-Partikeln und einer Tochtergesellschaft unterteilt, ist umgekehrt proportional zu ihren Massen, von wo aus der Energie von A-Partikeln:

Entfernte Energie:

Die Rücklaufenergie des Tochterkerns ist in der Regel im Bereich von O, 1 MeV, was der Länge des Laufs in der Luft entspricht, die mehrere Millimeter entsprechen.

Bei irdischen Bedingungen gibt es etwa 40 a-radioaktive Isotope. Sie werden in drei radioaktive Reihen kombiniert, die mit 2 3 6 U ( ABER \u003d 477), 2 3 8 u (ABER \u003d 477 + 2), 2 35U ( ABER \u003d 477 + 3). Diese können bedingt sein (da die Isotope dieser Serie während des Vorhandenseins der Erde zerstreuen, die vierte Zeile, die mit 2 3 & sub2; NP (L \u003d 477 + 1) beginnt, zuzuordnen. Nach einer Reihe aufeinanderfolgender Zerfälle werden stabile Kerne mit engen oder gleichen magischen Zahlen durch die Anzahl der Protonen und Neutronen (Z \u003d 82, n \u003d 126) bzw. 2O8 pb, 2 bis 6 pb, 2 ° 7 р, 2 ° 9b ausgebildet . Die Zeiten des Lebens "-asiverkerne liegen in yu 17.jahre (2 ° 48) bis 3. * 7.c (212 RO). Langlebig sind Nuklide und 2 Abschnitte, * 44NE, 17 4HF, deren Halbwertszeit ist

(2 + 5) 10 * 5 Jahre.

Feige. 3. flache Bündel eines Strahls aus der Quelle der geringen Größe: A - Source 210 RO, eine Gruppe eines Strahls; B - Quelle 227 th, zwei Gruppen mit Nahläufen; B - Source 2U BI + 2N PO, zwei A-Partikel sind sichtbar 211p0; G ist eine Quelle von ~ 8 th mit Produkten seines Zerfalls ^ RA, 2 3-th, 21b RO, 212 BI + 212 PO 6 -Gruppen.

Der Alpha-Zerfall ist möglich, wenn die Bindungsenergie des A-Partikels relativ zum mütterlichen Kern negativ ist. Damit der Kern radioaktiv ist, ist der Zustand eine Folge des Energieeinsparungsgesetzes

M (ah?) \u003e M (l-4 ^ -2) + m a, (9)

wo M (a, z) und M (a-4, z-2) - Masse des Restes der ersten und endgültigen Kerne, M A. - Masse A-Partikel. In diesem Fall erwirbt in diesem Fall infolge des Zerfalls der endgültige Kern und ein Partikel die gesamte kinetische Energie. E.

Die kinetischen Energien von A-Partikeln variieren von 1,83 MEV (* 44nd) bis 11,65 MEV (Izomer 212sh RO). Die Energie der von heftigen Ras aus den Hauptzuständen emittierten Partikeln beträgt 4 + 9 MeV, und das von den Seltenerdelementen 2 + 4,5 MEV emittierte. Kilometerung A-Partikel mit typischer Energie E. A \u003d 6 MeV beträgt -5 cm in Luft unter normalen Bedingungen und ~ O, 05 mm in A1.

Feige. vier. Experimentelles A-Spektrum von Plutoniumisotopen.

Das Spektrum der vom Zerfall des Mütterkerns ergreifenden Partikel besteht häufig aus mehreren Mono-Energi-Leitungen, die Quantenübergänge auf verschiedene Energieniveaus des Tochterkerns entsprechen.

Da die A-Partikel keine Rückseite hat, sind die Regeln für die Auswahl zum Zeitpunkt der Bewegung I-l. Und die Bereitschaft, die sich aus den einschlägigen Erhaltungsgesetzen ergibt, ist einfach. Winkelmoment L. Oder Partikel können in dem Intervall Werte annehmen:

wo und Wenn- Die Winkelmomente des anfänglichen und endgültigen Zustands der Kerne (Mutter und Tochtergesellschaft). Gleichzeitig sind nur die Werte von l erlaubt, wenn die Bereitschaft beider Staaten übereinstimmt, und ungerade, wenn Parität nicht zusammenfällt.

Feige. 5. Abhängigkeit von LG. T. von E a "1/2 Für Stimmzettel Isotope, Polonien, Radon und Radie.

Das Eigentum von A-Cay ist das Vorhandensein einer bestimmten und erfolgreicheren Abhängigkeit zwischen der Energie des "-Caditz emittierten und der Halbwertszeit der" -radaktiven Kerne der Halbwertszeit. Mit einer kleinen Änderung der Energie der A-Partikel ändern sich die Perioden der Halbwertszeit (T) für viele Bestellungen. Also in 2 s 2 t bis? "\u003d 4,08 mev, 7 \u003d 1,41 10 yu l, und 2l8 th E a \u003d.9.85 mev, T. \u003d Yu mks. Die Energieveränderung ist doppelt so viel Änderung der Halbwertszeit von 24 Bestellungen.

Für Einwegisotope eines Elements wird die Abhängigkeit der Halbwertszeit der Energie des A-Zerfalls durch das Verhältnis (Geiger-Netolla-Gesetz) gut beschrieben:

wobei CI und C 2 Konstanten sind, schwach abhängig von Z.

