전자기 유도. 마그네틱 스트림 - HyperMarket 지식

자기 유량 (자기 유도 라인 흐름) 회로를 통해 영역의 자기 유도 벡터 모듈의 생성물과, 윤곽에 의해 제한되고, 자기 유도 벡터의 방향과 정상의 각도의 코사인 상에이를 위해 회로.

균일 한 자기장에서 일정한 전류로 직접 전도체를 이동시킬 때 amper 힘의 작업을위한 공식.

따라서 atper 전력의 작업은이 도체를 포함하는 윤곽을 포함하는 윤곽을 통해 현재 강도를 통해 전류 강도를 통해 표현할 수 있습니다.

인덕턴스 윤곽.

인덕턴스 - 물리다. 이 값은 1 초당 전류가 1만큼 변경 될 때 회로에서 발생하는 자체 유도 EMF와 숫자로 동일합니다.
또한 공식에 의해 인덕턴스를 계산할 수 있습니다.

F는 윤곽을 통한 자기 유량이고, 나는 회로의 현재 강도이다.

SI 시스템에서 인덕턴스 단위 :

에너지 자기장.

자기장에는 에너지가 있습니다. 충전 된 커패시터와 마찬가지로 코일에는 전기 에너지가 주식이 있으며 흐름 전류가 흐르면서 자기 에너지가 주식이 있습니다.

전자기 유도.

전자기 유도 - 자기 플럭스가 통과 할 때 폐쇄 회로에서의 전류의 발생 현상이 변경됩니다.

패러데이 경험. 전자기 유도에 대한 설명.

코일에 영구 자석을 가져 오거나 그 반대로 (그림 3.1), 코일에서 전류가 발생합니다. 2 개의 밀접하게 배열 된 코일로 동일한 일이 일어났습니다. 코일 중 하나에 AC 소스를 연결하면 교류가 나타나지 만 두 개의 코일이 코어를 연결하면이 효과가있는 것이 가장 좋습니다.

패러데이의 정의에 따라 다음은 이러한 실험에 공통적입니다. 유도 벡터 스트림이 폐쇄 된 전도성 회로를 피어싱하면 회로에서 전류가 발생합니다.

이 현상은 현상이라고합니다 전자기 유도 , 현재 - 유도. 동시에 현상은 자기 유도의 흐름을 변화시키는 방법과 완전히 독립적입니다.

수식 e.d.s. 전자기 유도.

EMF 유도 폐쇄 루프에서는이 회로로 제한된 면적을 통해 자속 변화율에 직접 비례합니다.

Lenza 규칙.

Lenza 규칙

유도 전류는 자기장이있는 폐쇄 회로에 나타나는 자속이 호출되는 자기 플럭스의 변화에 \u200b\u200b반대합니다.

자기 유도, 그 설명.

자기 유도 - 현재의 변화로 인해 전자 메일의 EDC 유도의 모습 현상.

회로 체인
전자 메일을 닫을 때, 코일의 자속이 증가하면서, Vortex 전자 메일이 현재, 즉, 즉, I.E.에 대항하여 소용돌이 이메일이 나타납니다. 코일에서는 체인의 전류가 증가하는 것을 방지하는 자체 유도 EMF가 발생합니다 (소용돌이 필드는 전자가 느려집니다).
결과적으로 L1은 L2보다 늦게 켜집니다.

흐려지는 체인
전자 메일 데크를 작동 할 때 코일의 M.Potok의 감소가 발생하면 소용돌이 전자 메일이 나타나며 현재의 강도를 보존하기 위해 노력하고 있습니다. 코일에서는 체인의 전류를 유지하는 자기 유도 EMF가 있습니다.
결과적으로 밝게 깜박이면 꺼집니다.

전기 공학에서 자기 유도 현상은 체인이 폐쇄 될 때 자체적으로 나타냅니다 (전자 메일이 점차적으로 증가 함)과 회로가 흐려지면 (이메일은 사라지지 않음).

수식 e.d.s. 자기 유도.

자기 유도의 EMF는 회로가 켜지고 체인 회로의 전류를 감소시킬 때 전류 힘의 증가를 방지합니다.

Maxwell의 전자기장 이론의 첫 번째 및 두 번째 위치.

1. 임의의 변색 된 전기장은 와류 자기장을 생성한다. 교류 전계는 맥스웰 (Maxwell)이라고 불리우며, 일반적인 전류와 마찬가지로 자기장을 일으 킵니다. 와류 자기장은 IPR (이동 전하)의 전도도 전류와 오프셋 전류 (전기장 e)의 전도도 전류에 의해 생성됩니다.

첫 번째 방정식 맥스웰

2. 임의의 변위 된 자기장은 와류 전기 (전자기 유도의 기본 법칙)를 생성한다.

두 번째 방정식 Maxwell :

전자기 방사선.

전자기파, 전자기 방사선- 전자기장의 공간 분개 (상태 변경)에서 확산.

3.1. 웨이브 - 이들은 시간이 지남에 따라 공간에 퍼지는 진동입니다.
기계적 파도는 일부 중간 (물질)에서만 배포 될 수 있습니다 : 가스, 액체, 고체에서. 파도의 원천은 주변 공간에서 환경 변형을 창출하는 진동체입니다. 신축성있는 파도의 모습을위한 전제 조건은 특히 특히 특히 배지의 분개의 순간에 탄력성이있는 힘의 출현입니다. 그들은 그들이 흩어지면 이웃 입자를 가져 와서 화해의 시점에서 서로를 멀리 밀어 넣으려고 노력합니다. 출처에서 멀리 떨어진 입자에 작용하는 탄력력이있는 세력은 평형에서 퇴장하기 시작합니다. 세로 파도 가스 및 액체 미디어에 의해서만 특징이 있습니다 횡축 - 또한 고체 몸체 : 이에 대한 이유는 환경 데이터를 구성하는 입자가 단단히 고정되지 않기 때문에 자유롭게 움직일 수 있습니다. 솔리드 텔레콤...에 따라서, 횡단 진동은 근본적으로 불가능하다.

