고체 미디어의 역학 요소. 솔리드 미디어 요소의 연속 미디어 요소의 요소

매개 변수의 이름	값
기사의 주제 :	솔리드 미디어의 요소
루 브릭 (주제 카테고리)	금속 및 용접

드릴링 방법의 분류

바위의 파괴를위한 방법

가장 널리 퍼진 파괴의 가장 널리 광범위한 방법 산 품종 드릴링 웰스가 현재있는 경우입니다 기계식...에 동시에, 암석 분리 도구의 방법은 드릴 비트 및 크라운입니다. 차단기 도구의 회전은 여러 가지 방법으로 이루어집니다. 로타리, 터빈 도움이 필요합니다 전기 남편 -이 모든 방식은 일종입니다 회전 방법OSD 부하의 작용 하에서 품종의 비트의 연속 회전 및이 도입으로 인해 우물의 형성이 발생하는 것.

회전 방법 이외에도 존재합니다 충격 방법 - 웨지 모양의 비트의 영향에 따라 품종 손상을 희생시켜 웰이 형성됩니다. 회전 및 충격 드릴링 방법의 조합이 생성됩니다 결합 된 방법 (충격 회전).

번식 파괴는 다음과 같습니다.

1. 절단 - 회전 드릴링 비트 및 커팅 유형의 크라운.

2. 분쇄 - 쐐기 모양의 비트로 충격 드릴링과 회전식 - 아그로 잉 비트 '' ''압연.

3. ranling - 록키 타입의 압연 분획과 잘 회전 드릴링.

4. 마모 - 치즐에 적은 특정 하중과 많은 혁명을 가진 절단 및 기관 가능한 유형의 회전 드릴링 비트가 있습니다.

고체의 기계적 성질 - 자연으로 인해 기계적 프로세스에서 나타나는 특정 징후입니다. 내부 구조 신체.

변형 외부 힘의 작용하에 견고한 크기 또는 모양을 변경하는 과정을 호출하는 것은 관례입니다.

변형 - 이것은 크기 또는 신체 모양의 상대적인 양입니다.

고려 된 점에서 변형에 대한 신체의 저항은 태도를 특징 짓는 것입니다.

섹션의 기본 영역에서 동등한 내부 힘은 어디에 있습니까?

힘이 행동하는 지역

점 (벡터 수량)의 전압.

탄력있는 (거꾸로 할 수 있는) 흉한 모습 외부 힘을 제거 할 때 몸의 크기와 모양이 완전히 복원되는 경우가 있습니다. 이 경우에 국내 힘 외부 힘의 작업과 동등한 일을 만드십시오.

플라스틱 (뒤집을 수 없는) 흉한 모습 외력을 제거 할 때 신체의 크기와 모양이 복원되지 않는 경우에는 이 경우 자연적으로 몸의 변형에 소요 된 작업은 복원의 작업이 더 많이 있습니다.

몸 파괴 변형 과정에서 연결의 파열이 발생하면 고체 몸체 자체가 발생합니다.

고체의 파괴 과정에서 돌이킬 수없는 변형이없는 경우, 파괴는 깨지기 쉬운.

신체의 플라스틱 파괴는 중요한 돌이킬 수없는 변형을 특징으로합니다.

힘 외부 힘의 작용을 파괴 할 수있는 견고한 능력을 호출하는 것은 관례입니다. 힘 솔리드 텔레콤 그것은 신체의 위험한 단면에서 한계 응력의 크기를 특징으로합니다.

변형 된 고체의 거동은 계산 된 방법을 테스트하여 본 발명의 테스트 방법에 의해 설명되어야한다.

고체의 상태에 대한 정확한 수학적 설명이 없으므로 암석의 기계적 성질을 분석적으로 특성화하기가 어렵다는 것을 알아야합니다.

자연 테스트 방법은 신뢰할 수 있지만 노동 집약적이며, 모델의 테스트 방법은 유사성 이론을 사용하여 역학 및 모델링을 사용하여 수행됩니다. 세 번째 방법 (계산 된)은 가장 힘든 정확하고 최소한의 정확합니다.

다양한 기관의 다양한 그룹의 경우 이상화되었습니다 수학적 모델그룹의 가장 필수적인 징후 만 포함합니다.

주 모델에는 다음이 포함됩니다.

1. 탄성 시체또는 망치의 몸체 (파괴 전에 탄 성적으로 변형됨).

2. 플라스틱 몸체 또는 산 비엔나의 몸체 (한계 응력의 크기까지 탄성 적으로 변형 된 다음 일정 하중에서 소액으로 변형됩니다).

3. 점성 몸체 또는 뉴턴의 몸 (점성 유체처럼 변형).

모델에 따라 탄성, 플라스틱, 유변학 (점성) 및 특성의 강도 지표 그룹이 구별됩니다.

고려 된 방법은 대체 할 수는 없을 수는 없지만 고체 몸체의 변형 및 파괴의 과정의 본질을 연구하는 것이 매우 중요합니다 (실험 및 예측 방법이 필요합니다).

지속적인 미디어 요소 - 개념 및 유형. 2017 년, 2017 년, 2017 년, 2017 년, 2017 년 카테고리의 분류 및 특징.

계획

1. 기계 요소의 요소 솔리드 미디어...에 완벽한 유체의 고정 된 움직임. Bernoulli 방정식.

2. 탄성 응력. 암캐의 법칙.

초록

1. 가스 부피는 가스가 소요되는 용기의 부피에 의해 결정됩니다. 액체에서 가스와 달리 분자 간의 평균 거리는 거의 일정하게 여전히 남아 있습니다. 유체는 실제로 변경되지 않은 볼륨을 가지고 있습니다. 유체 및 가스의 정확도가 크게 정확하게 정확하게 정확하게 정확하게 고려해야하며 공간의 일부에 지속적으로 분포됩니다. 유체의 밀도는 압력에 따라 다릅니다. 가스의 밀도는 실질적으로 의존합니다. 경험으로부터 많은 작업에서 유체와 가스의 압축률을 무시할 수 있고 비압축성 유체의 균일 한 개념을 사용하는 것으로 알려져 있으며, 그 밀도는 어디에서나와 시간이 지남에 따라 변하지 않습니다. 완벽한 액체 - 물리적 추상화즉, 내부 마찰력이없는 상상의 유체. 완벽한 액체는 내부 마찰력이없는 가상의 유체입니다. 점성 액체는 반대적입니다. 물리적 수량단위 면적 당 유체로 작용하는 정상적인 힘에 의해 결정됨, 아르 자형액체 ...에 압력 단위 - 파스칼 (PA) : 1 Pa는 1 ㎡ (1 pa \u003d 1 n / m 2)의 면적으로 정상 표면에 정상 표면에 균일하게 분포하여 힘 1 시간 동안 생성 된 압력과 같습니다. 휴식 액체의 어느 곳에서나 압력은 모든 방향으로 똑같이이며, 폐기 액체가 차지하는 부피 전체에서 동등하게 전달됩니다.