Für einen ständigen Zerfall hat das Gesetz von Göter-Nesol das Formular:

wo binb 2 - Konstanten und b 2 - General, A. B. - Einzelperson für jede natürliche Reihe, R - Männliche Länge A-Partikel in der Luft, E a - Energie A-Partikel.

Die Abhängigkeit dieser Art wurde in 1912 g.GEjer und J. Nyollom empirisch etabliert und 1928 theoretisch begründet. G. Gamov als Ergebnis einer quantenmechanischen Berücksichtigung des Prozesses von A-Zerfall, der durch den Tunnelübergang auftritt. Die Theorie beschreibt die Übergänge zwischen den Hauptzuständen der Ballsaalkernen. Für ungerade, kugelförmige, nicht vertikale und ungerade Kerne ist der Gesamttrend aufbewahrt, aber ihre Halbwertszeit von 2-1000 Mal mehr als für eine bekannte Kerne mit Z und E a.

Die Prävalenz von A-Radioaktivität ist weitgehend genau die starke Abhängigkeit der Lebensdauer derartiger Kerne auf der Energie ihres Zusammenbruchs bestimmt. Diese Energie ist positiv, wenn die Halbwertszeit innerhalb eines kg 12-Sekten ist \u003d YU 1B-Jahre-Tätigkeit 1 g Isotop mit ABER\u003d 200 ist nur 1,810 m2 ki).

Für Isotope von Elementen mit Z.

Es sind mehr als 200 a-aktive Kerne bekannt, die sich hauptsächlich am Ende des periodischen Systems befinden, hinter dem Blei (z\u003e 82), der die Füllung der Proton-Kernschale mit Z \u003d 82 abschließt. Alpha-Zerfall ist mit verbunden mit

coulomb-Abstoßung, die als Kerngröße zunimmt, erhöht sich schneller (als Z 2) als Atomkräfte der Anziehungskraft, die linear mit zunehmender Massenzahl A erhöht.

Feige. 6. Die Abhängigkeit der Energie des A-Zerfalls von Isotopen von Elementen, ausgehend von dem Polonium (Z \u003d 84) an der Fermie (z \u003d ioo) von der Anzahl der Neutronen in den Kernen.

Es gibt auch etwa 20 a-radioaktive Isotope von Seltenerdelementen (A \u003d I40-RI6O). Hier ist A-Desintegration am meisten charakteristisch für die Kerne mit N \u003d. 84, die beim Abnehmen von A-Partikeln in einen Kernel mit einer Neutronschale gefüllt werden (N \u003d 82). Es gibt auch eine kleine Gruppe von Emitter in dem Intervall zwischen Seltenerd- und schweren Kernen, und es gibt mehrere emittierende Neutronen-defiziente Kerne mit einer ~ Software.

Die Zeiten der a-aktiven Kerne schwankt weitgehend: von 3-10- sec (für 2,2 RO) bis (2-5) -10 * 5 l (natürliche Isotope '4 2 CE, * 44nd, Wh. Energie A- Der Zerfall liegt innerhalb von 44-9 MEV (mit Ausnahme des Falls langfristiger A-Partikel) für alle schweren Kerne und 24-4,5 MEV für Seltenerdelemente. Zusammenfassung der Daten zu den Energien eines A-Zerfalls von a-radioaktiv Isotope von Elementen mit Z \u003d 84 -100 sind in Fig. 6 dargestellt. 6

In der Theorie des A-Zerfalls wird davon ausgegangen, dass der mütterliche Kern für A-Partikel einer Potentialgrube ist, die durch eine potentielle Barriere begrenzt ist. Die Energie von A-Partikeln im Kernel reicht nicht aus, um diese Barriere zu überwinden. Die Abfahrt von A-Partikeln aus dem Kernel ist nur aufgrund eines quantenmechanischen Phänomens möglich, das als Tunnelwirkung bezeichnet wird. Gemäß der Quantenmechanik gibt es unter anderem von Null die Wahrscheinlichkeit eines Partikels durch die potentielle Barriere. Das Phänomen des Tunnelings ist probabilistisch.

Tunneleffekt(Tunneling) - Überwindung des Mikropartikels einer potenziellen Barriere in dem Fall, wenn seine Gesamtenergie (im Tunneln verbleibt) weniger als die Höhe der Barriere. Tunneleffekt - das Phänomen der Quantum-Natur, unmöglich in der klassischen Mechanik; Ein Analogon des Tunneleffekts in der Wellenoptik kann das Eindringen der Lichtwelle im Inneren des reflektierenden Mediums unter Bedingungen sein, wenn sich aus der Sicht der geometrischen Optik eine vollständige innere Reflexion befindet. Das Phänomen des Tunneleffekts unterliegt vielen wichtigen Prozessen in der atomaren und molekularen Physik, im physik des Atomkerns, fester Körper usw. Letztendlich wird Tunneling durch das Verhältnis der Unsicherheit erklärt.

Feige. 7.

