열역학적 온도 척도. 절대 열역학적 온도 실제 온도에 대한 열역학적 온도의 비율

1. 1848년 William Thomson(Lord Kelvin)은 Carnot의 정리를 사용하여 온도계의 개별적인 특성과 온도계의 장치에 의존하지 않는 합리적인 온도 척도를 구성할 수 있다고 지적했습니다.

Carnot 주기의 효율성은 히터와 냉장고의 온도에만 의존할 수 있다는 Carnot 정리에 따릅니다. 일부 온도계로 측정한 히터와 냉장고의 경험적 온도를 문자 t 1 및 t 2로 표시합시다. 그런 다음

	Q1 - Q2	F (t 1, t 2)

여기서 f(t1, t2)는 선택된 경험적 온도 t1 및 t2의 보편적인 함수입니다. 그 유형은 Carnot 기계의 장치와 사용되는 작업 물질의 종류에 의존하지 않습니다.

짓다 열역학적 온도 척도,우리는 더 간단한 범용 함수를 소개합니다

						= ϕ (t 1, t 2)
이러한 기능이 관련되어 있음이 분명합니다.
f(t1, t2) =	Q1 - Q2			−1 = ϕ (t 1, t 2) −1

이 함수의 형태를 정의합시다 ϕ (t 1, t 2)

이렇게 하려면 3개의 Carnot 주기를 고려하십시오. 저것들. 일정한 온도로 유지되는 3개의 열 저장소가 있습니다.

Carnot 주기 1234 및 4356의 경우 다음과 같이 쓸 수 있습니다.

Q 1 = ϕ (t 1, t 2)

Q 2 = ϕ (t 2, t 3)

여기서 열 Q2를 제거하면 다음을 얻습니다.

Q 1 = ϕ (t 1, t 2) ϕ (t 2, t 3)

와 함께 사이클 1256의 다른 쪽

Q 1 = ϕ (t 1, t 3)

ϕ (t 1, t 3) = ϕ (t 1, t 2) ϕ (t 2, t 3)

	ϕ (t 1, t 2) =	ϕ (t 1, t 3)
		ϕ (t 2, t 3)

이 비율은 t3에 의존해서는 안 됩니다. 이 주기에는 세 번째 저장소가 포함되지 않기 때문에 온도는 임의적일 수 있습니다. 따라서 함수는 다음과 같아야 합니다.

ϕ (t 1, t k) = Θ (t 1) Θ (t k)
				Θ (t 1)
				Θ (t 2)
값부터	Θ(t)는 온도에만 의존하며, 그 자체는

체온의 척도로 삼는다.

양 Θ을 절대 열역학적 온도라고 합니다.

그 기호, 즉절대 열역학적 온도는 음수 값을 가질 수 없습니다.

절대 온도가 음수인 물체가 있다고 가정합니다. Karnot 열기관에서 냉장고로 사용합니다. 히터로서 우리는 절대 온도가 양수인 다른 몸체를 취합니다. 이 경우 열역학 제2법칙과 모순됩니다. (증거 없음)

열역학 제2법칙의 가정이 허용하는 최저 온도는 0입니다. 이 온도를 절대 영도.

열역학 제2법칙은 절대 영도에 도달할 수 있는지 여부에 대한 질문에 답할 수 없습니다. 그것은 단지 우리가 그것을 주장하도록 허용합니다

절대 영도 이하로 몸을 식히는 것은 불가능합니다.

절대 영도의 달성 가능성은 열역학 제3법칙의 틀 내에서 해결됩니다.

2.4 이상 기체 온도계의 눈금과 열역학적 온도 눈금의 동일성

이상 기체를 작동 유체로 사용하는 Carnot 사이클이 있습니다. 단순화를 위해 기체의 양은 1몰이라고 가정합니다.

1-2 등온 과정

첫 번째 시작에 따르면 δ Q = dU + PdV입니다. U = U(T)이므로 dU = 0

δ Q = PdV, PV = RT

이 표현을 통합하면 다음을 찾을 수 있습니다.

Q1 = RT 1 ln(V 1 / V 2)

비슷하게

3-4 등온 과정

Q2 = RT 2 ln(V 3 / V 4)

		T 1 ln (V 1 / V 2)
				인 (V 3 / V 4)

(2-3) (4-1) 단열 과정

TV γ - 1 = 상수

T 1 V γ 2− 1 = T 2 V γ 3− 1

T 1 V γ 1− 1 = T 2 V γ 4− 1

								분자 물리학
서로 나누다

이 관계는 γ 값이 온도에 따라 달라지는 이상 기체에도 유효합니다.