세로 파의 파는 분포 벡터를 따라 집중하는 중간 입자가 변동하는 경우 발생합니다. 횡파는 방향에 대한 노출 방향에 수직 인 경우에 적용됩니다. 짧게 : 매체에서 섭동으로 인한 변형이 전단, 스트레칭 및 압축의 형태로 나타나는 경우 우리는 얘기하고있다 종 방향 및 횡파가 모두 가능한 고체 몸체. 변화의 외관이 불가능한 경우, 매체는 어떤 것도 될 수 있습니다.

각 파도는 일부 속도로 적용됩니다. 아래에 웨이브 속도 분노의 확산 비율을 이해하십시오. 파도의 속도는 영구 \u200b\u200b값 (주어진 환경의 경우)이므로, 전파시 이동 거리가 제품과 동일합니다. 따라서 파장을 찾으려면 진동 기간 동안 파동 속도를 곱할 필요가 있습니다.

파장 - 진동이 동일한 단계에서 발생하는 공간에서 서로 가장 가까운 두 지점 사이의 거리. 파장은 파동의 공간 기간, 즉 영구 단계가있는 지점이 진동 기간과 동일한 시간 간격 동안 "패스"가있는 거리에 해당합니다.

파수 번호 (또한, 공간 주파수) - 이것은 2의 비율입니다 π radine to 파장 : 원형 주파수의 공간 아날로그.

정의: 파수 k는 파동의 급속한 성장이라고합니다. φ 공간 좌표에 따르면.

3.2. 플랫 파도 - 파도, 전면이 평면 모양이 있습니다.

플랫 파의 전면은 크기가 무제한이며 위상 속도 벡터는 전면에 수직입니다. 플랫 파도는 웨이브 방정식의 사적인 솔루션과 편리한 모델입니다. 평평한 파도의 앞이 시작되고 분명히 일어나지 않기 때문에 자연의 파도가 존재하지 않기 때문에 존재하지 않습니다.

어떤 파도의 방정식은 웨이브라는 차분 방정식의 해결책입니다. 함수의 웨이브 방정식은 형식으로 작성됩니다.

어디

· - 라 플레이스 운영자;

· - 원하는 기능;

· - 원하는 지점의 벡터의 반경;

· 파동 속도;

· - 시각.

웨이브 표면 - 동일한 단계에서 일반화 된 좌표의 분노를 겪고있는 점의 기하학적 위치. 파도 표면의 개인적인 경우 - 파도 앞.

그러나) 플랫 파도 - 이것은 파도이며, 파도 표면은 서로 평면에 평행 한 전체입니다.

비) 구형 웨이브 - 이것은 파도이며 동심원 분야의 조합 인 파도 표면입니다.

레이 - 라인, 정상 및 파면. 전파 방향으로 파도는 광선의 방향을 이해합니다. 웨이브 스프레드 매체가 균질적이고 등방성이면 똑바로 똑바로 (파도가 평행 한 직선 인 경우)를 균일합니다.

물리학의 빔의 개념은 일반적으로 기하학적 광학 및 음향에서만 사용됩니다. 이는 이러한 방향에서 연구되지 않은 효과가없는 경우 빔의 개념의 의미가 손실됩니다.

3.3. 파도의 에너지 특성

파가 전파되는 배지는 모든 입자의 진동 운동의 에너지로부터 기계적 에너지를 접는 기계적 에너지를 갖는다. 질량 m 0을 갖는 한 입자의 에너지는 식 : E 0 \u003d M 0 α에 의한 것이다. 2 Ω. 2/2. 매체의 양은 n \u003d 피./ m 0 입자 (ρ - 중간 밀도). 따라서, 매체의 부피의 단위는 에너지를 갖는다. w p \u003d n 0 \u003d ρ Α 2 Ω. 2 /2.

에너지의 체적 밀도 (wp) - 부피 단위에 포함 된 매체 입자의 진동 운동의 에너지 :

에너지 흐름 (f) - 시간당이 표면을 통해 파도가 운반되는 에너지와 같은 값은 다음과 같습니다.

웨이브 강도 또는 에너지 흐름 밀도 (i) - 웨이브 전파 방향에 수직 인 단일 플랫폼을 통해 파도가 운반하는 에너지 스트림과 동일한 값 :

3.4. 전자기파

전자기파 - 공간의 전자기장의 전파 과정.

출현의 상태 전자파...에 자기장의 변화는 전도체에서 전류가 변경 될 때 발생하고, 전도체의 전류 전력은 전기 요금의 속도가 변화 할 때, 즉 요금이 가속화 될 때의 전력이 변화한다. 결과적으로 전자파는 전기 요금의 가속 된 이동으로 발생해야합니다. 충전 속도가 0이면 전기장 만 있습니다. 일정한 전하 속도에서 전자기장이 발생합니다. 가속 된 전하 이동을 통해 전자파 방사선이 발생하여 유한 속도로 공간이 퍼지게됩니다.

