침대의 기울기. 대부분 특성 간판 모든 강은 소스에서 입으로 물의 지속적인 움직임이며, 흐름.유동의 원인은 중력의 힘을 순종시키는 침대의 경사면에 거짓말을하고, 물은 더 크거나 덜 속도로 움직입니다. 속도는 침대의 기울기에 직접적인 의존합니다. 채널의 결합은 이들 항목 사이에 위치한 사이트의 길이에 2 점의 높이의 비율에 의해 결정된다. 예를 들어, Volga의 소스에서 Kalinina 448에 이르기까지 km,volga와 Kalin 소스와 74.6 씨의 높이의 차이점 미디엄,이 섹션의 볼가의 평균 바이어스는 74.6입니다. 미디엄,448로 나누었다. km,즉, 0.00017. 즉,이 사이트의 Volga의 길이의 매주 킬로미터가 떨어지는 것을 의미합니다. 센티미터.

강 길이 프로필. 우리는 수평선을 따라 연기가 있으며, 강이 다른 부분의 길이, 그리고이 영역의 높이의 수직선을 따라 연기됩니다. 수직선의 끝을 연결하면 강의 길이 방향 프로파일의 도면을 얻습니다 (그림 112). 세부 사항에 특별한주의를 기울이지 않으면 대부분의 강의 길이 방향 프로필은 드롭 다운, 약간 오목한 커브의 형태로 단순화 될 수 있습니다. 그 기울기는 소스에 의해 점차적으로 감소합니다.

네오디 칸 강 강의 다양한 섹션에 대한 강의 길이 방향 프로파일의 기울기. 예를 들어 볼가의 맨 위 섹션에서는 이미 보았 듯이 0.00017과 같습니다. 쓴 것과 카마의 입구 사이의 사이트가 0.00005의 입구와 아스트라 칸 - 0.00002로 이루어집니다.

DNIPRO에서 거의 동일하며, 상단 섹션 (Smolensk에서 Orsha까지)은 0.00011이고 하부 (Kakhovka에서 Kherson까지) 0.00001입니다. 임계 값이 (Lotsmannaya Kamenka에서 Nikopol까지의 조종사로부터) 위치하는 영역에서 강량의 길이 방향 프로파일의 평균 기울기는 0.00042, 즉 Smolensk와 ORS 사이보다 거의 4 배 더 많습니다.

예제는 다양한 강의 종단 프로파일이 동일한 것과는 멀리 떨어져 있음을 보여주었습니다. 후자는 이해할 수 있습니다 : 구호는 강의 길이 방향 프로필에 반영됩니다. 지질 구조 그리고 그 지역의 다른 많은 지리적 특징.

예를 들어, r의 종단 프로파일에 대한 "단계"를 고려하십시오. 예니 세이. 여기에 우리가 서양 서안의 교차로에서 볼 때, 예멘 세이 릿지의 북쪽 끝에서 서구 Sayan의 교차로에서 볼 수있는 큰 슬로프의 섹션. (그림 112). 종단 프로파일의 무대 문자 r. Yenisei는이 산들이 상대적으로 최근에 발생했을 때 (지질 학적으로) 강이 아직도 길이 방향 곡선을 정렬 할 시간이 없었습니다. 똑같은 것은 강이 강으로 자르는 부리 산맥에 대해 말하는 것입니다. 멍청이.

지금까지 우리는 강 전체의 종단 프로필에 대해 이야기했습니다. 그러나 강을 공부할 때, 주어진 작은 지역에서 강 보너스를 결정할 필요가 있습니다. 이 기울기는 Levetling에 의해 직접 결정됩니다.

횡골 프로필. 강의 가로진 프로필에서, 우리는 강 계곡의 횡 방향 프로필과 강 자체의 횡 방향 프로필을 구별합니다. 우리는 이미 강 계곡의 횡단 프로필에 대한 아이디어를 가지고 있습니다. 그것은 지형의 일반적인 촬영의 결과로 밝혀졌습니다. 강 자체의 프로필에 대한 아이디어를 얻으려면 강 채널은 강의 깊이를 생산해야합니다.