이 관계로부터 절대 열역학적 온도 척도는 두 경우 모두 주 기준점의 온도가 같은 의미.

예를 들어, 얼음이 녹는 온도는 273.16K입니다.

식 (1)을 사용하여 이상 기체를 작동 물질로 사용하는 Carnot 기계의 효율에 대한 식을 얻을 수 있습니다.

	Q1 - Q2		T 1 - T 2

2.5. 등온 과정에서 열을 기계적 작업으로 변환합니다. 카르노의 두 번째 정리

열은 예를 들어 접촉할 때 온도가 높은 물체에서 온도가 낮은 물체로 전달되는 에너지입니다. 그 자체로 그러한 에너지 전달은 신체의 움직임이 없기 때문에 작업 수행을 동반하지 않습니다. 그것은 열이 전달되는 신체의 내부 에너지의 증가와 온도의 균등화로 이어지며 그 후에 열 전달 과정 자체가 중지됩니다. 그러나 동시에 팽창할 수 있는 신체에 열이 전달되면 일을 할 수 있습니다.

에너지 보존 법칙에 따르면

δQ = dU + δ A

가장 큰 "일은 내부 에너지가 변하지 않는 등온 과정 동안 수행되므로

δQ = δA

물론 더 많은 작업은 불가능합니다.

따라서 공급된 열과 동일한 최대 일을 얻으려면 팽창체와 열원 사이에 온도차가 없도록 열을 팽창체로 전달해야 합니다.

사실, 열원과 열이 전달되는 신체 사이에 온도차가 없으면 열이 전달되지 않습니다!

실제로 열이 전달되기 위해서는 완전한 등온성과 거의 다르지 않은 무한히 작은 온도 차이로 충분합니다. 이러한 조건에서 열 전달 과정은 무한히 느리므로 가역적입니다. 저것. 주기

Carnot은 사이클당 무한히 작은 작업이 수행되는 이상적인 사이클이며 소산 프로세스를 무시하므로 가역적이라고 간주할 수 있습니다.

이 경우 열의 일부가 내부 에너지를 증가시키고 일하기 때문에 실제 프로세스는 소산입니다.

δ A n = δQ −dU ≤ δQ = δ A p

저것. 돌이킬 수없는 과정은 신체의 내부 에너지를 증가시켜 일에 해를 끼칩니다.

δ A n ≤δ A p

이것은 두 번째 Carnot 정리를 의미합니다.열기관의 효율성은 히터와 냉장고의 동일한 온도에서 카르노 사이클에 따라 작동하는 이상적인 기계의 효율성을 초과할 수 없습니다.

η = Q1 - Q2 ≤ T 1 - T 2 (1)

그러나 작동 매체 자체에서 발생하는 변화에 대한 안정적인 비전 프로세스를 고려하면 Q1과 Q2는 작동 매체에서 받은 열의 양이며 그에 따라 방출되는 열의 양입니다. 분명히, 이러한 양 Q1과 Q2는 반대 부호로 지정되어야 합니다. 우리는 신체가 받는 열 Q1의 양을 양수로 간주할 것입니다. Q2는 음수입니다.

따라서 부등식 (1)은 다음과 같이 다시 쓸 수 있습니다.

Q1 + Q2		T 1 - T 2

가역적 프로세스의 경우

분자 물리학

Q1 + Q2 = T 1 - T 2

1 + Q 2 = 1 - T 2

그리고 비가역(비평형) 과정의 경우

이러한 관계는 다음과 같이 일반화할 수 있습니다.

≤0

2 δ Q

1 δ Q

∫ 1 T 1

+ ∫ 2 T 2

≤0

δ T Q ≤ 0

이 관계를 클라우지우스 부등식이라고 합니다.

실제로 0 °는 일반적으로 상압에서 얼음의 녹는 온도로 간주되고 100 °는 상압에서 물의 끓는점으로 간주됩니다. 이 온도 범위의 1/100은 실제 온도 단위인 섭씨도(°C)입니다. 그러나 수은 및 알코올 온도계에 대해 0 ° С와 100 ° С 사이의 간격을 100 등분으로 나눌 때 판독 값은 0 ° С 및 100 ° С에서만 일치합니다. 결과적으로, 가열 중 이러한 물질의 팽창은 불균일하게 발생하며 이러한 방식으로 단일 온도 척도를 얻는 것은 불가능합니다.