전자기파는 유한 속도로 물질에서 전파됩니다. 여기서 ε과 μ는 물질, ε0 및 μ 0 - 전기적 및 자기 상수의 유전율 및 자기 투자율이다 : ε0 \u003d 8,85419 · 10 -12 f / m, μ 0 \u003d 1,25664 · 10 -6 gn / 미디엄.

진공의 전자기파의 속도 (ε \u003d μ \u003d 1) :

기본 특성 전자기 방사선 주파수, 파장 및 편광을 고려하는 것은 관례입니다. 파장은 방사선 전파 속도에 달려 있습니다. 진공에서 전자기 방사선의 전파 속도는 빛의 속도와 같습니다. 다른 배지에서는이 속도가 적습니다.

전자기 방사선은 주파수를 범위로 나눌 수 있습니다 (표 참조). 밴드 사이에는 날카로운 전환이 없으며 때로는 겹치고, 이들 사이의 경계는 조건부입니다. 방사선 전파 속도는 일정하기 때문에 진동의 빈도는 진공의 파장과 강성으로 관련이 있습니다.

웨이브 간섭. 일관된 파도. 파도의 일관성 조건.

광 경로 길이 (ODP) 라이트. 통신 차이점 ODP. 파도로 인한 진동의 위상차가있는 파도.

두 파도의 간섭 동안 결과 발진의 진폭. Maxima의 조건과 두 파도의 간섭에서의 최소 진폭.

두 개의 좁은 긴 평행 슬롯이 조명 될 때 평면 스크린의 간섭 줄무늬 및 간섭 패턴 : a) 붉은 빛, b) 흰색 빛.

1) 웨이브 간섭 - 이러한 파도의 일치와 이들의 관계에 따라 다른 공간에서 시간이 지나치며 다른 것들에서 약화되는 파도의 겹침이 발생합니다.

필요한 조건 간섭을 관찰하려면 :

1) 파도는 파도의 오버레이로 인한 그림이 시간이 지남에 따라 변하지 않도록 비슷한 (또는 닫기) 주파수를 가져야합니다 (또는 등록 할 수있는 것이 무엇이든).

2) 파도는 단방향이어야합니다 (또는 가까운 방향을 가짐); 두 개의 수직파는 결코 간섭을주지 않을 것입니다 (두 개의 수직 사인종을 접는 시도하십시오!). 즉, 접힌 파도는 동일한 웨이브 벡터 (또는 근접 지시)를 가져야합니다.

이 두 조건이 수행되는 파도가 호출됩니다. 일관성...에 첫 번째 조건은 때로는 호출됩니다 임시 일관성둘째 - 공간 일관성.

두 개의 동일한 단방향 사인 곡선을 첨가 한 결과를 예로 들어 간다. 우리는 그들의 상대적인 변화 만 다를 것입니다. 즉, 초기 단계에서만 다른 두 개의 일관된 파도를 접습니다. (또는 그 소스는 서로에 비해 또는 더 많은 함께 시프트됩니다).

사인 곡선이 위치에 있도록 자신의 막대 (및 미니타)가 공간에서 일치하도록하면 상호 강화가 발생합니다.

가수 기간 동안 사인 곡선이 서로에 대해 서로에 대해 시프트되면, Maxima는 다른 것의 최소값으로 올 것이다. 사인 곡선은 서로를 파괴 할 것입니다. 즉, 그들의 상호 약화가 발생할 것입니다.

수학적으로, 그것은 이처럼 보입니다. 우리는 두 개의 파도를 접습니다.

여기 x 1. 과 x 2. - 오버레이 결과를 관찰하는 공간에 파도의 소스에서 거리. 생성 된 파의 정사각형 진폭 (물결의 비례 강도)은 표현에 의해 주어진다.

이 표현의 최대 값은입니다 4A 2.최소 - 0; 그것은 모두 초기 단계의 차이와 파도의 소위 차이에 달려 있습니다.

이 공간에서 간섭이 최소한 경우 간섭 최대가 관찰됩니다.

우리의 간단한 예에서는 파도의 출처와 우리가 간섭을 관찰하는 공간의 포인트가 하나의 직선에 있습니다. 이 직접 간섭 사진을 따라 모든 점이 동일합니다. 우리가 직선 연결 소스를 제외하고 관찰 지점을 밀어 넣으면 공간 영역으로 떨어질 것입니다. 여기서 간섭 패턴이 점으로 간섭 패턴이 바뀝니다. 이 경우 동등한 주파수와 폐쇄 웨이브 벡터가있는 파도의 간섭을 관찰 할 것입니다.

2) 1. 경로의 광학 길이는이 매체의 절대 굴절률 에서이 매체의 전파 경로의 기하학적 길이 D의 생성물이라고합니다.

2. 하나의 소스에서 2 개의 일관된 파도의 위상의 차이는 절대 굴절률과 절대 굴절률을 갖는 환경의 경로 길이와 다른 소스의 경로의 길이를 전달합니다.

여기서, λ는 진공의 빛의 파장이다.

3) 결과 발진의 진폭은 불리는 값에 따라 다릅니다. 여행의 차이 파도.

이동 차이가 정수의 파도와 동일하면 물결이 syphase의 점으로옵니다. 파도에 접는 것은 서로를 향상시키고 쌍둥이 진폭으로 진동을 줄 수 있습니다.

이동 차이가 홀수의 반쯤 묶는 것과 동일하다면, 파도는 반대계에있는 지점에옵니다. 이 경우, 서로 종료하면 결과 발진의 진폭이 0입니다.

다른 공간 지점에서, 생성 된 파의 부분 증폭 또는 약화가 관찰된다.