압력은 높이로 선형 적으로 다릅니다...에 압력 p \u003d rgh.hYDROSTATIC이라고합니다. 유체의 하부 층의 압력은 상부 상부에 더 크므로 액체에 침지 된 몸체가 결정된 배출력을 작용합니다. 아르키메데스 법칙: 신체에서 액체 (가스)에 침지 된이 액체의 일부분에서 유체 변위 (가스)의 중량과 동일한 배출력을 향하게하여 r은 유체의 밀도이고, V.- 유체에 침지 된 몸체의 부피.

유체의 움직임을 흐름, 이동 유체의 입자의 조합이라고합니다. 액체의 그래픽으로 액체의 이동은 접선이 각 공간 지점에서 유체 속도 벡터의 방향으로 일치하는 방식으로 수행되는 전류 라인을 사용하여 묘사된다 (도 45). 현재 선의 그림에서는 다른 공간 지점에서 속도의 방향과 모듈을 판단 할 수 있습니다. 즉, 유체 움직임의 상태를 결정할 수 있습니다. 전류 라인에 의해 경계 된 유체의 일부를 현재 튜브라고합니다. 유체 흐름은 현재 선의 양식과 위치와 각 지점의 속도의 속도가 시간이 지남에 따라 변경되지 않는 경우 설치 (또는 고정)라고합니다.

현재 튜브를 고려하십시오. 두 섹션을 선택하십시오 에스. 1 I. 에스. 2 , 속도의 방향에 수직 (그림 46). 액체가 비압축성이있는 경우 (r \u003d const), 그런 다음 섹션을 통해 에스. 2는 동일한 유체로 1을 유지합니다. 에스. 1, I.E. 현재 튜브의 횡 방향 섹션에서 비압축성 유체의 유량의 생성물은이 현재 튜브의 값 일정입니다. 비율은 비압축성 유체의 연속성 방정식이라고합니다. - 베르누리 방정식 - 완벽한 유체의 확립 된 흐름과 관련하여 에너지 절약 법의 표현 (여기에 p -정전압 (몸체의 표면의 유체 압력)은이 값은 동적 압력, 정수압 압력입니다). 수평 현재 튜브의 경우 Bernoulli 방정식이 형식으로 작성됩니다. 어디 왼쪽 부분 전체 압력이라고 불렀다. 토리 셀리 공식이 기록됩니다.

점도는 실제 액체의 특성이며 다른 하나에 비해 유체의 한 부분의 이동에 저항합니다. 다른 사람들과 비교하여 실제 액체를 혼자서 움직일 때, 층의 표면을 겨냥한 내부 마찰력이 발생합니다. 내부 마찰력 (F)은 층 (S)의 표면적이 클수록 클수록 층으로부터 층으로의 전이 중에 유체의 유량이 변하는 속도에 달려있다. DV / DX의 양은 방향의 레이어에서 레이어로 이동할 때 속도가 빨리 변화하는 방법을 보여줍니다. 엑스,레이어의 움직임 방향에 수직이며 속도 그라데이션이라고합니다. 이런 식으로, 내부 마찰력 모듈 비례도의 비율이있는 곳과 동일합니다 , 본질 의존성 유체는 동적 점도 (또는 단순히 점도)라고합니다. 점도 단위 - 파스칼 Secund (PA C) (1 Pa C \u003d 1H C / M 2). 점도가 클수록 액체가 더 강하면 내부 마찰력이 발생할수록 더 강합니다. 점도는 온도에 따라 달라지며 액체 및 가스에 대한 이러한 의존성의 성질은 내부 마찰 메커니즘의 차이를 나타내는 온도가 증가하는 온도 감소가 증가하는 액체의 경우에 붓습니다. 오일의 점도는 오일의 온도에 따라 다릅니다. 점도 정의 방법 :

1) Stokes Formula. ; 2) 포뮬러 파아 전

2. 변형은 외력의 작용을 중지 한 후에 신체가 초기 치수와 모양을 취한다면 신체라고합니다. 외력의 중단 후 몸체에 저장된 변형을 플라스틱이라고합니다. 단면적의 단위에 작용하는 힘은 전압이라고하며 파스칼로 측정됩니다. 본체에 의해 시험 된 변형의 정도를 특징 짓는 정량적 측정은 상대적인 변형이다. 로드 (종 방향 변형)의 길이의 상대적인 변화, 상대 횡단 스트레칭 (압축), 여기서 d -막대 직경. 변형 E 및 E. " 항상 m은 poisson 계수라고 불리는 재료의 특성에 따라 m이 양의 계수 인 상이한 징후를 갖는다.

Robert Gum은 실험적으로 작은 변형을 위해, 상대 신장 E와 전압 S는 서로 직접 비례한다는 것을 발견했습니다 : 비례 계수 이자형.- 정 모듈.

정 모듈은 상대 신장이 하나와 동일한 전압에 의해 결정됩니다. 그때 법률 guka. 당신은 쓸 수 있습니다 어디 케이.- 탄력 계수 : 탄성 변형으로 막대의 신장은 전력 막대의 실제 힘에 비례합니다. 탄성 연신 (압축 된)로드의 잠재적 인 에너지 고체 시체의 변형은 탄성 변형에 대해서만 목구멍의 법을 적용합니다. 변형과 전압 사이의 관계는대로 표시됩니다 전압 다이어그램 (그림 35). 이는 쓴 폐기물에 장착 된 선형 의존 S (e)가 소위 비례 제한 제한 (sp)에 대한 매우 좁은 한계에서만 수행되는 것으로 알 수 있습니다. 전압이 더 증가함에 따라 변형은 여전히 \u200b\u200b탄성 (Dependence S (e)가 더 이상 선형이 아니더라도 탄력성 (S y)의 한계가 있지만 잔류 변형이 발생하지 않습니다. 신체의 탄력성의 한계는 잔류 변형이 있고, 힘의 종료 후에 원래 상태에 몸체의 복귀를 나타내는 일정이 곡선이 아닌 것으로 나타납니다. A.그녀와 평행하게 - CF.눈에 띄는 잔류 변형이 나타나는 전압 (~ \u003d 0.2 %), 항복 한계 (S T) - 포인트라고합니다. 에서곡선에. 지역에서 CD변형은 전압을 증가시키지 않고 증가한다. 즉, 본체는 "흐르는"이다. 이 지역은 회전 영역 (또는 소성 변형 영역)이라고합니다. 선회 면적이 중요한 재료는 점성이라고 불리우며 실제로 결석하는 것입니다. 더 이상의 스트레칭 (포인트 당) 디)바디 파괴가 발생합니다. 파괴 전의 몸체에서 발생하는 최대 전압은 강도 인장 (sp)입니다.