통일된 온도 척도를 만들려면 온도 측정 물질의 유형에 따라 가열 또는 냉각 중 변화가 없는 값이 있어야 합니다. 너무 조밀하지 않은 기체에 대한 압력 온도 계수는 기체의 성질에 의존하지 않고 이상 기체와 동일한 값을 갖기 때문에 기체 압력은 그러한 값으로 작용할 수 있습니다. 최고의 온도 측정 물체는 이상 기체일 것입니다. 희박한 수소의 성질은 이상기체의 성질에 가장 가깝기 때문에 민감한 압력계에 희박한 수소가 연결된 밀폐 용기인 수소 온도계를 사용하여 온도를 측정하는 것이 가장 편리합니다. 수소의 압력과 온도는 관계식 (4.3)과 관련이 있으므로 압력계의 판독값에서 온도를 결정할 수 있습니다.

0 °는 얼음이 녹는 온도에 해당하고 100 °는 물의 끓는점에 해당하는 수소 온도계에 의해 설정된 온도 눈금을 섭씨 눈금이라고합니다.

섭씨 눈금의 0은 조건부로 정의됩니다. 학위의 크기도 임의적입니다. 이것은 과학적 관점에서 온도 척도의 다른 구성이 허용된다는 것을 의미합니다.

온도 척도를 합리적으로 선택하면 공식을 단순화하고 관찰된 규칙성의 물리적 의미를 더 깊이 이해할 수 있습니다. 이를 위해 Kelvin의 제안에 따라 현재 열역학적 온도 척도라고 하는 새로운 온도 척도가 도입되었습니다. 켈빈 척도라고도 합니다. 이 척도에서 절대 영도의 온도를 기준점으로 하여 섭씨 온도와 최대한 일치하도록 도의 크기를 결정합니다.

SI에서 온도의 단위는 기본이며 켈빈이라고 하며 열역학적 온도 눈금을 사용하여 온도를 읽습니다.

국제 합의에 따라 켈빈의 크기는 다음 조건에서 결정됩니다. 물의 삼중점(§ 12.8)의 온도는 273.16K와 정확히 동일한 것으로 간주됩니다. 따라서 절대 영도와 온도 사이의 온도 간격이 수소 온도계 눈금에서 물의 삼중점은 273.16 부분으로 나뉘며, 그러한 부분 중 하나가 켈빈의 크기를 결정합니다. 온도는 물의 삼중점에 해당하므로 새로운 척도에서 녹는 얼음의 온도는 273.15K가 됩니다. 켈빈은 섭씨 1도와 크기가 같으므로 정상 압력에서 물의 끓는점은 373.15K가 됩니다. 미래의 단순함을 위해 얼음 녹는 온도와 끓는 물의 온도는 각각 273K와 373K로 간주됩니다.

온도 NS이상기체의 압력과 온도의 관계에 기초한 기체온도계의 도움으로 처음에 실증적으로 도입되었습니다. 그러나 이상 기체에 대한 방정식은 제한된 압력과 온도 범위에서 유효합니다.

Carnot 사이클에 따라 작동하는 기계의 효율성에 대한 표현에서 다음과 같이 나타납니다.

일반적으로 이 비율은 경험적으로 새로운 절대 온도 척도를 도입할 수 있게 해줍니다. 작동 유체의 특성에 의존하지 않음 Carnot 주기의 효율성은 새로운 온도와 평등에만 의존합니다.

NS ( TX, TN).

두 개의 "서브 사이클" 1-2-3-4-1 및 4-3-5로 구성된 히터 T 1 및 냉장고 T 3의 온도와 함께 Carnot 사이클 1-2-5-6-1을 고려하십시오. -6-4 중간 온도 T 2. 사이클 1-2-5-6-1은 순환 프로세스 1-2-3-4-1 및 4-3-5-6-에서 작동하는 두 개의 열 기관으로 구성된 복합 열 기관의 열역학적 사이클로 해석될 수 있습니다. 4.

세 사이클 모두에 대해 다음을 쓸 수 있습니다.

, Q ¢ 3 / Q ¢ 2 = Ф( T 3, T 2), .

순환 과정 1-2-3-4-1에서 첫 번째 가열 기계의 냉장고에서 제거된 열 Q ¢ 2는 두 번째 기계의 작업 본체에 공급되는 열과 동일하며, 이는 해당 순환 프로세스 4-3-5-6-4, 즉 첫 번째 기계의 냉장고는 두 번째 기계의 히터 역할을 합니다. 그리고 2개의 열기관의 총 작업량은 순환과정 1-2-5-6-1에 해당하는 복합열기관의 작업량과 같습니다.