4) 정의 경험

1802 년 영어 과학자 토마스 정 빛의 간섭이 관찰 된 경험을하십시오. 좁은 틈에서 빛 에스., 두 개의 닫힌 매춘부로 화면에 떨어졌습니다 S 1 과 s 2....에 각 슬롯을 통과하고, 광선이 팽창되고 흰색 화면에서 틈을 통해 붙여 넣은 광선 S 1 과 s 2., 겹침. 겹쳐진 광 빔의 영역에서, 방 교류 및 짙은 스트립의 형태로 간섭 패턴이 관찰되었다.

기존 광원으로부터의 광 간섭의 구현.

박막에 가벼운 간섭. 반사 및 전송 된 광에서 필름상의 광의 광의 간섭의 Maxima 및 Minima의 조건.

동일한 두께와 간섭 스트립의 간섭 스트립.

1) 간섭 현상은 비누 방울, 가솔린, 나비의 날개에, 달리기의 색상의 비누 거품, 가솔린, 이렇게 얇은 층에서 간섭 현상을 관찰합니다.

2) 간섭은 박막을 통과 할 때 두 개의 빔으로 빛의 초기 빔이 두 개의 빔으로 분리 될 때 발생합니다. 예를 들어 계몽 된 렌즈의 렌즈 표면에 적용되는 필름이 발생합니다. 필름 두께를 통과하는 빛의 광선은 내부 및 외부 표면으로부터 두 번 반사됩니다. 반사 된 광선은 필름의 쌍둥이 두께와 동일한 일정한 위상차가있을 것이며, 왜 광선이 일관되고 방해가되는 이유를 포함합니다. 파장이있는 곳에서는 광선의 전체 퀀칭이 발생합니다. 만약 Nm, 필름의 두께는 550 : 4 \u003d 137.5 nm이다.

마그네틱 유도 벡터의 실입니다 에 (자기 흐름) 작은 표면적을 통해 ds. 스칼라 물리적 값이 동일한 것으로 불립니다

여기 - 정사각형 영역에 정상의 단일 벡터 ds., N.에서 - 벡터의 투영 에 정상적인 방향으로 - 벡터 사이의 각도 에 과 엔. (그림 6.28).

무화과. 6.28. 마그네틱 유도 벡터 놀이터를 통해 스트림

자기 흐름 F. 비. 임의의 닫힌 표면을 통해 에스. 갈가마귀

자연의 자기 비용이 없으면 벡터 선이 사실을 유도합니다. 에 처음에는 시작하지 마십시오. 끝이 없습니다. 따라서, 벡터의 흐름 에 닫힌 표면을 통해 0이어야합니다. 따라서, 모든 자기장 및 임의의 폐쇄 표면 에스. 조건이 충족됩니다

Formula 6.28 표현 ostrogradsky의 정리 - 가우스 벡터의 경우 :

우리는 다시 강조합니다 :이 정리는 자연에서 자기 유도 라인이 끝날 것인가, 전기장 강도의 경우와 같이 자기 유도 라인이 종료 될 것처럼 자기 유도 라인이 끝나지 않았다는 사실의 수학적 표현입니다. 이자형. 스폿 요금.

이 속성은 자기장을 전기적으로 크게 구분합니다. 자기 유도선이 닫혀 있으므로 일부 공간에 포함 된 라인 수는이 볼륨이 내려다 보이는 선의 수와 같습니다. 들어오는 스트림이 하나의 부호로 가져 가고, 다른 것과 함께 폐쇄 된 표면을 통과하는 자기 유도 벡터의 총 흐름이 0이 될 것입니다.

무화과. 6.29. V. Weber (1804-1891) - 독일의 물리학 자

정전기에서 자기장의 차이점은 우리가 부르는 값의 가치로 나타납니다. 순환 - 닫힌 경로를 따라 벡터 필드의 일체형. 정전기는 제로의 일체형입니다

임의의 닫힌 윤곽선에서 찍은. 이것은 정전기장의 잠재력 때문에 정전기장에서의 충전 작업에 대한 작업이 경로에 의존하지 않고 초기 및 엔드 포인트의 위치에만 의존하지 않는다는 사실 때문입니다.

자기장에 비슷한 크기의 경우가 무엇인지 봅시다. 직류를 덮고있는 닫힌 회로를 가져 와서 벡터 순환을 계산합니다. 에 , 나

위에서 얻은 것처럼, 거리에서 전류가있는 직선 도체로 생성 된 자기 유도 아르 자형. 도체에서 동일합니다

직류를 덮는 윤곽이 전류에 수직 인 평면에있는 윤곽이 거짓말을하고 반경이있는 원입니다. 아르 자형. 도체의 중심과 함께. 이 경우 벡터의 순환 에 이 원은 동일합니다

이러한 변형을 통해 회로가 전류를 건너지는 않으면, 자기 유도 벡터의 순환이 윤곽의 연속적 변형시 변형되지 않도록 변하지 않는 것으로 나타납니다. 그런 다음, 중첩의 원리에 의해, 여러 전류를 덮는 경로를 따라 자기 유도 벡터의 순환은 대수량 (그림 6.30)에 비례합니다.

무화과. 6.30. 주어진 우회 방향이있는 폐쇄 회로 (L).
전류 (I1, i2, i 3)가 도시되어 자기장을 생성한다.
회로 (L)를 따라 자기장의 순환에 기여하면 전류 I 2와 i 3을 제공합니다.

선택한 회로가 전류를 덮지 않으면 순환이 0입니다.