Der Hauptfaktor, der die Wahrscheinlichkeit eines A-Zerfalls und seiner Abhängigkeit von der Energie von A-Partikeln und der Ladung des Kernels bestimmt, ist die Coulomb-Barriere. Die einfachste A-Cay-Theorie wird auf die Beschreibung der Bewegung des A-Partikels in einer Potentialgrube mit einer Barriere reduziert (Fig. 7). Da die Energie von A-Partikeln 5er MEV ist, und die Höhe der Coulomb-Barriere an den schweren Kernen von 254 bis 30 MEV kann die Abfahrt der A-Partikel aus dem Kern nur aufgrund des Tunneleffekts, der Wahrscheinlichkeit von auftreten können was durch die Barrierepermeabilität bestimmt wird. Die Wahrscheinlichkeit eines A-Zerfalls hängt exponentiell von der Energie von A-Partikeln ab.

In FIG. Fig. 7 zeigt die Abhängigkeit der potentiellen Energie der Wechselwirkung von A-Partikeln mit einem Restkern, abhängig von der Entfernung zwischen ihren Zentren. Coulomb Potential wird in der Ferne geschnitten R, das ist ungefähr dem Radius des Restkerns. Die Höhe der Coulomb-Barriere ist direkt proportional zur Ladung des Kerns, der Ladung A-Partikel und umgekehrt proportional R \u003d r (a 1 / s, G 0 - Der Radius des Kernels. Zum Beispiel ist es ziemlich signifikant, für 2 s ** und die Coulomb-Barriere hat eine Höhe von 30 MeV, daher kann nach klassischen Ideen ein Teilchen mit einer Energie von 4,5 MEV nicht eine solche Barriere überwinden. Aufgrund ihrer Welleneigenschaften überwindet jedoch ein Teilchen einer solchen Barriere.

Im Energiediagramm des Kernels können drei Bereiche unterschieden werden:

ich "- ein sphärisches Potenzial-Pompitgrube V. In der klassischen Mechanik ein Partikel mit kinetischer Energie E a + v 0 kann sich in diesem Bereich bewegen, aber es ist nicht in der Lage. In diesem Bereich gibt es eine starke Wechselwirkung zwischen dem A-Partikel und dem Restkern.

R-Bereich einer möglichen Barriere, in der die potentielle Energie größer ist als die Energie von A-Partikeln, d. H. Dies ist ein Gebiet, das für ein klassisches Partikel verboten ist.

7 *\u003e MR-Bereich außerhalb der potenziellen Barriere. In der Quantenmechanik gibt es einen Durchgang von A-Partikeln durch die Barriere (Tunneling), aber die Wahrscheinlichkeit ist recht gering.

Die Theorie des Tunneling Gamova erläuterte die starke Abhängigkeit der Periode der Halbwertszeit von emittierenden Nukliden aus der Energie von A-Partikeln. Die Werte der Halbwertszeit für viele Kerne wurden jedoch mit großen Fehlern vorhergesagt. Daher wurde die Theorie von Gamovas wiederholt verbessert. Es wurde berücksichtigt, als die Möglichkeit des Abfalls der Kerne mit einem nicht null-Orbitalmoment, und die starke Verformung der Kerne (A-Partikel sind entlang der großen Achse des Ellipsoids genauer fliegen, und die durchschnittliche Abreisewahrscheinlichkeit unterscheidet sich von der für den kugelförmigen Kernel) usw. In der Theorie von Gamov, der Struktur der Zustände der anfänglichen und endgültigen Kerne und des Problems der Bildung von A-Partikeln im Kern, deren Wahrscheinlichkeit, dass diese Annäherung anschließend gleich 1 angewiesen ist, ist diese Annäherung ziemlich gut beschrieben durch Experiment. Wenn jedoch die Umstrukturierung der Struktur der ursprünglichen Kerne zum Finale spürbar schwierig ist, können sich die berechneten Werte der Halbwertszeit um zwei Größenordnungen ändern.

Alpha-Partikel existiert nicht die ganze Zeit im a-zerfallenden Kern, und mit einer endlichen Wahrscheinlichkeit tritt er vor der Abreise auf seiner Oberfläche auf. In der Oberflächenschicht von schweren Kernen gibt es partielle Gruppen von Nukleonen, bestehend aus zwei Protonen und zwei Neutronen (A-Clustern). Es ist bekannt, dass der A-Zerfall auf 2- ^ 4 der Ordnung schneller geht, wenn ein Partikel aus Neutronen- und Protonenpaaren gebildet wird, verglichen mit dem Zerfall, wenn das A-Partikel aus ungepaarten Nukleonen gebildet wird. Im ersten Fall wird A-Zerfall günstig bezeichnet, und zwischen den wichtigsten Zuständen der Ballsaalkernen sind alle A-Übergänge vorgesehen. Im zweiten Fall wird der Zerfall ungünstig bezeichnet.

1. Physik des Atomkerns 1.4. β-Zerfall

1.4. Beta-Zerfall.

Typen und Eigenschaften der Beta-Zersetzung. Elemente der Beta-Zerfalls-Theorie. Radioaktive Familien

Beta-Zerfall. Die Kerne wird als Ergebnis der spontanen Umwandlung des instabilen Kerns in der Kern-Isobar als Ergebnis der Emission eines Elektrons (Positron) oder einer Elektronenaufnahme bezeichnet. Etwa 900 Beta Radioaktivkerne sind bekannt. Von diesen sind nur 20 natürlich, der Rest wird von künstlich erhalten.
Typen und Eigenschaften von Beta-Zerfall

Es gibt drei Arten β -Rest: elektronisch β - -spad, Positrone β + -Schad und elektronischer Griff ( e.- Erfassung). Die Hauptansicht ist der erste.