7.1. 액체 및 가스의 일반적인 특성. 유체 운동의 운동 학적 설명. 벡터 필드입니다. 벡터 필드의 흐름 및 순환. 완벽한 유체의 고정 흐름. 선과 현재 튜브. 운동 및 평형 유체의 방정식. Excelated Liquid의 확장 확장

고체 미디어의 메커니즘은 가스, 액체, 플라즈마 및 변형 가능한 고체의 움직임 및 평형을 연구하는 역학 섹션입니다. 고체 매질의 주요 가정은 물질을 연속 고체 배지로 고려하여 분자 (원자) 구조로 무시할 수 있으며 동시에 모든 특성 매체의 연속 분포를 고려한다는 것입니다 (밀도, 전압, 입자 요금).

액체는 응축 된 상태의 물질이며, 고체와 기체 사이의 중간체입니다. 유체 존재의 분야는 고체 상태 (결정화), 고온에서 가스 (증발) 로의 위상 전이로 저온에서 제한됩니다. 연속 매체 자체의 특성을 연구 할 때, 매체 자체는 입자로 구성되며, 그 치수는 분자의 치수보다 많은 것입니다. 따라서, 각각의 입자는 엄청난 양의 분자를 포함한다.

유체 이동을 설명하기 위해 각각의 유체의 위치를 \u200b\u200b시간의 함수로 설정할 수 있습니다. 이 설명 방법은 LAGRange에 의해 개발되었습니다. 그러나 액체의 입자가 아닌 모니터링을 모니터링 할 수 있지만 특정 공간의 지점에서는 액체의 개별 입자가 각 지점을 통과하는 속도를 주목할 수 있습니다. 두 번째 방법을 EULER 메소드라고합니다.

유체 이동의 상태는 각 포인트 공간 벡터 속도를 시간의 함수로 지정하여 결정할 수 있습니다.

모든 공간에 지정된 벡터의 조합은 다음과 같이 표시 될 수있는 속도 벡터 필드를 형성합니다. 우리는 각 지점에서 그들의 접선이 벡터와 함께 방향으로 일치하도록 움직이는 유체의 선을 수행합니다 (그림 7.1). 이 줄을 현재 라인이라고합니다. 우리는 현재 선을 치료하여 두께 (그들이 통과하는 사이트에 수직으로하는 가치에 수직의 라인의 비율) 가이 장소의 속도에 비례했습니다. 그런 다음 현재 선의 그림에서 방향뿐만 아니라 다른 공간 지점에서 벡터의 크기를 판단 할 수 있습니다. 속도가 더 넓은 곳에서는 현재 선이 두꺼울 것입니다.

사이트가 현재 선에 무작위로 배향 된 경우, 현재 선의 수가 현재 라인에 수직 인 경우, 현재 선의 수는 벡터의 방향과 정상의 수의 각도와 동일하다. 종종 지정을 사용합니다. 엔드 차원 영역을 통한 현재 선의 수는 일체형에 의해 결정됩니다. 이 종의 일체형은 플랫폼을 통해 벡터 스트림이라고합니다.

벡터의 크기와 방향은 시간에 따라 다르며, 라인의 그림은 일정하지 않습니다. 각 공간 점에서 속도 벡터는 크기와 방향으로 일정하게 유지되며, 전류는 설치 또는 고정식이라고합니다. 입원 환자 흐름을 통해 유체의 입자는 동일한 속도 값 으로이 공간을 겪습니다. 이 경우 현재 라인의 패턴은 변경되지 않고 현재 선은 입자의 궤적과 일치합니다.

일부 표면을 통해 벡터 스트림 및 주어진 회로에 벡터의 순환을 통해 벡터 필드의 성격을 판단하는 가능합니다. 그러나, 이들 값은 유동이 결정되는 표면 또는 윤곽의 근방에 덮인 볼륨 내의 필드의 평균 특성을 제공한다. 표면이나 윤곽의 크기를 줄이면 (포인트로 조이십시오),이 시점에서 벡터 필드를 특성화하는 값으로 올 수 있습니다.

비압축성이 불가능한 유체의 속도 벡터의 필드를 고려하십시오. 특정 표면을 통한 속도 벡터의 흐름은 단위당이 표면을 통해 흐르는 유체의 부피와 같습니다. 우리는 점 P (그림 7.2)의 근처에서 상상의 닫힌 표면 S (그림 7.2)를 구성합니다. 부피 V에서, 제한된 표면이면, 액체가 발생하지 않고 사라지지 않으면 표면을 통해 흐르는 스트림이 0이 될 것입니다. 0에서 스트림의 차이는 액체가 볼륨 (소스)에 들어가거나 볼륨 (배수)에서 제거 된 표면 내부의 액체의 원천이나 배수가 있음을 나타냅니다. 흐름의 흐름이 결정됩니다. 총원 및 폐수의 총력. 드레인 위의 소스의 우세함에 따라 유출량이 긍정적이며, 유출 물의 우세함이 있습니다.

흐름이 뒤 따르는 볼륨의 양만큼 유량을 분할하는 것으로 비공개, V 볼륨 V로 둘러싸인 소스의 평균 특정 전력이 있습니다. 포인트 P를 포함하는 작은 볼륨 V는 다음과 같습니다. 이 시점에서 진정한 특정 전력. 한계에서, 즉. 포인트에 볼륨을 조이면, 우리는 벡터의 발산 (불일치)이라고 불리는 점 P에서 소스의 진정한 전력을 얻습니다. 결과 표현식은 벡터에 유효합니다. 통합은 폐쇄 된 표면 S를 따라 수행되어 볼륨 V를 제한합니다. 발산은 점 근처의 벡터 기능의 거동에 의해 결정됩니다. 발산은 공간에서 점 P의 위치를 \u200b\u200b결정하는 좌표의 스칼라 기능입니다.

우리는 데카르트 좌표계에서 발산을위한 표현을 발견합니다. 포인트 P (x, y, z)의 이웃에서 좌표의 축에 평행 한 리브로 평행하게 평행 한 것의 형태로 작은 볼륨을 고려하십시오 (그림 7.3). 볼륨의 냄새를 고려할 때 (우리는 제로를 위해 노력할 것으로) 평행 육면체의 6면 각각의 값은 변경되지 않은 것으로 간주 될 수 있습니다. 전체 폐쇄면을 가로 지르는 흐름은 6 개의 얼굴 각각을 별도로 각각 스트림 전류로 형성합니다.