대수량의 전류량을 계산할 때 현재 표지판을 고려해야합니다. 우리는 양의 전류를 고려해야합니다. 그 방향은 오른쪽 나사의 규칙에 의한 윤곽에 의한 바이 패스 방향과 관련이 있습니다. 예를 들어, 현재의 기여 나는. 2 순환 - 음성 및 현재 기여도 나는. 3 - 양성 (그림 6.18). 비율을 이용하십시오

전류의 힘 사이 나는. 닫힌 표면을 통해 에스. 벡터 순환을위한 전류 밀도 에 녹음 할 수 있습니다

어디 에스. -이 회로를 기반으로 한 닫힌 표면 엘..

그러한 필드는 호출됩니다 와동...에 따라서 자기장의 경우, 포인트 요금의 전기장에 대해 수행 된 것처럼 잠재력을 도입하는 것은 불가능합니다. 잠재력 및 소용돌이 필드의 가장 명확한 차이는 전력선의 그림으로 표현 될 수 있습니다. 정전기장의 전력선은 영웅과 유사합니다. 그들은 시작하고 요금을 부과하거나 끝내거나 무한대로 들어갑니다. 자기장 전력선은 결코 "고슴도치"와 유사하지 않습니다. 그들은 항상 닫혀 있고 전류 전류를 덮습니다.

순환 정리의 사용을 설명하기 위해, 우리는 무한 솔레노이드의 자기장을 이미 알고있는 또 다른 방법을 발견합니다. 직사각형 윤곽선을 1-2-3-4 (그림 6.31)로 가져 와서 벡터의 순환을 계산합니다. 에 이 윤곽선으로

무화과. 6.31. 솔레노이드의 자기장의 결정에 순환 사태의 사용

두 번째와 제 4 적분은 벡터의 수직도로 인해 0입니다.

우리는 개별 턴에서 자기장을 통합하지 않고 결과 (6.20)를 재현했습니다.

생성 된 결과 (6.35)는 얇은 토 로이드 솔레노이드의 자기장을 찾는데 사용될 수있다 (도 6.32).

무화과. 6.32. 토 로이드 코일 : 마그네틱 유도 라인은 코일 내부에서 닫혀 있으며 동심원입니다. 그들은 그들을 따라 보는 방식으로 보내졌으며, 우리는 시계 방향으로 순환하는 전류를 보게 될 것입니다. 일부 반경 R1 ≤ r의 유도선 중 하나< r 2 изображена на рисунке

자성 재료는 특수 파워 필드의 영향을받는 것으로, 차례로 비자 성 재료가 전력선 (자기 유량)의 도움으로 표현하기 위해 취해진 자기장의 힘이 적용되거나 부당하지 않습니다. 특정 속성이 있습니다. 또한 그들은 항상 닫힌 루프를 형성하고, 그들이 신축성있는 것처럼 행동합니다. 즉, 왜곡 중에, 그들은 오래된 거리와 자연스러운 모양으로 돌아 가려고합니다.

보이지 않는 권한

자석에는 니켈, 니켈 합금, 크롬 및 코발트뿐만 아니라 일부 금속, 특히 철강 및 강철을 끌어 당기는 속성이 있습니다. 매력 힘을 만드는 재료는 자석입니다. 그들의 종류가 여러 가지 있습니다. 쉽게 자화 될 수있는 재료를 강자성이라고합니다. 그들은 단단하거나 부드럽게 될 수 있습니다. 철과 같은 부드러운 강자성 물질은 신속하게 자신의 특성을 잃습니다. 이러한 자료로 만든 자석을 일시적이라고합니다. 강철과 같은 단단한 재료는 자신의 재산을 훨씬 더 오래 유지하고 영구적으로 사용합니다.

마그네틱 스트림 : 정의 및 특성

자석 주위에 특정 파워 필드가 있으며, 이것은 에너지의 가능성을 만듭니다. 자속은 그것이 침투하는 수직 표면의 평균 전력장의 생성물과 동일합니다. 그것은 기호 "φ"를 사용하여 묘사되어 웹 서버 (WB)라는 단위로 측정됩니다. 지정된 영역을 통과하는 흐름의 크기는 항목 주변의 한 지점으로부터 다른 점으로 다양합니다. 따라서, 자기 플럭스는 특정 영역을 통과하는 총 충전 된 전력선의 총 수에 기초한 자기장 또는 전류의 소위 측정이다.

자기 시내의 수수께끼를 드러내는 것

모든 자석은 모양에 관계없이 조직화 된 전력선의 구성 및 균형 잡힌 시스템의 특정 체인을 생성 할 수있는 폴라고 불리는 두 개의 영역을 갖습니다. 스트림에서 이들 라인은 특수 필드를 형성하는이 형식이 다른 부분과 비교하여 일부 부품에서 더 집중적으로 자체적으로 나타납니다. 가장 큰 명소가있는 지역을 폴이라고합니다. 벡터 필드 라인은 육안으로 감지 할 수 없습니다. 시각적으로, 라인이 고밀도화되고 농축되는 물질의 각 끝에 모호하지 않은 극이있는 전력선의 형태로 항상 표시됩니다. 자기 흐름은 인력이나 반발력의 진동을 만드는 선이며 방향과 강도를 보여주는 것입니다.

마그네틱 플럭스 라인

자기 전력선은 자기장에서 특정 궤도를 따라 움직이는 곡선으로 정의됩니다. 어떤 점에서 이러한 곡선에 Tanner는 자기장의 방향을 보여줍니다. 형질:

각 스트림 라인은 닫힌 개요를 형성합니다.