때문에 Q ¢ 3 / Q 1 = (Q ¢ 3 / Q ¢ 2) × (Q ¢ 2 / Q 1), 다음 평등

그러나 왼쪽은 T 2에 의존하지 않습니다. 이것은 가능한 경우입니다.

양은 열역학적 온도이며 이상 기체 규모와 비교할 때 다음 형식으로 쓸 수 있습니다. NS,어디 NS -켈빈 눈금으로 지정된 온도. 따라서 이상기체온도계를 이용하여 구축한 온도계와 열역학적 온도계는 동일하다.

따라서 Carnot 주기는 열역학적 온도 척도를 구성하고 제안하는 것을 가능하게 합니다. 열역학적 온도계 ... 이러한 온도계의 작동 원리는 온도를 알 수 없는 신체 사이의 카르노 사이클을 구성하는 것입니다. T X온도가 알려진 신체 NS(예: 녹는 얼음 또는 끓는 물) 및 해당 열량 측정 큐 엑스그리고 NS.공식 적용

열역학적 온도는 켈빈 단위로 측정된 문자로 표시됩니다. (K) (\ 표시 스타일 (K))절대 열역학적 척도(Kelvin)로 측정됩니다. 절대 열역학 스케일은 물리학 및 열역학 방정식의 주요 스케일입니다.

분자 운동 이론은 열역학적 평형 조건에서 절대 온도를 이상 기체 분자의 병진 운동의 평균 운동 에너지와 연결합니다.

1 2 m v ¯ 2 = 3 2 k T, (\ displaystyle (\ frac (1) (2)) m (\ bar (v)) ^ (2) = (\ frac (3) (2)) kT,)

어디 m (\ 표시 스타일 m)─ 분자의 질량, v ¯ (\ 표시 스타일(\ 막대(v)))─ 분자의 병진 운동의 평균 제곱 속도, ─ 절대 온도, k (\ 표시 스타일 k)─ 볼츠만 상수.

대학 유튜브

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절대온도 ➽ 물리학 10학년 ➽ 비디오 튜토리얼

2.1.3 절대 온도

열역학 | 마침내 우리는 절대 온도와 엔트로피를 결정하는 방법을 이해합니다.

자막

역사

온도 측정은 개발 과정에서 멀고도 험난한 길을 걸어왔습니다. 온도는 직접 측정할 수 없기 때문에 온도에 따라 기능적으로 의존하는 온도 측정체의 특성을 사용하여 측정했습니다. 이를 기반으로 다양한 온도 척도가 개발되었으며, 이를 경험적, 그리고 그들의 도움으로 측정된 온도를 경험적이라고 합니다. 경험적 척도의 중요한 단점은 연속성이 부족하고 서로 다른 온도계의 온도 값 사이의 불일치입니다. 기준점과 그 이상 모두. 경험적 척도의 연속성이 없다는 것은 가능한 온도의 전체 범위에서 특성을 유지할 수 있는 물질이 본질적으로 없다는 것과 관련이 있습니다. 1848년에 Thomson(Lord Kelvin)은 이상적인 열기관의 효율이 한계 내에서 동일하도록 온도 척도의 정도를 선택할 것을 제안했습니다. 나중에 1854년에 그는 역 Carnot 함수를 사용하여 온도 측정 물체의 특성에 의존하지 않는 열역학적 척도를 구성할 것을 제안했습니다. 그러나이 아이디어의 실제 구현은 불가능했습니다. 19세기 초에 온도 측정을 위한 "절대" 장치를 찾기 위해 그들은 다시 Gay-Lussac과 Charles의 이상 기체 법칙에 기초한 이상 기체 온도계의 아이디어로 돌아갔습니다. 가스 온도계는 오랫동안 절대 온도를 재현하는 유일한 방법이었습니다. 절대 온도 척도의 재생산에 대한 새로운 방향은 비접촉 온도계에서 Stefan ─ Boltzmann 방정식, 접촉 온도 측정에서 Harry(Harry) Nyquist 방정식 ─의 사용을 기반으로 합니다.

열역학적 온도 척도를 구성하는 물리적 기초.

1. 열역학적 온도 척도는 원칙적으로 Carnot의 정리에 기초하여 구성될 수 있는데, 이상적인 열기관의 효율은 작동 유체의 특성과 엔진의 설계에 의존하지 않고 히터와 냉장고의 온도.