Zum elektronisch β. – -Ein Tot Eines der Neutronen des Kerns verwandelt sich in ein Proton mit der Emission eines Elektrons und eines Elektron-Antineutrinos.

Beispiele: Kostenloser Neutronverfall

, T. 1/2 \u003d 11,7 min;

zerfall von Tritium.

, T. 1/2 \u003d 12 Jahre.

Zum positron β. + -Ein Tot Einer der Kernelprotonen verwandelt sich in ein Neutron mit der Emission eines positiv aufgeladenen Elektrons (Positron) und des elektronischen Neutrino

. (1.41b)

Beispiel

·

Aus dem Vergleich der Perioden der Halbwertszeit der generischen Familienams mit der geologischen Zeit des Lebens der Erde (4,5 Milliarden Jahre) ist klar, dass in der Substanz des Landes Torium-232 fast alle, Uran-238 brach ungefähr halb, Uran-235 - meistens Neptun-237 fast alle.

Alpha- und Beta-Strahlung werden im Allgemeinen radioaktive Zerfälle bezeichnet. Dies ist ein Prozess, der Emissionen aus dem Kernel ist, der mit großer Geschwindigkeit stammt. Infolgedessen können das Atom oder sein Isotop von einem chemischen Element zu einem anderen wenden. Alpha und Beta-Zerfälle Kerne sind charakteristisch für instabile Elemente. Dazu gehören alle Atome mit einer Ladungszahl von mehr als 83 und einer massiven Zahl von mehr als 209.

Reaktionsbedingungen

Der Zerfall ist wie andere radioaktive Transformationen natürlich und künstlich. Letzteres tritt aufgrund von Fremdpartikeln im Kern auf. Wie viel Alpha und Beta-Zerfall kann sich ein Atom unterziehen - es hängt nur davon ab, wie der stabile Zustand bald erreicht ist.

Mit natürlichen Umständen werden Alpha und Beta-Minus-Zerkleinungen gefunden.

Mit künstlichen Bedingungen gibt es Neutronen, Positronen, Protonen und andere, seltenere Sorten von Zerfall und Transfers der Kerne.

Diese Namen ergaben das Studium radioaktiver Strahlung.

Der Unterschied zwischen dem stabilen und instabilen Kern

Die Fähigkeit, direkt zu zerfallen, hängt direkt vom Zustand des Atoms ab. Der sogenannte "stabile" oder nicht reaktive Kern ist durch beispiellose Atome gekennzeichnet. Theoretisch kann die Beobachtung solcher Elemente bis unendlich durchgeführt werden, um endlich von ihrer Stabilität überzeugt zu sein. Es dauert dies, um solche Kerne von instabil zu trennen, was die extrem lange Halbwertszeit aufweist.

Verfolgend kann ein solches "langsames" Atom für stabil angenommen werden. Ein helles Beispiel kann jedoch Tellur sein und genauer sein Isotop mit einer Zahl 128 mit 2,2 · 10 24 Jahren. Dieser Fall ist nicht teilweise. Lanthan-138 wird einer halben Lebensdauer ausgesetzt, die 10 11 Jahre alt ist. Diese Zeit beträgt dreißig Mal mehr als das Alter des bestehenden Universums.

Die Essenz des radioaktiven Zerfalls

Dieser Prozess ist zufällig. Jedes zerfallene Radionuklid erwirbt die Rate, die für jeden Fall konstant ist. Die Zerfallrate kann sich unter dem Einfluss externer Faktoren nicht ändern. Es spielt keine Rolle, die Reaktion wird unter dem Einfluss einer riesigen Gravitationskraft, mit absoluter Null, in einem elektrischen und magnetischen Feld, während jeder chemischen Reaktion usw. auftreten. Es ist möglich, den Prozess nur durch direkte Einfluss auf die Innenseite des Atomkerns zu beeinflussen, was fast unmöglich ist. Die spontane Reaktion und hängt nur vom Atom ab, in dem sein interner Zustand auftritt.

Bei der Erwähnung radioaktiver Dekontaminationen wird häufig der Begriff "Radionuklid" gefunden. Diejenigen, die nicht vertraut sind, sollten sich dessen bewusst sein, dass dieses Wort eine Gruppe von Atomen anweist, die radioaktive Eigenschaften, ihre eigene Massenzahl, die atomare Zahl und den Energiestatus haben.

In technischen, wissenschaftlichen und anderen Kugeln des menschlichen Lebens werden verschiedene Radionuklide verwendet. In der Medizin werden diese Elemente beispielsweise bei der Diagnose von Krankheiten, Medikamentenverarbeitung, Werkzeugen und anderen Gegenständen eingesetzt. Es gibt sogar eine Reihe therapeutischer und prognostischer Funkprodukte.

Ebenso wichtig ist die Definition von Isotop. Dieses Wort wird als besondere Art von Atomen bezeichnet. Sie haben die gleiche atomare Zahl, wie ein herkömmliches Element, jedoch eine große Masse. Dieser Unterschied wird durch die Menge an Neutronen verursacht, die die Ladung nicht als Protonen und Elektronen beeinflussen, sondern die Masse ändern. Beispielsweise gibt es in einfachem Wasserstoff Ganzzahlen 3. Dies ist das einzige Element, deren Namen den Namen zugewiesen wurden: Deuterium, Tritium (nur radioaktiv) und Pflicht. In anderen Fällen sind Namen gemäß atomaren Massen und dem Hauptelement angegeben.