이러한 유도 선은 결코 교차하지 않지만, 축소 또는 스트레칭 경향이있는 경향이 있으며 한 방향으로의 크기를 변경합니다.

규칙적으로, 전원 선은 표면에 처음부터 끝을 가질 수 있습니다.

북쪽에서 남쪽으로의 특정 방향도 있습니다.

서로 가깝게 강한 자기장을 형성하는 전력선.

• 인접 기둥이 동일한 (북쪽 또는 남쪽 남쪽)이면 서로에서 퇴장됩니다. 이웃 기둥이 (북쪽 또는 남북 북쪽) 일치하지 않을 때, 그들은 서로를 끌어들입니다. 이 효과는 반대가 끌리는 유명한 표현과 유사합니다.

자기 분자와 Weber 이론

Weber 이론은 모든 원자가 원자의 전자 간의 연결으로 인해 자성성을 갖는 사실에 의존합니다. 원자 그룹은 주변 필드가 동일한 방향으로 회전하는 방식으로 함께 연결됩니다. 이러한 종류의 재료는 작은 자기학 그룹으로 구성됩니다 (우리가 그들을 고려하면 분자 수준) 원자 주위에, 이것은 강자성 물질이 매력의 힘의 특징 인 분자로 구성된다는 것을 의미합니다. 이들은 쌍극자로 알려져 있으며 도메인으로 그룹화됩니다. 재료가 자화되면 모든 도메인이 하나가됩니다. 재료는 그 도메인이 연결이 끊어지는 경우에 끌어 들이고 repel을 끌어들이는 능력을 잃고 있습니다. 이들이 함께 자석을 형성하지만 개별적으로, 각각은 유니 폴라에서 밀어 내려고 노력하고 있으므로 반대의 기둥이 끌립니다.

들판과 극

자기장의 힘과 방향은 자기 플럭스의 선을 결정합니다. 매력의 영역은 라인이 서로 가까이있는 곳에서 더 강합니다. 라인은로드베이스의 극에 가장 가깝고 가장 강한 것이 가장 강력합니다. 행성 지구 자체는이 강력한 전력 분야에 있습니다. 거대한 스트립 자화 판이 행성의 중간을 통과하는 것처럼 작동합니다. 나침반 화살의 북극은 북부 자기 극이라고하는 지점으로 향하고 남극은 자기 남쪽을 나타냅니다. 그러나 이러한 방향은 지리적 북부와 남부 폴과 다릅니다.

자연 자력

자력은 릴레이, 솔레노이드, 인덕터, 쵸크, 코일, 라우드 스피커, 전기 모터, 발전기, 변압기, 전기 미터 등의 구성 요소가 없기 때문에 전기 공학 및 전자 장치에서 중요한 역할을합니다. 자성 광석의 형태로. 두 가지 주요 유형이 있으며, 마그네타이트 (산화철라고도 함) 및 자기 zheleznyak입니다. 비자 성 상태 에서이 물질의 분자 구조는 무작위 순서로 자유롭게 위치한 자유 자성 자성체 또는 개별 작은 입자의 형태로 표시됩니다. 재료가 자화되면, 이러한 분자의 임의의 배열이 변하고, 작은 랜덤 분자 입자는 전체적인 계약을 생성하는 방식으로 구축됩니다. 강자성 물질의 분자 정렬에 대한이 아이디어는 Weber의 이론이라고합니다.

측정 및 실용적인 응용 프로그램

가장 일반적인 발전기는 전력 생산을 위해 자기 유량을 사용합니다. 그의 힘은 전기 발생기에서 널리 사용됩니다. 이러한 흥미로운 현상을 측정하는 역할을하는 장치를 플루이드라고하며 코일의 전압의 변화를 평가하는 코일 및 전자 장비로 구성됩니다. 물리학에서 유량은 특정 영역을 통과하는 전력선 수의 지표입니다. 마그네틱 스트림은 자기 전력선의 척도입니다.

때로는 비자 성 물질조차도 어제 및 상자성 특성을 가질 수 있습니다. 흥미로운 사실 그것은 동일한 물질에서 망치로 가열되거나 망치로 가열되거나 망치를 가질 때 매력 세력이 파괴 될 수 있지만, 대규모 인스턴스를 두 부분으로 깰 경우 파괴되거나 절연 될 수 없습니다. 각각의 깨진 조각은 자체 북부와 남쪽 극을 갖고 있으며,이 조각들이 얼마나 작은 것이 중요하지 않습니다.

의 사이에 물리 수량 중요한 장소는 자기 플럭스를 차지합니다. 이 기사는 그것이 무엇인지, 그리고 그 크기를 결정하는 방법에 대해 알려줍니다.

수식 - magnitnogo-potoka-600x380.jpg? x15027 "Alt \u003d"(! Lang : 자기 플럭스 수식" width="600" height="380">!}

자기 플럭스 공식

자기 시냇물은 무엇인가요?

이것은 표면을 통과하는 자기장의 레벨을 결정하는 값입니다. 그것은 "FF"로 표시 되며이 표면을 통해 힘력과 필드 통로의 분야에 의존합니다.

그것은 공식에 의해 계산됩니다.

ff \u003d bєs⋅cosα, 여기서 :

• FF - 자기 스트림;
• B는 자기 유도의 크기이다.
• S는이 필드가 통과하는 표면적입니다.
• cOSα는 표면과 흐름과 수직 사이의 각도의 코사인입니다.

SI 시스템의 측정 단위는 "WEBER"(WB)입니다. 1 Weber는 1 m²의 면적으로 표면에 수직 인 1TL의 필드에 의해 생성됩니다.