약속은 생산되거나 수동으로 또는 기계적입니다. 측정을 위해 마크 또는 수동 로트가 수동으로 사용됩니다. 직경 4-5의 원형 단면의 유연하고 내구성이 뛰어난 나무 (가문비 나무, 애쉬, 너트)의 백본 센티미터,4 ~ 7. 미디엄.

마크의 하단은 철으로 냉각되며 (철은 분리 및 그 중량에 도움이됩니다). 마크는 흰색으로 칠해져 미터의 10 분의 1에 배치됩니다. 제로 나누기는 마크의 하단에 해당합니다. 장치의 모든 단순성으로 표시가 제공됩니다. 정확한 결과.

측정 깊이는 수동 롯트로 만들어집니다. 로트의 흐름은 수직으로부터 어떤 각도로 벗어났습니다. 이는 적절한 수정안을 만듭니다.

간단한 강은 대개 교량에서 생산됩니다. 강에서 200-300에 도달했습니다 미디엄.현재 속도에서 1.5 이하의 폭 미디엄.sec., 프리미자는 강의 한 은행에서 다른 뱅크로 뻗어있는 케이블의 보트로 만들 수 있습니다. 케이블을 단단히 조여야합니다. 강 폭이 100 명 이상입니다 미디엄.강가 중간에 케이블을 유지하기 위해 앵커에 보트를 넣어야합니다.

너비가 500 g 이상인 강에서, 변위의 선은 최종에 의해 결정됩니다. 해안의 모든 기슭에 설정된 징후는 해안의 기어 툴에 의해 결정됩니다. 산업용 디스플레이의 수는 바닥의 특성에 따라 다릅니다. 바닥의 \u200b\u200b완화가 신속하게 변화하는 경우, 단조나 니아의 바닥은 더 커야합니다. 더 많은 사전이 더 많을수록 강의 프로필이 더 정확합니다.

강 프로파일을 그리려면 밸브가 스케일을 따라 연기되는 수평선이 수행됩니다. 각 유량으로부터, 전구체로부터 얻은 깊이가 스케일을 따라 증착되는 수직선이 수행된다. 수직의 하단 끝을 연결하면 프로파일이 발생합니다. 너비에 비해 강의 깊이가 매우 작아서 프로파일을 그리는 동안 수직 스케일이 수평을 더 많이 걸립니다. 따라서 프로파일이 왜곡되어 있지만 시각적이지 만 더 시각적입니다.

강바닥의 프로필을 보유하고 있으며, 우리는 강의 횡단면 (또는 물 구역의 영역)의 영역을 계산할 수 있습니다.fm. 2 ), 강 폭 (B), 강의 습윤 둘레의 길이 ( 오후), 가장 큰 깊이 (h 최대미디엄. ), 강의 중간 깊이 ( h cp. 미디엄) 및 유압 강 반경.

강의 라이브 횡단면 그들은 물로 가득 찬 강 단면을 부릅니다. 산업의 결과로 얻은 채널의 프로파일은 강의 생활 단면에 대한 아이디어를 제공합니다. 대부분 강의 강의 거실 단면의 면적은 분석적으로 계산됩니다 (평면 측정기를 사용하여 도면에 따라 자주 결정됩니다). 거실 횡단면 영역을 계산하려면 ( 에프.m 2) 수직이 수직이 횡단면 영역을 다수의 사다리꼴로 분할하고 해안 지역은 삼각형의 모습을 갖는 강의 크로스 프로파일을 그리는 것입니다. 각 개별 그림의 영역은 기하학에서 알려진 수식에 의해 결정 되며이 모든 영역의 합계가 수행됩니다.

강 폭은 강 표면을 묘사하는 상부 수평선의 길이에 의해 간단히 결정됩니다.

습윤 주변 - 리버 코스트의 한 은행에서 다른 은행에서 다른 프로필에서 강물의 수단의 수단의 길이입니다. 강의 거실 단면의 도면에있는 최종선의 모든 세그먼트의 길이를 추가하여 계산됩니다.

유압 반경 - 습기가있는 주변의 길이를 위해 살아있는 부분을 나누는 것은 비공개입니다. ( 아르 자형.= 에프./ rm).