우리는 그림 7.3면 1과 2)에 수직 인 몇 가지 얼굴 후에 스트림을 발견합니다. 얼굴 2의 외부 정상은 X 축의 방향과 일치합니다. 따라서,면 (2)을 통한 유동은 동일하다. 정상은 X 축의 축과 반대 방향을 갖는다. x 축의 벡터의 디자인. 정상적인 징후는 반대쪽 표지판을 가지며, 얼굴 1을 통한 유동은 동일합니다. x쪽으로 쪽의 총 흐름은 동일합니다. 차이점은 X 축을 따라 이동할 때 증분입니다. 작은 느낌에서 이러한 증분은 다음과 같이 나타낼 수 있습니다. 그럼 우리가 얻는다. 유사하게, 축 Y 및 Z에 수직 인 쌍을 통해 흐름은 동일하며 동일합니다. 닫힌 표면을 통해 전체 흐름. 이 표현식을 공유하면 Point P : Point P :

각 공간 지점에서 벡터 발산을 알면 최종 크기의 표면을 통해이 벡터의 흐름을 계산할 수 있습니다. 이를 위해, 우리는 표면 S가 무한히 많은 수의 무한한 소형 요소 (그림 7.4)에 묶인 볼륨을 부러 뜨립니다.

모든 요소의 경우,이 요소의 표면을 통해 벡터의 스트림은 동일합니다. 모든 요소를 \u200b\u200b통해 발생하는 경우, 표면 S를 통해 흐름을 얻어 볼륨 V를 제한합니다. V : 통합은 볼륨 V에 의해 수행되거나 통합을 수행합니다.

이것은 Ostrogradsky 정리 - 가우스입니다. 여기서,이 시점에서 DS 표면에 정상의 단일 벡터.

비압축성 유체의 흐름으로 돌아 가자. 윤곽을 짓는다. 윤곽을 포함하는 일정한 단면의 매우 얇은 닫힌 채널을 제외하고는 든 즉시 유체를 멈추는 것을 상상해보십시오 (그림 7.5). 흐름의 성질에 따라 결과 채널의 유체는 가능한 방향 중 하나에서 윤곽선을 따라 고정되거나 이동 (순환)됩니다. 이 움직임의 척도 로서이 값은 채널의 유체 속도의 제품과 윤곽의 길이와 동일한 값이 선택됩니다. 이 값을 윤곽선을 따라 벡터의 순환이라고합니다 (채널이 일정한 섹션이 있고 속도 모듈이 변경되지 않음). 벽을 강화시킬 때, 채널 내의 유체의 각 입자는 벽에 수직 인 속도 성분을 급냉시켜 윤곽선에 접하는 구성 요소로만 남아 있습니다. 임펄스는이 컴포넌트와 연결되어 있으며, 그 모듈은 채널 길이의 길이로 결론 지어진 액체의 입자가 액체의 밀도가 운하의 단면적 인 곳과 동일합니다. 완벽한 유체 - 마찰은 아닙니다. 그래서 벽의 작용은 방향을 바꿀 수 있지만 그 가치는 일정하게 유지됩니다. 유체 입자 사이의 상호 작용은 모든 입자의 속도를 선으로하는 이들 사이의 펄스의 재분배를 일으킬 수 있습니다. 이 경우, 펄스의 대수 합은 지속되므로 어디에서 순환 속도가 벽의 응고를 선행하는 시간의 양의 유체 속도의 접선 성분이다. 공유, 우리는 얻는다.

순환은 윤곽 직경 순서의 크기에 걸쳐 평균 한 필드의 속성을 특성화합니다. 포인트 P 점에서 필드의 특성을 얻으려면 윤곽 치수를 줄이고, 포인트 r로 조이는 것이 필요합니다. 동시에 플랫 회로의 벡터 순환 비율의 한계가 필드로 사용됩니다. 필드의 특성은 점 P에 조여지고 S : 윤곽의 크기로 조여졌습니다. 이 한계의 크기는 포인트 P의 필드의 특성뿐만 아니라 회로 평면에 양의 정상의 방향으로 지정할 수있는 공간의 윤곽의 방향에 따라 달라집니다 (정상적인 것으로 간주됩니다. 오른쪽 나사의 윤곽의 윤곽 방향이되는 것). 이 한도를 다른 방향으로 결정하는 것은 다른 값을 얻고 반대 방향 정상적인 값은 익숙합니다. 일부 방향의 경우 정상적인 한계 값이 최대 값이됩니다. 따라서, 한계 값은 회로 평면에 대한 정상 방향으로의 일부 벡터의 투영으로서, 순환을 취하는 것에 따라 동작한다. 최대 한계 값은이 벡터의 모듈을 결정하고 최대 값이 달성되는 양의 정상 방향으로 벡터의 방향을 제공합니다. 이 벡터는 로터 또는 소용돌이 벡터라고합니다.

데카르트 좌표계의 축에서 회 전자의 투영을 찾으려면 사이트의 정상이 일치하는 방향의 한계 값을 결정할 필요가 있습니다. x, y, z 축...에 예를 들어 X 축을 따라 보낼 경우, 우리는 찾을 것입니다. 윤곽은이 경우 yz와 평행 한 평행 한 평행선에서 윤곽을 옆면과면과 윤곽을 가져갑니다. 가치와 각 4면에 윤곽선이 변경되지 않은 것으로 간주 될 수 있습니다. 윤곽 사이트 1은 Z 축과 반대 이므로이 섹션은 4 절에서 플롯 4의 섹션 2에서 일치합니다. 이 윤곽선에서 순환을 위해 우리는 가치를 얻습니다. 차이가 켜져있는 시프트가 켜지면 차이가 증가합니다. 작은 조사에서,이 증분은 유사하게 표현 될 수 있으며, 그 차이를 나타낼 수 있습니다. 그런 다음 고려중인 윤곽선에서 순환,

윤곽의 면적은 어디에 있습니까? 순환을 공유하면 X 축에서 로터의 투영을 찾습니다. 비슷하게,. 그런 다음 벡터 로터는 표현식에 의해 결정됩니다. +,

일부 표면의 각 지점에서 벡터 회 전자를 알면, 표면 S를 제한하는 윤곽선을 따라이 벡터의 순환을 계산할 수 있습니다. 이렇게하려면 표면을 매우 작은 요소로 부러 뜨립니다 (그림 7.7). 윤곽선 제한에 의한 순환은 요소에 양수 정상입니다. 전체 표면 S를 따라 이러한 표현을 자극하고 순환을위한 발현을 대체하는 것을 방지합니다. 이것은 stokes 정리입니다.