Alpha-Zerfall.

Dies ist eine Art radioaktiver Reaktion. Es ist charakteristisch für natürliche Elemente aus der sechsten und siebten Periode des Tischs chemischer Elemente von MendeleeV. Insbesondere für künstliche oder transuranon-Elemente.

Elemente, die dem Alpha-Zerfall unterliegen

Metalle, für die dieser Zerfall von Thorium, Uran und anderen Elementen der sechsten und siebten Periode von der periodischen Tabelle chemischer Elemente gekennzeichnet ist, zählt von Wismut. Der Prozess ist auch Isotope aus der Anzahl der schweren Elemente ausgesetzt.

Was passiert während der Reaktion?

Mit Alpha-Zerfall beginnt Emissionen aus dem Kernel von Partikeln, bestehend aus 2 Protonen und Neutronenpaaren. Das gewählte Partikel ist der Kernel des Heliumatoms mit einer Masse von 4 Einheiten und Ladung +2.

Infolgedessen erscheint ein neues Element, das sich auf zwei Zellen links vom Original im Periodensystem befindet. Ein solcher Standort wird dadurch bestimmt, dass das anfängliche Atom 2 Proton verloren hat und gleichzeitig die Erstladung angeht. Infolgedessen entstand die Masse eines Isotops für 4 Masseneinheiten im Vergleich zum Anfangszustand.

Beispiele

Während eines solchen Zusammenbruchs von Uran ist Thorium ausgebildet. Radium erscheint aus Thoria, davon - Radon, der letztendlich Polonium und am Ende führt. Gleichzeitig ergeben sich die Isotope dieser Elemente im Prozess und nicht sie selbst. Also stellt sich der Uran-238, Thorium-234, Radium-230, Radon-236 und weiter bis zum Auftreten eines stabilen Elements aus. Die Formel einer solchen Reaktion lautet wie folgt:

TH-234 -\u003e RA-230 -\u003e RN-226 -\u003e PO-222 -\u003e PB-218

Die Geschwindigkeit des isolierten Alpha-Partikels zum Zeitpunkt der Emissionsbereiche reicht von 12 bis 20.000 km / s. In einem Vakuum wäre ein solches Partikel 2 Sekunden lang den Globus bettelt und sich entlang des Äquators bewegt.

Beta-Zerfall.

Die Differenz zwischen diesem Teilchen aus dem Elektron - am Erscheinungsort. Der Zerfall der Beta tritt im Kern des Atoms auf, und keine elektronische Hülle, die es umgibt. Meistens tritt aus allen vorhandenen radioaktiven Transformationen auf. Es kann von fast allen aktuell vorhandenen chemischen Elementen beobachtet werden. Daraus folgt dieser, dass jedes Element mindestens ein belichtendes Isotop aufweist. In den meisten Fällen ist die Beta-Zersetzung der Beta-Minus-Zerlegung.

Reaktion sein

Mit diesem Verfahren entladen Sie sich aus dem Elektronenkern, der sich aufgrund der spontanen Umwandlung des Neutrons in Elektronen und Proton entstand. Gleichzeitig verbleiben die Protonen aufgrund der größeren Masse im Kern, und das Elektron genannt Beta-Minus-Partikel, verlässt das Atom. Da die Protonen mehr pro Einheit wurden, ändert sich der Kern des Elements selbst in einer großen Seite und befindet sich rechts vom Original in der periodischen Tabelle.

Beispiele

Der Zusammenbruch der Beta mit Kalium-40 dreht es in das Calcium-Isotop, das sich rechts befindet. Das radioaktive Calcium-47 wird Skandium-47, der zu einem stabilen Titan-47 eindringen kann. Wie sieht ein solcher Beta-Zerfall aus? Formel:

CA-47 -\u003e SC-47 -\u003e TI-47

Die Abfahrtsrate des Beta-Partikels beträgt 0,9 von der Lichtgeschwindigkeit, gleich 270.000 km / s.

In der Natur sind Beta-Active Nuclide nicht zu viel. Davon sind ziemlich klein. Ein Beispiel kann Kalium-40 sein, das in der natürlichen Mischung nur 119/10000 enthält. Auch natürliche Beta-Minus-Active-Radionuklide aus den wichtigsten Produkten sind die Produkte des Alpha- und Beta-Zerfalls von Uran und Thorium.

Der Zusammenbruch der Beta hat ein typisches Beispiel: Thorium-234, der mit Alpha-Zerfall in Protactinium-234 verwandelt, und dann wird auf dieselbe Weise Uran, sondern sein anderes Isotop bei Nummer 234. Dieser Uran-234 ist wieder davor Alpha-Zerfall wird ein Thorium, aber schon eine andere Sorte. Dann wird dieser Thorium-230 Radiat-226, der sich in Radon verwandelt. Und in derselben Sequenz, bis zu Thallium, nur mit verschiedenen Beta-Übergängern zurück. Diese radioaktive Beta verringert das Auftreten stabiler Blei-206. Diese Transformation hat die folgende Formel:

TH-234 -\u003e PA-234 -\u003e U-234 -\u003e TH-230 -\u003e RA-226 -\u003e RN-222 -\u003e AT-218 -\u003e PO-214 -\u003e BI-210 -\u003e PB-206

Natürliche und wesentliche betaaktive Radionuklide sind K-40 und Elemente aus Thallium nach Uran.