중간 깊이 - 이것은 생활 횡단면을 나누는 비공개입니다.

강 강 폭 ( 하류 cF. = 에프./ 비.미디엄).

일반 강에 대해서는 유압 반경의 크기가 일반적으로 중간 깊이의 크기에 매우 가깝습니다. ( 아르 자형.≈ h cp.).

가장 큰 깊이 프로젝트에 따라 복원하십시오.

강 수준. 강의 폭과 깊이, 살아있는 부분의 영역과 우리가 제공 한 다른 가치는 강 수준이 변하지 않는 경우에만 변하지 않을 수 있습니다. 실제로 강 수준이 항상 변화하기 때문에 이것은 결코 일어나지 않습니다. 여기에서 강을 공부할 때 강 수준의 변동을 측정하는 것이 가장 중요한 일입니다.

물 공급을 위해 직선이있는 강의 해당 영역이 선택되며 그라인더 또는 섬으로 인해 복잡하지 않은 단면이 선택됩니다. 강 수준의 변동 관찰은 일반적으로 족욕.발은 기둥이나 랙이며, 해안에 설치된 미터와 센티미터로 나뉩니다. obtobath의 0의 경우 (가능한 경우),이 곳에서 강의 가장 낮은 수평선은 받아 들여집니다. 선택한 모든 관찰에 대해 선택한 한 번으로 선택한 한 번 정수가 계속됩니다. 풋뷰는 0입니다 지향 .

수준 변동의 관찰은 대개 하루에 두 번씩 생산됩니다 (8 시간 및 20 시간). 일부 게시물은 곡선의 형태로 연속적으로 녹음하는 정통 lymnigraphs가 설치됩니다.

풋 베프의 관찰에서 얻은 데이터를 기반으로 한 번 또는 다른 기간 동안의 수준 변동 그래프가 그려집니다 : 시즌, 1 년 동안 수년 동안.

강의 유속. 우리는 이미 강의 유속이 침대의 라이너에 직접적이라고 말했습니다. 그러나이 의존성은 언뜻보기에 보이는 것처럼 그렇게 간단하지 않습니다.

강에 적어도 조금 익숙한 사람은 해안에서의 유속이 중간보다 훨씬 적다는 것을 알고 있습니다. 이것은 특히 보트화하는 것으로 잘 알려져 있습니다. 보트맨이 강을 위로 올라야 할 때마다 그는 해안을 유지합니다. 그가 빠르게 내려 가야 할 때, 그는 강 중간을 유지합니다.

강 및 인공 유동에서 생산 된보다 정확한 관찰 (오른쪽 물질 모양의 침대를 갖는)은 채널의 마찰의 결과로 채널의 마찰의 결과로 채널에 직접적으로 인접하여 채널의 벽이 가장 낮은 속도로 움직이는 것으로 나타났습니다. 다음 레이어는 채널 (여전히 여전히)과 접촉하지 않고 천천히 첫 번째 레이어를 움직이는 것과 함께 속도보다 더 큰 속도보다 더 크다. 세 번째 층은 더욱 훨씬 더 견고하고 있으며, 최종적으로 흐름 부분에서 가장 큰 속도가 발견되면 채널은 모두 바닥과 벽과 구별됩니다. 플로우의 횡단면을 가져 와서 동일한 유속 (Isothams)으로 위치를 연결하는 경우, 다른 속도의 층의 레이아웃을 분명히 묘사하는 방식을 가질 것입니다 (그림 113). 이것은 속도가 떨어지는 흐름의 특이한 층류 흐름이며, 침대의 바닥과 벽의 벽으로 일관되게 증가합니다. 층류.전형적인 층류 특징은 다음과 같이 간단히 특징 지어 질 수 있습니다.

1) 모든 유동 입자의 속도는 일정한 방향이 하나를 갖는다;

2) 벽 근처의 속도 (하단 부분)는 항상 0이고 벽에서 제거 된 상태에서 스트림의 중간까지 원활하게 증가합니다.