전류 라인에 의해 경계 된 유체의 일부를 현재 튜브라고합니다. 현재 선에 접하는 각 점에있는 벡터는 전류 튜브의 표면에 접하는 것이고, 액체 입자는 현재 튜브의 벽과 교차하지 않는다.

현재 튜브 S (그림 7.8.)의 속도 섹션의 방향에 수직으로 고려해보십시오. 우리는 유체의 입자의 속도 가이 섹션의 모든 지점에서 동일하다고 가정합니다. 시간 동안 모든 입자는 단면을 통해 유지되며, 초기 순간에서의 거리가 값을 초과하지 않는 거리. 결과적으로, 단면 S 동안, 액체의 부피는 통과 할 것이고, 단면 S를 통해 단위의 액체의 부피가 전달되며, 현재 튜브가 각각의 입자 속도가 얇아서 얇게 얇아집니다. 그 단면의 상수로 간주 될 수 있습니다. 액체가 비압축성이있는 경우 (즉, 그 밀도는 어디서나 동일하며 변경되지 않음), 섹션 사이의 유체 양과 (그림 7.9.) 변하지 않을 것입니다. 그런 다음 섹션을 통해 시간 단위로 유동하는 유체의 양이 같아야하며 동일해야합니다.

따라서 비압축성 유체의 경우 동일한 현재 전류의 모든 섹션의 값은 동일해야합니다.

이 성명서는 제트의 연속성에 관한 정리라고합니다.

이상적인 유체의 움직임은 Navier-stokes 방정식에 의해 설명됩니다.

여기서 t는 액체 입자의 시간, x, y, z 좌표 - 벌크 힘의 투사, p - 압력, ρ는 배지의 밀도이다. 이 방정식을 사용하면 좌표 및 시간 기능으로 매체의 속도의 투영을 결정할 수 있습니다. 시스템을 닫으려면 연속성의 방정식이 JAT의 연속성 정리의 결과 인 Navier - Stokes 방정식에 추가됩니다.

이러한 방정식을 통합하기 위해 초기 (이동이 고정되지 않은 경우)와 경계 조건을 설정해야합니다.

7.2. 현재의 유체의 압력. Bernoulli 방정식 및 그 결과

유체의 움직임을 고려할 때 어떤 경우에는 다른 사람들과 관련된 일부 액체의 움직임이 마찰력의 발생과 관련이 없다고 가정 할 수 있습니다. 내부 마찰 (점도)이 완전히 결석하는 액체는 이상적이라고합니다.

우리는 고정 된 전류 완벽한 유체를 작은 단면 튜브 (그림 7.10)로 강조합니다. 현재 튜브의 벽으로 바인딩 된 유체의 양을 고려하고, 현재 튜브를 따라이 볼륨을 통해 현재 선에 의해 현재 라인에 수직이고, 그 횡단면은 경로를 통과하는 위치로 이동하고, 단면으로 이동 위치는 경로를 전달합니다. JET의 연속 강도에서 음영 처리 된 볼륨에는 동일한 값이 동일합니다.

액체의 각 입자의 에너지는 운동 에너지의 합과 중력 분야의 잠재력과 동일합니다. 고려중인 볼륨의 잠금 해제 부분의 점 중 어느 것에 따라 발생하는 입자의 흐름의 고정 (예를 들어, 그림 7.10의 포인트 o), 동일한 속도 (및 동일한) 운동 에너지) 초기 시간에 같은 시점에있는 입자가있는 입자가 무엇인지. 따라서 고려중인 전체 볼륨의 에너지 증가는 음영 처리 된 볼륨의 에너지의 차이와 같습니다.

이상적인 유체에서는 마찰력이 없으므로 에너지 증가 (7.1)는 강조 표시된 압력에 대해 수행 된 작업과 같습니다. 측면의 압력은 입자의 움직임 방향과 작업 방향에 대한 각 점에 수직이며 작동하지 않습니다. 섹션에 부착 된 힘의 작업은 동일합니다.

식 (7.1)과 (7.2), 우리는 얻는다.

섹션이 임의로 취해 졌기 때문에 현재 튜브의 어떤 부분에서 표현식이 일정하게 유지된다고 주장 할 수 있습니다. 임의의 현재 선을 따라 고정 된 현재의 이상적인 유체에서 조건이 수행됩니다.

이것은 Bernoulli 방정식입니다. 수평 현재 선의 경우 방정식 (7.3)은 양식을 취합니다.

7.3. 구멍에서 액체의 강제

넓은 오픈 혈관의 작은 구멍에서 액체 만료의 경우 Bernoulli 방정식을 적용하십시오. 우리는 액체의 현재 튜브를 강조 표시하고 액체의 표면에있는 상부 단면이 있고 바닥은 구멍과 일치합니다 (그림 7.11). 이 섹션 각각에서 일부 초기 레벨 위의 속도와 높이는 두 섹션의 압력이 대기압과 동일하고, 개방 된 표면의 움직임 속도가 0으로 간주됩니다. 그런 다음 방정식 (7.3)은 양식을 취합니다.

펄스

7.4. 액체를 결합하십시오. 내부 마찰력

완벽한 액체, 즉. 마찰이없는 유체는 추상화입니다. 모든 실제 액체와 가스는 고유 한 점도 또는 내부 마찰입니다.

점도는 원인이 된 힘의 종결 후에 액체 또는 가스에서 발생하는 움직임이 점차적으로 멈추는 것으로 나타납니다.

액체에 두 개의 평행 판을 고려하십시오 (그림 7.12). 플레이트의 선형 치수는 그들 사이에 훨씬 더 많은 거리 디....에 하단 플레이트가 제자리에 고정되면 상단이 바닥에 비해 일부가됩니다.

속도. 상부 플레이트를 일정한 속도로 움직이는 것이 실험적으로 입증되면 완전히 정의 된 영구적 인 힘에 영향을 미치는 것이 필요합니다. 플레이트는 가속도를 수신하지 않으므로이 힘의 효과는 액체의 움직임 동안 플레이트에서 작용하는 마찰력 인 힘으로 균형을 이룹니다. 그것을 나타내며, 비행기 아래에 누워있는 유체의 일부는 비행기 위에 누워있는 액체 조각에 동작합니다. 동시에, 그리고 식 (7.4)에 의해 결정된다. 따라서,이 공식은 액체의 접촉 층 사이의 힘을 표현한다.

실험적으로 액체 입자의 속도는 선형 법에 따라 플레이트에 수직 인 Z 방향 (z)에서 변한다는 것을 실험적으로 입증했다.