Distribution Beta plus.

Es gibt auch eine Beta-Plus-Transformation. Es wird auch als Positron Beta-Zerfall genannt. Es tritt im Partikelkern unter dem Namen des Positen auf. Das Ergebnis wird zur Transformation des Quellelements in der stehenden Links, die eine kleinere Zahl hat.

Beispiel

Wenn der elektronische Beta-Zerfall auftritt, wird Magnesium-23 zu einem stabilen Natriumisotop. Radioaktiv Europa-150 wird Samarium-150.

Die resultierende Reaktion des Beta-Zerfalls kann Beta + und Beta-Emission erstellen. Die Teilchenabfahrtsrate in beiden Fällen beträgt 0,9 von der Lichtgeschwindigkeit.

Andere radioaktive Zerfalls

Abgesehen von solchen Reaktionen als Alpha-Zerfall und Beta-Zerfall, deren Formel weithin bekannt ist, gibt es andere, seltener und charakteristisch für künstliche Radionuklidverfahren.

Neutronenfall. Es gibt eine Emission eines neutralen Teilchens von 1 Masseneinheiten. Während der Fall wird ein Isotop mit einer kleineren Masse in eine andere. Ein Beispiel soll die Umwandlung von Lithium-9 in Lithium-8, Helium-5 in Helium-4 sein.

Wenn Sie mit Gamma-Quanta, Jod-127 stabiler Isotop bestrahlt sind, wird es ein Isotop mit einer Zahl 126 und erwirbt Radioaktivität.

Proton-Zerfall. Es ist extrem selten. Während dessen gibt es eine Emission eines Protonen, das eine Ladung von +1 und 1 Masseneinheit hat. Atomgewicht wird weniger pro Wert.

Jede radioaktive Transformation, insbesondere radioaktive Zerfälle, werden von der Freisetzung von Energie in Form von Gammastrahlung begleitet. Es heißt Gamma Quanta. In einigen Fällen wird Röntgenstrahlung beobachtet, was weniger Energie hat.

Es ist ein Bach von Gamma Quanta. Es ist elektromagnetische Strahlung, starrer als Röntgenstrahl, der in der Medizin verwendet wird. Infolgedessen erscheinen Gamma Quanta oder Energieströme vom Atomkern. Röntgenstrahlung ist auch elektromagnetisch, ergibt sich jedoch aus den elektronischen Muscheln eines Atoms.

Kilometerleistung von Alphateilchen

Alpha-Partikel mit einer Masse von 4 Atomeinheiten und Ladung +2 bewegen sich gerade. Aus diesem Grund können wir über die Kilometerleistung von Alphateilchen sprechen.

Der Wert des Laufs hängt von der anfänglichen Energie ab und reicht von 3 bis 7 (manchmal 13) cm in der Luft. In einem dichtem Medium gibt es einen Hundertstel Millimeter. Eine solche Strahlung kann das Blatt Papier und die menschliche Haut nicht brechen.

Wegen der eigenen Masse und der Ladungszahl des Alpha-Partikels hat die größte ionisierende Fähigkeit und zerstört alles auf dem Weg. In diesem Zusammenhang sind Alpha-Radionuklide für Menschen und Tiere am gefährlichsten, wenn sie dem Körper ausgesetzt sind.

Durchdringende Kapazität von Beta-Partikeln

Aufgrund einer geringen Massenzahl, die 1836-mal weniger als Protonen, negative Ladung und Größe ist, hat Beta-Strahlung eine schwache Wirkung auf eine Substanz, durch die Fliegen, aber mehr als ein Flug länger ist. Der Weg des Partikels ist auch nicht unkompliziert. In dieser Hinsicht sprechen sie über die durchdringende Fähigkeit, die von der gewonnenen Energie abhängt.

Durchdringende Fähigkeiten in Betapartikeln, die während des radioaktiven Zerfalls ergeben, in der Luft in der Luft, in der Luft, in Flüssigkeiten, in Flüssigkeiten, wird die Berechnung in Zentimetern und in Feststoffen - in Fraktionen vom Zentimeter durchgeführt. Menschliche Körpergewebe sind 1,2 cm tief in die Tiefe. Zum Schutz vor Beta-Strahlung kann eine einfache Wasserschicht auf 10 cm serviert werden. Der Partikelstrom mit einer ausreichend großen Zerfallsenergie von 10 MeV ist fast alle von solchen Schichten absorbiert: Luft - 4 m; Aluminium - 2,2 cm; Eisen - 7,55 mm; Blei - 5,2 mm.

In Anbetracht der geringen Abmessungen weisen die Beta-Strahlungspartikel eine kleine ionisierende Fähigkeit auf, mit Alphateilchen zu vergleichen. Wenn sie jedoch innen kommen, sind sie jedoch viel gefährlicher als bei externen Bestrahlung.

Die größten durchdringenden Indikatoren unter allen Arten von Strahlung haben derzeit Neutron und Gamma. Die Kilometerleistung dieser Strahlung in der Luft erreicht manchmal TENS und Hunderte von Metern, jedoch mit kleineren ionisierenden Indikatoren.