따라서, 흐름은 표면과 평행 한 경우, 수직 및 "0"과 동일한 방향의 일치가 일치하지 않습니다.

흥미로운.자속의 공식은 조명이 계산되는 수식과 유사합니다.

영구 자석

필드의 출처 중 하나는 영구적 인 자석입니다. 그들은 수세기 동안 알려져 있습니다. 자화 철에서 나침반 화살표가 제조되었고 고대 그리스 배송의 금속 부분을 끌어 당기는 섬에 대한 전설이있었습니다.

영구 자석이 있습니다 다양한 모양 다른 재료로 만들어졌습니다.

• 철 - 가장 저렴하지만 끌어 당기는 능력이 작습니다.
• 네오디뮴 - 합금 네오디뮴, 철 및 붕소;
• alnico - 철, 알루미늄, 니켈 및 코발트 합금.

모든 자석은 바이 닙입니다. 이것은 막대와 말굽 장치에서 더 볼 수 있습니다.

막대가 중간 뒤에서 일시 중지되거나 부유 한 나무 또는 거품 조각을 넣으면 북한의 방향으로 펼쳐질 것입니다. 북쪽을 보여주는 기둥은 북부와 실험실 디바이스 페인트에 파란색으로 페인트라고 불리우며 "N"을 나타냅니다. 그 반대, 남쪽을 보여주는 것은 빨간색이며 "S"가 지정됩니다. 같은 이름의 자석은 끌어 당기고 반대편으로 돌아갑니다.

1851 년, Michael Faraday는 개념을 제안했습니다 닫힌 선 유도. 이 라인은 자석의 북극에서 나오고 주변 공간을 통과하고, 남부를 입력하고 장치 내부에 북쪽으로 돌아 왔습니다. 가장 가까운 라인과 극장의 필드의 강도. 여기에서도 위의 유치가 있습니다.

유리에 유리 조각을 넣고 얇은 층 꼭대기 톱니 래막을 붓는 경우 자기장 라인을 따라 위치합니다. 다수의 톱밥 장치가있는 경우, 그들 사이의 상호 작용은 인력 또는 반발을 보여줍니다.

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자석과 철 톱밥

마그네틱 분야의 토지

우리의 행성은 축이 12 도로 기울어 진 자석으로 표현 될 수 있습니다. 이 축의 교차점을 표면이있는 자극 폴이라고합니다. 모든 자석과 마찬가지로 지구의 전력선은 북극에서 남쪽으로 가십시오. 폴란드 근처에는 표면에 수직으로 통과하므로 나침반의 화살표가 신뢰할 수 없으며 다른 방법을 사용해야합니다.

태양풍 입자는 전기 전하를 가지므로 그 주위를 이동할 때 마그네틱 필드가 나타나고 토지장과 상호 작용하고 전력선을 따라 이들 입자를 안내합니다. 따라서이 필드는 보호합니다 지표면 우주 방사선에서. 그러나 극 근처 에서이 선은 표면에 수직으로 전송되고 충전 된 입자가 대기로 떨어지면 북극광이 발생합니다.

전자석

1820 년에 한스는 실험을 수행하고, 전류가 나침반 화살표에서 전류가 흐르는 도체의 영향을 보았습니다. 며칠 후, Andre-Marie Ampere는 한 방향의 전류를 흘려 보내는 2 개의 전선의 상호 매력을 발견했습니다.

흥미로운. 전기 용접 작업 중에는 인근 케이블이 전류가 변경되면 움직이고 있습니다.

나중에, 암페어는 전선을 통해 흐르는 전류의 자기 유도로 인한 것임을 제안했다.

코일에서는 전류가 흐르는 절연 와이어에 의해 상처를 입히고 개별 도체의 분야가 서로 향상됩니다. 인력의 강도를 높이기 위해 코일은 열린 강철 코어에 감겨 있습니다. 이 코어는 자화되어 철 부품 또는 릴레이 및 접촉기에서 코어의 두 번째 절반을 끌어냅니다.

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전자석

전자기 유도

와이어의 자속을 변경할 때 전류가 안내됩니다. 이 사실은이 변화가 발생한 이유에 의존하지 않습니다. 영구 자석의 움직임, 와이어의 움직임 또는 근처의 도체의 현재 힘의 변화의 움직임.

이 현상은 1831 년 8 월 29 일 Michael Faraday가 개설했습니다. 그 실험은 EMF (ElectroMotive Force) 가이 회로의 영역을 통과하는 유량을 직접 이동하면서 도체가 경계가있는 회로에 나타납니다.

중대한! EMF의 출현을 위해 와이어는 전원 선을 교차해야합니다. EMF 라인을 따라 이동할 때 누락됩니다.

EMF가 발생하는 코일이 전기 체인에 포함되면 권선이 유도 코일에 전자기장을 만드는 전류가 발생합니다.

규칙 규칙

도체가 자기장에서 움직이면 EMF가 안내됩니다. 그 방향은 와이어의 움직임 방향에 따라 다릅니다. 자기 유도 방향이 결정되는 방법은 "방법 오른손».

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규칙 규칙

자기장 값의 계산은 전기 기계 및 변압기의 설계에 중요합니다.

비디오

자기 유도 - 이 시점에서 자속 밀도입니다. 마그네틱 유도 단위는 테슬라입니다 (1 TL \u003d 1 WB / m 2).