그러나 우리는 채널의 형태, 방향 및 성격이 인공 유량의 올바른 직전과 크게 다르지 만 정확한 층류 운동은 거의 관찰되지 않는다고 말해야합니다. 원심력의 결과로 침대의 한 번만 굴곡에 불과하고, 층의 전체 시스템은 오목한 해안으로 극적으로 움직이는 것으로 차례로 많은 다른 것들을 발생시킵니다.

동정. 하단의 모세관과 채널의 가장자리에서는 소용돌이 운동, 항이 발생하지 않으며, 매우 강력한 편차가있어 그림을 더욱 복잡하게 만듭니다. 특히 물 이동의 강한 변화는 흐르는 작은 곳에서 흐름이 팬 형성 배치 된 제트기로 나뉘어져 있습니다.

침대의 모양과 방향 이외에, 유속의 증가는 큰 영향을 미친다. 유속의 증가로 인공 스트림 (오른쪽 채널이있는)에서도 층류 운동이 극적으로 변화합니다. 빠르게 움직이는 스트림에서 세로 나사와 같은 제트기는 작은 와류 운동과 일종의 리플을 동반합니다. 이 모든 것은 주로 움직임의 성격을 복잡합니다. 따라서 층류 운동 대신 강에서보다 복잡한 움직임이 가장 자주 관찰됩니다. 난기류...에 (난기류의 움직임의 성격에 대해서는 흐름 흐름의 형성을위한 조건을 고려할 때 나중에 초점을 맞출 것입니다.)

강의 유속 연구가 어려운 일이라는 것은 분명한 모든 것이 분명합니다. 따라서 이론적 인 계산 대신에 더 자주 직접적인 차원에 의존해야합니다.

유속 측정. 유속을 측정하는 가장 간단하고 저렴한 방법은 측정 값입니다. 수레.시계 (시계가있는) 시간이 서로에 대해 일정 거리에있는 강을 지나치게 지나치게 지나치게 지나가는 시간은 항상 원하는 속도를 계산할 수 있습니다. 이 속도는 일반적으로 초당 미터 수로 표현됩니다.

우리가 지정한 방법은 가장 상층의 물의 속도를 결정할 수 있습니다. 더 깊은 물 층의 속도를 결정하기 위해 두 병은 소비합니다 (그림 114). 이 경우 상위 병은 두 병 사이의 평균 속도를 제공합니다. 표면 (첫 번째 방법)의 평균 물 유속을 알면 원하는 깊이의 속도를 쉽게 계산할 수 있습니다. 만약 V. 1 표면에 속도가 빨라질 것입니다. V. 2 - 평균 속도, 그러나 V. - 원하는 속도, 그런 다음 V. 2 =( V. 1 + V.)/2 원하는 속도가있는 곳 v. = 2 v. 2 - v. 1 .

특별한 장치 착용 이름으로 측정 할 때 일치하지 않게 더 정확한 결과가 얻어집니다. 턴테이블.많은 종류의 턴테이블이 있지만, 장치의 원리는 동일하며 다음에 있습니다. 단부에 패들 스크류가있는 횡축은 후단에 스티어링 펜을 갖는 프레임에서 이동 가능하게 강화된다 (도 115). 스티어링 휠을 순종하는 물로 물로 내리고, 현재로 향하고,

블레이드 스크류가 수평축과 함께 회전하기 시작합니다. 축에서 미터에 연결할 수있는 무한한 나사가 있습니다. 시계를보고 옵서버에는 회전 수를 계산하기 시작하는 카운터가 포함되어 있습니다. 일정 기간이 지나면 카운터가 꺼지고 revolutions의 수의 관찰자가 유속을 결정합니다.

이 방법 이외에, 우리는 특별 트랙터, 동력계 및 마침내, 화학 방법지하수의 흐름의 속도를 연구하기 위해 우리에게 알려진 것. 량도계의 예는 교수의 생산자로서 작용할 수 있습니다. V. Glushkov,고무 실린더를 제시하는 구멍이 흐름을 향해 끌어 당깁니다. 단위 시간당 풍선에 들어가기위한 시간이있는 물의 양은 유속을 결정할 수 있습니다. 동력계는 압력 힘을 결정합니다. 압력 강제로 속도를 계산할 수 있습니다.