Die meisten Isotope von Gamma Quanta in Energie überschreiten die Indikatoren von 1,3 MeV nicht. Anlass ist die Werte von 6,7 MeV. In dieser Hinsicht werden Schichten aus Stahl, Beton und Blei verwendet, um sich gegen eine solche Strahlung zum Aussterben der Dämpfung zu schützen.

Zum Beispiel bis zehnmal, um die Kobalt-Gammastrahlung zu schwächen, wird der Bleischutz durch eine Dicke von etwa 5 cm benötigt, für eine 100-fache Schwächung dauert es 9,5 cm. Die Betonabwehr beträgt 33 und 55 cm und wässrig - 70 und 115 cm.

Ionisierende Neutronen hängen von ihren Energieindikatoren ab.

Mit jeder Situation ist die beste Schutzmethode aus der Strahlung der maximale Abstand von der Quelle und so wenig Zeitvertreib in der hohen Strahlungszone.

Abteilung von Kernatomen

Unter Atomen ist spontan oder unter dem Einfluss von Neutronen in zwei Teile, ungefähr gleich groß, gemeint.

Diese beiden Teile werden radioaktive Isotope von Elementen aus dem Hauptteil der chemischen Elementtabelle. Beginnen Sie mit Kupfer bis zu Lanthaniden.

Während der Isolation ist ein Paar zusätzlicher Neutronen gebrochen und ein Überschuss an Energie in Form von Gamma-Quanta, der viel größer ist als wenn ein radioaktiver Zerfall auftritt. Mit einem Akt des radioaktiven Zerfalls entsteht ein Gamma-Quantum, und 8.10 Gamma Quanta erscheint während des Geschäftsbereichs. Auch verstreute Fragmente haben eine größere kinetische Energie, die sich in thermische Indikatoren bewegen.

Die freigegebenen Neutronen können die Trennung eines Paars ähnlicher Kerne provozieren, wenn sie sich in der Nähe befinden und Neutronen in sie geraten.

In diesem Zusammenhang ist die Wahrscheinlichkeit der Verzweigung, der Beschleunigungskettenreaktion der Trennung von Atomkern und erzeugt eine große Menge an Energie.

Wenn eine solche Kettenreaktion gesteuert wird, kann es zu bestimmten Zwecken verwendet werden. Zum Beispiel zum Heizen oder Strom. Solche Prozesse werden an Kernkraftwerken und Reaktoren durchgeführt.

Wenn Sie die Kontrolle über die Reaktion verlieren, passiert die atomare Explosion. Dies wird in Atomwaffen eingesetzt.

In vivo gibt es nur ein Element - Uran, das nur ein Teilen von Isotop mit der Nummer 235 hat. Es ist Waffe.

In dem gewöhnlichen Uranatomenreaktor aus Uran-238 unter dem Einfluss von Neutronen wird unter der Nummer 239 ein neues Isotop gebildet, das von der IT-Plutonium, das künstlich ist und nicht in natürlichen Bedingungen auftritt. Gleichzeitig wird der aufkommende Plutonium-239 in Waffenzwecken eingesetzt. Dieser Prozess der Trennung von Atomkern ist das Wesen aller Atomwaffen und Energie.

Solche Phänomene wie Alpha-Zerfall und Beta-Zerfall, deren Formel, der in der Schule studiert wird, ist in unserer Zeit weit verbreitet. Dank dieser Reaktionen gibt es Atomkraftwerke und viele andere Produktionen auf der Grundlage der Kernphysik. Vergessen Sie jedoch nicht die Radioaktivität vieler solcher Elemente. Bei der Arbeit mit ihnen erfordert besonderen Schutz und Einhaltung aller Vorsichtsmaßnahmen. Andernfalls kann dies zu einer irreparablen Katastrophe führen.

Schwere Ionenantriebe öffnen grundsätzlich neue Möglichkeiten in der Untersuchung der Eigenschaften von exotischen Kernen. Sie ermöglichen es insbesondere, sich anzunehmen und lange Zeit vollständig ionisierte Atome zu verwenden - "nackte" Kerne. Infolgedessen wird es möglich, die Eigenschaften von Atomkernen, die keine elektronische Umgebung aufweisen, zu untersuchen, in der kein Coulomb-Aufprall der äußeren elektronischen Hülle am Atomkern besteht.

Feige. 3.2 E-Capture-Schema in Isotop (links) und vollständig ionisierte Atome und (rechts)

Der Zerfall auf dem gebundenen Zustand des Atoms wurde erstmals 1992 entdeckt, das β - -ENSPAD wurde vollständig ionisiertes Atom in assoziierte atomare Zustände beobachtet. Der Kernel von 163 dy auf dem N-Z-Diagramm atomarer Kerne ist mit Schwarz markiert. Dies bedeutet, dass es ein stabiler Kern ist. In der Tat ist der Kernel 163 dy in das neutrale Atom eingetreten. Sein Hauptstaat (5/2 +) kann als Ergebnis von E-Capture aus dem Hauptstatus (7/2 +) Kernel 163 ho festgelegt werden. Der Kernel 163 HO, umgeben von elektronischer Schale, β - -radioaktiv und seine Halbwertszeit ist ~ 10 4 Jahre. Dies gilt jedoch nur, wenn wir den Kernel in Betracht ziehen, der von einer elektronischen Hülle umgeben ist. Für vollständig ionisierte Atome ist das Bild grundsätzlich anders. Nun ist der Hauptzustand des Kerns 163 dient auf die Energie über dem Hauptzustand des Kernels 163 HO und der Möglichkeit des Zerfalls 163 d-Dy (Abb. 3.2) zurückzuführen (Abb. 3.2)

→ + E - + E.