유체 입자는 접시와 같이 접시와 직접 접촉하며 접시 자체와 동일한 속도를 갖습니다. 수식 (7.5)에서 우리는 얻습니다

이 공식의 모듈 표지판은 다음 이유로 제공됩니다. 움직임 방향이 바뀌면 속도 유도체는 표지판을 변경하고 비율은 항상 양수입니다. 표현을 고려하여 (7.4)

Si의 점도 단위는 모듈과의 속도 구배가 층의 1 ㎛의 1 ㎛ 당 1 시간 내에 내부 마찰력의 출현을 유도하는 점도이다. 이 장치는 파스칼 - 2 초 (PA · s)라고합니다.

1 | | | |

강의 번호 5 솔리드 미디어 요소 물리적 모델: 고체 매체는 물질이 물질이 점유 된 볼륨 전체에 지속적으로 분포 되어이 부피를 완전히 채우는 것을 믿는 물질의 내부 구조를 무시하는 물질의 모델입니다. 균질은 각 지점에서 동일한 특성을 갖는 매체입니다. 등방성은 모든 방향에서 속성이 동일한 매체라고합니다. 물질의 응집체 상태는 고체, 고정 부피 및 형태의 불변성이 특징 인 물질의 상태입니다. 액체는 고정 된 부피가 특징 인 물질의 상태이지만, 특정 형태를 갖는 상태이다. 가스는 물질이 제공되는 전체 부피를 채우는 물질의 상태입니다.

변형 가능한 신체 변형의 역학 - 신체의 모양과 크기의 변화. 신축성 - 몸의 변화에 \u200b\u200b저항하고 부하의 영향으로 형성됩니다. 하중을 제거한 후 사라지지 않으면 부하 및 플라스틱을 제거한 후에는 부하와 플라스틱을 제거한 후에 사라지면 변형이라고합니다. 탄력성 이론에서 모든 유형의 변형 (스트레칭 압축, 시프트, 굽힘, 태핑)을 동시에 동시에 발생하는 스트레칭 변형 - 압축 및 시프트가 감소 될 수 있음이 증명됩니다.

스트레칭 - 압축 장력 변형 - 압축 - 길이 방향 축을 따라 지향되는 힘으로 인한 원통형 또는 프리즘 형태의 몸체 길이의 증가 (또는 감소). 절대 변형은 외부 영향으로 인한 신체 크기의 변화와 동일한 값입니다. (5. 1) L0와 L은 초기 및 최종 몸 길이입니다. 두꺼운 (I)의 법칙 (Robert GUK, 1660) : 탄성의 힘은 절대 변형의 크기에 비례하고 그 감소를 향한 것으로 나타납니다. (5. 2) K는 신체의 탄력 계수 인 경우 ...에

상대 변형 :. (5. 3) 기계적 전압 - 변형 된 본체의 상태를 특징으로하는 값 \u003d PA :, (5. 4) 변형에 의해 유발되는 힘은 신체 단면도이다. 목구멍의 법칙 (II) : 신체에서 발생하는 기계적 응력은 상대적인 변형에 비례합니다. (5. 5) Jung 모듈 인 경우, 재료의 탄성 특성을 특징 짓는 값은 단일 상대 변형, [e] \u003d PA로 몸체에 발생하는 전압.

고체 시체의 변형은 목구멍의 법률을 일정한 한계에 적용합니다. 변형과 전압 사이의 관계는 전압 도로 표현되며, 이는 금속 막대로 간주되는 정성 과정이 고려됩니다.

탄성 변형의 압축 에너지 (5. 8)가 변형 가능한 몸체의 부피 인 경우 (5. 8) 인장시 탄성 변형의 에너지. 장력의 체적 밀도 - (5. 9) 탄성 변형 (5. 10)의 에너지 변화의 변형의 변형의 체적 밀도의 탄성 변형의 동력 압축

액체 및 가스 (Hydro 및 Aeromechanics)의 역학 요소가 고체입니다. 집계 상태본체는 동시에 형태의 탄력성과 부피의 탄력성과 체적의 탄성 (또는 고체의 변형과의 변형과 접선 기계적 응력이 모두 발생한다)의 탄력성을 모두 갖는다. 액체 및 가스는 부피의 탄력 만 있지만 양식의 탄력이 없어 (그 중에있는 용기의 모양을 취하십시오). 액체 및 가스 의이 일반적인 특징의 결과는 액체 및 가스의 대부분의 기계적 성질의 질적 관계에서 동일하며, 그 차이는 단지 정량적 특성 (예를 들어, 원칙적으로 액체 밀도가 가스 밀도보다 큼) ...에 따라서 고체 매체의 틀 내에서 액체 및 가스 연구에 대한 단일 접근법이 사용됩니다.

소스 특성 물질의 밀도는 물질의 부피에 의한 질량 분포를 특징 짓고 일부 부피에서 결론 체결 된 물질의 질량의 비율 로이 부피 \u003d m / kg 3의 크기로 결정되는 스칼라 물리량입니다. 균질 매질의 경우, 물질의 밀도는 불균일 한 배지 질량의 일반적인 경우의 일반 식 (5. 11)에 의해 계산되고 물질의 밀도는 관계와 관련된다 (5. 12) 압력 그것은 액체 또는 가스의 상태를 특징 짓는 스칼라 값이며, 단위 표면에서 정상 방향으로 유닛 표면에 작용하는 힘과 동일한 [p] \u003d PA : (5. 13)

HYDOSTATICS의 원소는 휴식 액체 (가스) 내부에서 작용하는 힘의 특징 1) 휴식 액체 내부에 작은 부피가있는 경우,이 부피의 액체는 모든 방향에서 동일한 압력을 갖는다. 2) 휴식 유체는이 표면에 고체의 표면에서 작용 하여이 표면과 접촉하여 정상으로 지시합니다.

연속성 전류 튜브의 방정식은 현재 라인에 의해 경계 된 액체의 일부입니다. 고정식 (또는 설치)은 이동 유체의 각 점에서 속도의 값뿐만 아니라 현재 라인의 형태와 위치가 시간이 지남에 따라 변경되지 않는 유체 흐름 (또는 확립)입니다. 액체의 질량 유속은 시간당 전류 튜브의 단면을 통과 한 액체의 질량 \u003d kg / s : (5. 15), 유체 흐름의 밀도와 속도가있는 경우 S.