이전에 획득 한 표현식으로 돌아가는 (1), 정량화 할 수 있습니다. 자기장의 경계와 결합 된 전도체를 통해 흐르는 전하의 생성물로서의 일부 표면을 통과하는 전기 회로의 저항 으로이 표면의 경계와 결합 된 전도체를 통과하는 전하의 생성물로

.

위에서 설명한 실험에서, 자기장의 모든 종류의 징후가 사라지는 거리에서 제거되었습니다. 그러나 필드 내 에서이 차례를 이동시키고 동시에 전기 요금도 움직일 수 있습니다. 우리가 표현 (1)으로 돌리십시오.

f + Δ f \u003d. 아르 자형.(큐. - Δ 큐.) \u003d\u003e Δ F \u003d - rΔ q. => Δ 큐. \u003d -ΔF / 아르 자형.

여기서 δf 및 δ 큐. - 흐름과 요금 수의 증가. 다른 표지판 증분은 차례가 분야의 실종에 해당하는 실험에서의 긍정적 인 담당량이 필드의 실종에 해당한다는 사실에 의해 설명됩니다. 자기 플럭스의 부정적인 증가.

테스트 턴의 도움을 받아 자석 또는 코일 주위의 모든 공간을 현재 및 빌드 라인을 빌드 할 수 있으며, 각 점에서 각 지점에서 각 지점에서 마그네틱 유도 벡터의 방향과 일치하는 방향 비. (그림 3)

이 라인을 자기 유도 벡터 라인이라고합니다 마그네틱 라인 .

자기장 공간은 자성선에 의해 형성된 관형 표면으로 정신적으로 나뉘어져 있으며, 각 표면 (튜브) 내의 자속이 수치 적으로 이들 튜브의 그래픽 축 방향 라인을 나타내는 방식으로 표면을 선택할 수있다. 이러한 튜브는 단일이라고 불리며 그 축은 단일 마그네틱 라인 ...에 단일 라인을 사용하여 묘사 된 자기장의 그림은 품질뿐만 아니라 그것의 양적 아이디어를 제공합니다. 왜냐하면 이 경우, 자기 유도 벡터의 크기는 표면의 단위를 통과하는 선의 수, 정상 벡터 비.,하지만 자기 플럭스의 값과 동일한 표면을 통과하는 선의 수 .

자기선은 지속적입니다 이 원리는 수학적으로 형태로 존재할 수 있습니다.

그. 모든 닫힌 표면을 통과하는 자기 스트림은 0입니다 .

표현 (4)은 표면에 유효합니다 에스. 어떤 모양이라도. 원통형 코일의 코일에 의해 형성된 표면을 통과하는 자기 스트림을 고려하면, 개별 Wips에 의해 형성된 표면으로 나눌 수있다. 에스.=에스. 1 +에스. 2 +...+에스. 여덟. 또한, 일반적인 경우의 다른 방향의 표면을 통해 상이한 자기 흐름이 유지 될 것이다. 이와 같이, 4, 8 개의 단일 연결은 중앙 턴의 표면을 통과합니다. 마그네틱 라인그리고 극단적 인 표면을 통해 단지 4 개만 턴.

모든 턴의 표면을 통과하는 전체 자속을 결정하기 위해 개별 턴의 표면을 통과하는 스트림을 접을 필요가 있거나 다른 단어로 별도의 회전으로 덮어야합니다. 예를 들어, 4 개의 톱 우드 코일 쌀을 덮는 자기 플럭스. 4, 동일하게 될 것입니다 : f 1 \u003d 4; F 2 \u003d 4; f 3 \u003d 6; F 4 \u003d 8. 또한, 바닥과 거울 - 대칭.

흐름 - 가상 (가상 합계) 자기 유동 Ⅱ, 모든 코일이있는 접착제는 별도의 팁으로 덮는 스트림의 양과 동일합니다. 습득 ef. 미디엄. 여기서 F. 미디엄. - 코일이 지나가는 전류로 생성 된 자기 흐름과 습득 E는 동등하거나 유효한 코일 턴입니다. 육체적 인 의미 스트리밍 - 스트림의 계수 (다중성)로 표현 될 수있는 코일의 턴의 자기장의 그립 케이. \u003d ψ / f \u003d. 습득 이자형.

즉, 그림에 표시된 경우에는 코일의 두 개의 미러 대칭 반쪽이 있습니다.

ψ \u003d 2 (F 1 + F 2 + F 3 + F 4) \u003d 48

가상, 즉 상상의 스트리밍은 인덕턴스가 확대되지 않지만 릴의 임피던스의 거동은 자기 플럭스가 여러 가지 효율적으로 증가하는 것처럼 보이는 것처럼 보입니다. 턴의 수는 정말로 정말로 정말로 동일한 필드의 변환의 상호 작용입니다. 코일이 스트리밍으로 자기 흐름을 증가 시키면 전류없이 코일에 자기장 승수를 생성 할 수 있지만 스트리밍이 코일의 사슬의 옷장을 의미하지는 않지만 근접성의 공동 근접만 턴의.

종종 코일 코일의 스트림의 실제 분포는 알려지지 않았지만 실제 코일이 다른 수의 회전과 동등한 것으로 교체 된 경우 모든 턴에 대해 균일 할 수 있습니다. 습득 e, 스트림의 값을 유지하면서 ψ \u003d 습득 ef. 미디엄. 여기서 F. 미디엄. - 내부 코일 코일로 접착제 스트림 및 습득 E는 동등하거나 유효한 코일 턴입니다. 도 1에서 검토되는 것은, 4 사례 습득 E \u003d ψ / f 4 \u003d 48/8 \u003d 6.