(3.8)

Das elektronenmontierte Elektron kann auf einem freien oder l-Shell-Ion erfasst werden. Infolgedessen hat der Zerfall (3.8) das Formular

→ + E - + E (im zugehörigen Zustand).

Die Energie von β-Zerklingen auf K und L-Shell ist gleich (50,3 ± 1) KEV und (1,7 ± 1) CEV. Um den Zerfall auf den zugehörigen Zuständen der K und der L-Shell in der ESR-kumulativen Ring in GSI zu beobachten, wurden 10 8 vollständig ionisierte Kerne angesammelt. Während der Akkumulationszeit wurden die Kerne als Ergebnis von β + -Wait gebildet (Abb. 3.3).

Feige. 3.3. Die Dynamik der Anhäufung von Ionen: A - Strom, der im ESR-Ionen-kumulierten Ring in verschiedenen Stufen des Experiments angesammelt ist, die β-Intensität von DY 66+ und HO 67+ -Ionen, gemessen von externen und internen Positions- und empfindlichen Detektoren, beziehungsweise

Da HO 66+ -Ionen fast das gleiche M / Q-Verhältnis wie die Primärstrahlionen von dy 66+ haben, sammeln sie sich auf derselben Umlaufbahn an. Die Akkumulationszeit betrug ~ 30 Minuten. Um die Halbwertszeit des DY 66+ -Kerns zu messen, war der auf der Umlaufbahn angesammelte Strahl erforderlich, um von den Verunreinigungsionen HO 66+ zu reinigen. Zur Reinigung des Strahls von Ionen in die Kammer wurde ein Argon-Gasstrahl mit einer Dichte von 6 · 10 12 12 Atom / cm 2 mit einem Durchmesser von 3 mm injiziert, der den angesammelten Strahl von Ionen in vertikaler Richtung kreuzte. Aufgrund der Tatsache, dass Ionesho 66+ aufgenommene Elektronen mit einem Gleichgewichts-Umlaufbahn abgebrochen wurden. Die Strahlreinigung fand ungefähr 500 s statt. Danach zirkulierte der Gasstrahl, der sich überlappte, und in dem Ring zirkulierte dadurch, dass DY 66+ -Ionen und das neu gebildete (nach Abschalten des Gasstrahls) als Ergebnis des Zerfalls von HO 66+ -Ionen (nach dem Ausschalten des Gasstrahls) zirkuliert. Die Dauer dieser Phase variierte 10 bis 85 Minuten. Die Erkennung und Identifizierung von HO 66+ basierte auf der Tatsache, dass HO 66+ noch mehr ionisiert werden kann. Dazu wurde in der letzten Stufe wieder ein Gasstrahl in den kumulativen Ring injiziert. Es gab ein Raubt des letzten Elektronen von Ion 163 HO 66+ und das Ergebnis war Ion 163 HO 67+. Ein positionsempfindlicher Detektor befand sich in der Nähe des Gasstrahls, der von der Reihe von Ionen 163 HO 67+ aufgezeichnet wurde. In FIG. 3.4 zeigt die Abhängigkeit der Anzahl der erzeugten Anzahl von als Ergebnis des β-Zerfalls der Kerne 163 mit der Akkumulationszeit. Das Inset zeigt die räumliche Auflösung des positionalen und empfindlichen Detektors.
Somit war die Anhäufung im Strahl 163-DY-Kernen 163 HO den Nachweis der Möglichkeit des Zerfalls

→ + E - + E (im zugehörigen Zustand).

Feige. 3.4. Das Verhältnis von Tochtergesellschaften 163 HO 66+ auf den primären 163-DY 66+, abhängig von der Akkumulationszeit. Beim Einfügen von Peak 163 HO 67+, registrierter interner Detektor

Varianing des Zeitintervalls zwischen der Reinigung des Strahls aus der Verunreinigung HO 66+ und der Empfangszeit der HO 66+ -Ionen der Ionen des HO 66+ kann die Halbwertszeit des ionisierten dy 66+ ionisierten Isotops messen . Es stellte sich heraus, dass es ~ 0,1 Jahre alt ist.
Ein ähnlicher Zerfall wurde für 187 RE 75+ erkannt. Das erhaltene Ergebnis ist für Astrophysik äußerst wichtig. Tatsache ist, dass neutrale 187-Atome eine Halbwertszeit von 4 · 10 10 Jahren aufweisen und als radioaktive Uhr verwendet werden. Die Halbwertszeit von 187 re 75+ beträgt nur 33 ± 2 Jahre. Daher ist es in astrophysikalischen Messungen erforderlich, geeignete Änderungen vorzunehmen, weil In den Sternen ist 187 wieder in einem ionisierten Zustand.
Die Untersuchung der Eigenschaften von vollständig ionisierten Atomen eröffnet eine neue Richtung der Studien der exotischen Eigenschaften von Kernen, die von den Coulomb-Effekten der äußeren elektronischen Schale beraubt werden.