η = Q 1 - Q 2 Q 1 = T 1 - T 2 T 1, (\ displaystyle \ eta = (\ frac (Q_ (1) -Q_ (2)) (Q_ (1))) = (\ frac ( T_ (1) -T_ (2)) (T_ (1))),)

어디 Q 1 (\ displaystyle Q_ (1))- 히터에서 작동 유체(이상 기체)가 받는 열량, Q 2 (\ displaystyle Q_ (2))- 작동 유체가 냉장고에 제공하는 열량, T 1, T 2 (\ displaystyle T_ (1), T_ (2))- 각각 히터와 냉장고의 온도.

위의 방정식에서 관계는 다음과 같습니다.

Q 1 Q 2 = T 1 T 2 (\ displaystyle (\ frac (Q_ (1)) (Q_ (2))) = (\ frac (T_ (1)) (T_ (2))))

이 비율은 플롯하는 데 사용할 수 있습니다. 절대 열역학적 온도... Carnot 사이클의 등온 과정 중 하나가 Q 3 (\ displaystyle Q_ (3))임의로 설정된 물의 삼중점(기준점)의 온도에서 수행 ─ T 3 = 273.16K, (\ 디스플레이 스타일 T_(3) = 273.16K,)다른 온도는 공식에 의해 결정됩니다. T = 273.16 Q Q 3 (\ displaystyle T = 273.16 (\ frac (Q) (Q_ (3))))... 이렇게 설정한 온도 눈금을 열역학적 켈빈 스케일... 불행히도, 열량 측정의 정확도가 낮아 위에서 설명한 방법을 실제로 구현하기가 어렵습니다.

2. 이상 기체를 온도체로 사용하면 절대 온도 척도를 구성할 수 있습니다. 실제로 Clapeyron 방정식은 다음 관계를 의미합니다.

T = p VR (\ displaystyle T = (\ frac (pV) (R)))

일정한 부피의 밀봉된 용기에 있는 이상적인 성질에 가까운 기체의 압력을 측정하면 이러한 방식으로 온도를 눈금으로 설정할 수 있습니다. 이상 기체.이 척도의 장점은 다음과 같은 이상적인 기체 압력이 V = c on s t (\ displaystyle V = const)온도에 따라 선형적으로 변합니다. 매우 희박한 기체라도 이상 기체와 특성이 다소 다르기 때문에 이상 기체 규모의 구현은 특정 어려움과 관련이 있습니다.

3. 열역학에 관한 다양한 교과서는 이상 기체 규모로 측정한 온도가 열역학적 온도와 일치한다는 증거를 제공합니다. 그러나 열역학적 규모와 이상 기체 규모가 수치적으로 동일함에도 불구하고 질적 관점에서 볼 때 둘 사이에는 근본적인 차이가 있다는 점에 유의해야 합니다. 열역학적 척도만이 온도 측정 물질의 특성과 절대적으로 독립적입니다.

4. 이미 언급했듯이 열역학적 스케일과 이상 기체 스케일의 정확한 재생은 심각한 어려움을 안고 있습니다. 첫 번째 경우 이상적인 열기관의 등온 과정에서 공급 및 제거되는 열의 양을 신중하게 측정해야 합니다. 이런 종류의 측정은 정확하지 않습니다. 10 ~ 1337 범위의 열역학적(이상적인 기체) 온도 스케일 재현 K(\ 표시 스타일 K)가스 온도계로 가능합니다. 더 높은 온도에서 저장소의 벽을 통한 실제 가스의 확산이 눈에 띄게 나타나고 수천 도의 온도에서 다원자 가스는 원자로 분해됩니다. 더 높은 온도에서 실제 가스는 이온화되어 Clapeyron 방정식을 따르지 않는 플라즈마로 변합니다. 저압에서 헬륨가스 온도계로 측정할 수 있는 가장 낮은 온도는 1K(\ 디스플레이 스타일 1K)... 가스 온도계의 기능을 넘어서는 온도를 측정하기 위해 특별한 측정 방법이 사용됩니다. 자세한 내용은 온도 측정.

Carnot의 정리는 온도 측정 물질과 온도계 장치의 개별 특성과 완전히 독립적인 온도 척도를 구성하는 것을 가능하게 합니다. 이 온도 척도는 1848년 W. Thomson(Lord Kelvin)에 의해 제안되었습니다. 다음과 같이 구성됩니다. 하자 NS 1 및 NS 2 온도계로 측정한 히터와 냉장고의 온도. 그러면 Carnot의 정리에 따르면 Carnot 주기의 효율성은

어디 NS(NS 1 ,NS 2) - 선택된 경험적 온도의 보편적인 기능 NS 1 및 NS 2. 그 형태는 Carnot 기계의 특정 장치와 사용되는 작업 물질의 종류에 전혀 의존하지 않습니다. 미래에는 더 간단한 만능 온도 함수를 고려하는 것이 더 편리할 것입니다.