연속성의 방정식은 수학적 비율이며, 고정 된 유체 흐름을 사용하면 현재 튜브의 각 섹션의 질량 유량이 동일합니다. (5. 16)

액체를 비압축성이라고하며, 그 밀도는 온도와 압력에 의존하지 않습니다. 볼륨 유량은 시간당 전류 튜브의 단면을 통과하는 유체의 부피 \u003d m 3 / s : (5. 17) 비압축성 균질 액체의 연속성 방정식은 수학적 비율이며, 어느 것이 비압축성 균질 유체의 고정 된 흐름으로 현재 튜브의 각 단면에서의 체적이 흐른다. (5. 18)

점도는 가스와 액체의 특성이며 다른 부분에 비해 한 부분의 움직임에 저항하는 것입니다. 물리적 모델 : 완벽한 액체 - 점도와 열전도율이없는 상상의 비압축성 유체. Bernoulli 방정식 (Daniel Bernoulli 1738)은 이상적인 비공막 유체의 고정 된 흐름을위한 기계적 에너지의 보존 법칙을 초래하고 중력 분야에있는 현재의 튜브의 임의의 단면에 기록 된 방정식입니다. (5. 19)

Bernoulli 방정식 (5. 19) : p - 정전압 (상체 표면의 유동 압력은 능률적 인 몸체의 유동 압력, 동적 압력, 정압 압력).

내부 마찰 (점도). Newton Law (Isaac Newton, 1686) : 액체 또는 가스 층의 단위 면적당 내부 마찰력은 층의 움직임의 그라디언트에 직접 비례합니다 :, (5. 20) 내부 마찰 계수 (동적 점도), \u003d m2 / s.

점성 유체 층류의 흐름의 유형은 교반 및 맥동 (즉, 무차별 속도 변화 및 압력)없이 액체 또는 가스가 층에 의해 이동되는 형태입니다. 난류 흐름은 유체 또는 가스의 흐름의 형태이며, 이들 요소가 복잡한 궤도에서 무질서하고 비정상적인 움직임을 유도하는 유체 또는 가스의 층들 사이에서 집중적으로 교반한다.

Reynolds 층류 모드의 라미너의 수로의 수로는 Réinolds 번호 (Réinolds Collection, 1876-1883 정보)를 사용합니다. 파이프상에서 액체의 이동의 경우, 레이놀즈 수는 (5. 21), V가 파이프 유체의 단면의 매체가있는 것으로 정의된다. D - 파이프 직경; 및 - 유체의 내부 마찰의 밀도 및 계수. RE 4000 값 - 난류 모드에서. 2000의 값으로.

수평 파이프에서 점성 유체의 층류 흐름은 실험에 직접 접촉하여 점성 유체의 과정을 고려하십시오. 고무 호스의 도움으로 얇은 수평 유리 튜브를 1 인당 수직 압력 파이프가있는 탭 크레인에 연결하십시오 (그림 참조). 유동의 작은 속도에서, 유동 방향 (H1\u003e H2\u003e H 3)의 압력 파이프의 수위가 감소하는 것은 명확하게 가시적이다. 이것은 튜브의 축을 따르는 압력 구배의 존재를 나타냅니다. 액체의 정전압은 하류가 감소합니다.

균일 한 직선 유체의 균일 한 직선 유체가있는 수평 파이프의 점성 유체의 층류 코스는 점도에 의한 점도에 의해 동일하게 나타납니다.

점성 유체 흐름의 단면의 속도 분포는 좁은 구멍을 통해 수직 튜브로부터 흐를 때 관찰 될 수 있습니다 (그림 참조). 예를 들어, 크레인이 복잡하지 않은 글리세롤을 쏟아 부어 크레인을 닫을 때, 평형을 조심스럽게 첨가하여 섹션 G의 경계를 균등하게 균형화해야합니다. 크레인이 열리려면 테두리가 회전의 파라 볼로이드와 비슷한 형태를 취합니다. 이것은 글리세린의 점성 흐름에서 튜브의 단면의 속도 분포의 존재를 나타냅니다.

포이 세일 포뮬러 수평 파이프의 단면의 속도 분포 층류 전류 점성 유체는 식 (5. 23)에 의해 각각 R 및 L 반경 및 파이프의 길이가 파이프의 단부에서의 압력 차이고, R은 파이프 축으로부터의 거리이다. 볼륨 유속은 포이 세일 공식 (Jean Poazeil, 1840)에 의해 결정됩니다. (5. 24)

신체의 액체 또는 가스의 몸체 또는 몸체의 가스의 몸체가 몸의 속도에 따라 내부 마찰력을 적용 할 때 점성 매질에서의 시체의 움직임. 저속에서 액체 또는 가스로 주위에 층상 흐름이 있으며 내부 마찰 강도가 몸체 이동에 비례하여 탈출하여 Stokes Formula (George Stokes, 1851)에 의해 결정됩니다. (5. 25) B는 흐름에 관한 신체 모양과 그 방향에 따라 일정하면, L은 특징적인 신체 크기입니다. 공 (b \u003d 6, l \u003d r)의 내부 마찰력 :, (5. 26) 여기서 r은 공의 반경이다.

계획

1. 고체 매체의 개념. 액체 및 가스의 일반적인 특성. 완벽하고 점성이 풍부한 액체. Bernoulli 방정식. 층류 및 난류 유체. stokes formula. 포뮬러 포이 세일.

2. 탄성 응력. 탄성 변형 된 몸의 에너지.

초록

1. 가스 부피는 가스가 소요되는 용기의 부피에 의해 결정됩니다. 액체에서 가스와는 대조적으로 분자 간의 평균 거리는 거의 일정하게 유지되므로 유체는 거의 변하지 않습니다. 유체 및 가스의 정확도가 크게 정확하게 정확하게 정확하게 정확하게 고려해야하며 공간의 일부에 지속적으로 분포됩니다. 유체의 밀도는 압력에 따라 다릅니다. 가스의 밀도는 실질적으로 의존합니다. 경험으로부터 많은 작업에서 유체와 가스의 압축률을 무시할 수 있고 비압축성 유체의 균일 한 개념을 사용하는 것으로 알려져 있으며, 그 밀도는 어디에서나와 시간이 지남에 따라 변하지 않습니다. 완벽한 액체 - 물리적 추상화즉, 내부 마찰력이없는 상상의 유체. 완벽한 액체는 내부 마찰력이없는 가상의 액체입니다. 그것은 점성 액체와 모순됩니다. 단위 면적 당 액체로 작동하는 정상 힘에 의해 결정된 물리적 값을 압력이라고합니다. 아르 자형액체. 압력 단위 - 파스칼 (PA) : 1 Pa는 1 ㎡ (1 pa \u003d 1 n / m 2)의 면적으로 정상 표면에 정상 표면에 균일하게 분포하여 힘 1 시간 동안 생성 된 압력과 같습니다. 평형 액체 (가스)의 압력은 파스칼의 법을 적용합니다 : 휴식 액체의 모든 장소에서의 압력은 모든 방향으로 똑같이 있으며, 휴식 액체가 차지하는 부피 전체에서 압력이 똑같이 전송됩니다.