이 함수는 다음과 같이 쉽게 표현됩니다. NS(NS 1 ,NS 2). 함수 j( NS 1 ,NS 2) 온도가 일정하게 유지되는 3개의 열 저장소를 고려하십시오. 이 저장소의 경험적 온도는 다음과 같이 표시됩니다. NS 1 , NS 2 , NS각각 3. 히터와 냉장고로 사용하여 3개의 카르노 사이클( a-b-c-d, d-c-e-f, a-b-e-f) 그림에 나와 있습니다. 11.1.

이 경우 등온선의 온도는 a-b, D-C, f-e같다 NS 1 , NS 2 , NS 3, 등온선에서 얻은 열의 절대 값은 다음과 같습니다. NS 1 , NS 2 , NS각각 3. For 루프 a-b-c-d그리고 d-c-e-f쓸 수 있다

여기에서 제외 NS 2, 우리는 얻는다

.

이 두 사이클을 함께 결합하면 하나의 Carnot 사이클과 같습니다. a-b-e-f~부터 등온선 CD반대 방향으로 두 번 이동하며 고려에서 제외될 수 있습니다. 따라서,

이 표현식을 이전 표현식과 비교하면 다음을 얻습니다.

오른쪽은 의존하지 않기 때문에 NS 2, 그러면 이 관계는 인수의 모든 값에 대해 충족될 수 있습니다. NS 1 , NS 2 , NS 3 함수 j( NS 1 ,NS 2) 형태가 있다

.

따라서 j( NS 1 ,NS 2) 동일한 함수 Q 값의 비율입니다. ( NS) 에 NS = NS 1 및 NS = NS 2. 수량 Q( NS) 온도에만 의존하며 그 자체로 체온의 척도로 취할 수 있습니다. 양 Q를 절대 열역학적 온도라고 합니다. 두 열역학적 온도 Q 1 과 Q 2의 비율은 다음 관계에 의해 결정됩니다.

그러면 Carnot 주기의 효율성은 다음과 같이 쓸 수 있습니다.

. (11.2)

식 (11.2)를 이상기체에 대한 Carnot 사이클의 효율(8.2)과 비교하면 Carnot 사이클에서 열저장소의 열역학적 온도와 이상기체 온도의 비율이 일치하는지 확인할 수 있습니다.

비율 Q 1 / Q 2는 원칙적으로 실험적으로 찾을 수 있습니다. 이를 위해서는 열의 절대값을 측정해야 합니다. NS 1 및 NS 2, 작동 유체는 온도가 Q 1 및 Q 2인 열 저장소에서 Carnot 사이클에서 받습니다. 그러나 이 비율의 값에 의해 온도 Q 1 및 Q 2 자체는 아직 고유하게 결정되지 않습니다.

절대 열역학적 온도의 명확한 결정을 위해 Q의 특정 값을 임의의 온도 지점에 할당한 다음 관계식 (11.1)을 사용하여 다른 물체의 온도를 계산해야 합니다. 특정 특성 온도를 재현할 수 있는 정확도를 기반으로 물의 삼중점이 주요 기준점으로 선택되었습니다. 얼음, 물, 수증기가 평형을 이루는 온도(압력 NS tr = 4.58mm. RT 미술.). 이 온도에 값이 할당됩니다. NS tr = 정확히 273.16K. 기준 온도의 이 값은 열역학적 온도가 후자의 적용 범위 내에서 이상 기체 온도와 일치하도록 하기 위해 선택되었습니다.

구성된 온도 눈금을 절대 열역학적 온도 눈금(켈빈 눈금)이라고 합니다.

Carnot의 기계는 원칙적으로 온도 척도를 구성하는 것만 허용합니다. 실제 온도 측정에는 적합하지 않습니다. 그러나 열역학 제2법칙과 카르노의 정리의 수많은 결과는 실제 온도계의 판독값에 대한 수정을 찾는 것을 가능하게 하여 이러한 판독값을 절대 열역학적 척도로 가져옵니다. 이를 위해 정확한 열역학 관계를 사용할 수 있습니다. NS실험적으로 측정 가능한 양만 포함됩니다.