압력은 높이로 선형 적으로 변합니다. 압력 p \u003d rgh.hYDROSTATIC이라고합니다. 액체의 하부 층의 압력의 전력은 상단에보다 큼 넓으므로 액체에 침지 된 몸체는 아르키메데스 법에 의해 결정된 토출력을 작용합니다 : 액체 (가스)에 침지 된 몸체에 이 액체의 측면은 위쪽으로, 무게 변위 유체 (가스)와 동일한 것으로, r은 액체의 밀도이고, V.- 유체에 침지 된 몸체의 부피.

유체의 움직임을 흐름, 이동 유체의 입자의 조합이라고합니다. 액체의 그래픽으로 액체의 이동은 접선이 각 공간 지점에서 유체 속도 벡터의 방향으로 일치하는 방식으로 수행되는 전류 라인을 사용하여 묘사된다 (도 45). 현재 선의 그림에서는 다른 공간 지점에서 속도의 방향과 모듈을 판단 할 수 있습니다. 즉, 유체 움직임의 상태를 결정할 수 있습니다. 전류 라인에 의해 경계 된 유체의 일부를 현재 튜브라고합니다. 유체 흐름은 현재 선의 양식과 위치와 각 지점의 속도의 속도가 시간이 지남에 따라 변경되지 않는 경우 설치 (또는 고정)라고합니다.

현재 튜브를 고려하십시오. 두 섹션을 선택하십시오 에스. 1 I. 에스. 2 , 속도의 방향에 수직 (그림 46). 액체가 비압축성이있는 경우 (r \u003d const), 그런 다음 섹션을 통해 에스. 2는 동일한 유체로 1을 유지합니다. 에스. 현재 튜브의 횡단면에서 비압축성 유체의 유속의 생성물은이 전류 튜브에 영구적 인 값이있다. 비율은 비압축성 유체의 연속성 방정식이라고합니다. - Bernoulli 방정식 - 완벽한 유체의 수립 된 흐름과 관련하여 에너지 절약 법칙 ( 여기에 p -정전압 (몸체의 표면의 유체 압력)은이 값은 동적 압력, 정수압 압력입니다). 수평 튜브 전류의 경우 Bernoulli 방정식은 양식으로 작성됩니다. 왼쪽 부분 전체 압력이라고 불렀다. - 수식 Torricelli.

점도는 실제 액체의 특성이며 다른 하나에 비해 유체의 한 부분의 이동에 저항합니다. 다른 사람들과 비교하여 실제 액체를 혼자서 움직일 때, 층의 표면을 겨냥한 내부 마찰력이 발생합니다. 내부 마찰력 (F)은 층 (S)의 표면적이 클수록 클수록 층으로부터 층으로의 전이 중에 유체의 유량이 변하는 속도에 달려있다. DV / DX의 양은 방향의 레이어에서 레이어로 이동할 때 속도가 빨리 변화하는 방법을 보여줍니다. 엑스,레이어의 움직임 방향에 수직이며 속도 그라데이션이라고합니다. 따라서, 내부 마찰력의 모듈은 비례 계수가있는 것입니다. , 본질 의존성 유체는 동적 점도 (또는 단순히 점도)라고합니다. 점도 단위 - 파스칼 2 (PA C) (1 Pa C \u003d 1N C / M 2). 점도가 클수록 액체가 더 강하면 내부 마찰력이 발생할수록 더 강합니다. 점도는 온도에 따라 달라지며 액체 및 가스에 대한 이러한 의존성의 성질은 내부 마찰 메커니즘의 차이를 나타내는 온도가 증가하는 온도 감소가 증가하는 액체의 경우에 붓습니다. 오일의 점도는 오일의 온도에 따라 다릅니다. 점도 정의 방법 :

1) 스토크의 공식; 2) 포뮬러 파아 전

2. 변형은 외력의 작용을 중지 한 후에 신체가 초기 치수와 모양을 취한다면 신체라고합니다. 외력의 중단 후 몸체에 저장된 변형을 플라스틱이라고합니다. 단면적의 단위에 작용하는 힘은 전압이라고하며 파스칼로 측정됩니다. 본체에 의해 시험 된 변형의 정도를 특징 짓는 정량적 측정은 상대적인 변형이다. 로드 (종 방향 변형)의 길이의 상대적인 변화, 상대 횡단 스트레칭 (압축), 여기서 d -막대 직경. 변형 E 및 E. " 항상 m은 poisson 계수라고 불리는 재료의 특성에 따라 m이 양의 계수 인 상이한 징후를 갖는다.

Robert Gum은 실험적으로 작은 변형을 위해, 상대 신장 E와 전압 S는 서로 직접 비례한다는 것을 발견했습니다 : 비례 계수 이자형.정 모듈이라고합니다.

정 모듈은 상대 신장이 하나와 동일한 전압에 의해 결정됩니다. 그때 법률 guka. 그렇게 쓰여질 수 있습니다 케이.- 탄력 계수 :탄성 변형으로 막대의 신장은 행동에 비례합니다.로드 강도. 탄성 연신 (압축 된) rod의 road의 변형의 잠재적 인 에너지는 탄성 변형을위한 두께 만 두께의 법에 의해 순종한다. 변형 및 전압 사이의 관계는 전압도 (도 35)로 표시된다. 이는 쓴 폐기물에 장착 된 선형 의존 S (e)가 소위 비례 제한 제한 (sp)에 대한 매우 좁은 한계에서만 수행되는 것으로 알 수 있습니다. 전압이 더 증가함에 따라 변형은 여전히 \u200b\u200b탄성 (Dependence S (e)가 더 이상 선형이 아니더라도 탄력성 (S y)의 한계가 있지만 잔류 변형이 발생하지 않습니다. 신체의 탄력성의 한계는 잔류 변형이 있고, 힘의 종료 후에 원래 상태에 몸체의 복귀를 나타내는 일정이 곡선이 아닌 것으로 나타납니다. A.그녀와 평행하게 - CF.눈에 띄는 잔류 변형이 나타나는 전압 (~ \u003d 0.2 %), 항복 한계 (S T) - 포인트라고합니다. 에서곡선에. 지역에서 CD변형은 전압을 증가시키지 않고 증가한다. 즉, 본체는 "흐르는"이다. 이 지역은 회전 영역 (또는 소성 변형 영역)이라고합니다. 선회 면적이 중요한 재료는 점성이라고 불리우며 실제로 결석하는 것입니다. 더 이상의 스트레칭 (포인트 당) 디)바디 파괴가 발생합니다. 파괴 전의 몸체에 발생하는 최대 전압을 강도 한계 (S P)라고합니다.