강의 횡단면 (생활 섹션)에서의 속도 분포에 대한 자세한 아이디어를 얻으려면 다음과 같이 적용됩니다.

1. 강의 횡 방향 프로필이 그려지고 편의를 위해 수직 스케일이 10 배 더 수평이 걸립니다.

2. 유속이 서로 다른 깊이에서 측정 된 항목에서 수직선이 수행됩니다.

3. 각 수직에서 해당 스케일 깊이가 표시되고 해당 속도가 표시됩니다.

동일한 속도로 포인트를 연결하면 강의 주어진 라이브 횡단면에서 속도 분포에 대한 시각적 아이디어를 제공하는 곡선 (히드)의 시스템을 받게됩니다.

평균 속도. 수 문학적 계산은 데이터가 필요합니다 중간 속도 강의 생활 단면의 물의 흐름. 그러나 평균 수 속도의 결정은 다소 복잡한 작업입니다.

우리는 이미 스트림의 물의 움직임이 복잡 할뿐만 아니라 시간 (맥동)의 불균일이 아닙니다. 그러나 많은 관찰을 기반으로 하천의 라이브 단면의 모든 지점에 대한 평균 유량을 항상 계산할 수있는 기회가 있습니다. 점에서 평균 속도의 크기를 갖는 것이 우리가 취한 수직으로 속도의 분포를 묘사 할 수 있습니다. 이렇게하려면 각 점의 깊이가 수직으로 (상단에서 하단까지) 및 수평으로 (왼쪽에서 오른쪽으로) 연기됩니다. 우리는 수직으로 다른 포인트와 똑같이하고 있습니다. 수평선 (속도 묘사)의 끝을 연결하여 우리는 우리가 취한 수직의 다양한 깊이에서 전류 속도에 대한 명확한 아이디어를 제공하는 도면을 얻습니다. 이 그림을 사용하면 속도의 차트 또는 속도의 중지 차트라고합니다.

수많은 관찰에 따르면, 수직 유량의 분포의 완전한 관점을 얻기 위해서는, 표면에 2) 표면에서 다음 5 점의 속도를 결정하는 것이 충분하다는 것이 밝혀졌습니다.하류3) 0.6.하류, 4) 0.8.하류 5) 하단에 계산 하류 - 표면에서 바닥까지 수직의 깊이.

속도의 유머는 표면에서 촬영 수직의 흐름의 속도로의 속도를 변화시키는 명확한 아이디어를 제공합니다. 흐름의 바닥에서 가장 작은 속도는 주로 마찰로 인해 있습니다. 바닥 거칠기가 클수록 유속의 선명도가 감소합니다. 겨울에는 강 표면이 얼음으로 덮여 있으면 얼음의 표면에 대해서도 마찰이 발생합니다. 이는 유속에도 반영됩니다.

속도의 가정은이 수직으로 평균 강 유량을 계산할 수 있습니다.

평균 수직 흐름 수직 유량은 수식으로 결정하기가 가장 쉽습니다.

여기서 ∞는 속도의 요크 영역이고 n 은이 영역의 높이입니다. 즉, 유동의 생물 부의 수직의 평균 유량을 결정하기 위해 속도의 요크 영역은 높이로 분할됩니다.

속도의 항복 영역은 평면 측정기 또는 분석적으로 결정되거나 (즉, 간단한 숫자 - 삼각형 및 사다리꼴을 파괴합니다).

평균 유속은 다양한 방식으로 결정됩니다. 대부분 간단한 방법 최대 속도의 곱셈입니다 (v 최대) 거칠기 계수 (피)...에 산 강과의 거칠기 계수는 0.55가 될 수 있으며, 자갈이 늘어서있는 강, 0.65, 리버가 0.85가있는 강이있는 강이 늘어날 수 있습니다.

에 대한 정확한 정의 흐름의 라이브 단면의 평균 유량은 다양한 Fortmiths에서 사용됩니다. 가장 흔한 것은 Szi의 공식입니다.

어디 v. - 생활 흐름 단면의 평균 속도, 아르 자형. - 유압 반경, 제이. - 표면 흐름 안전 및 에서- 속도 계수. 그러나 여기서 중요한 어려움은 속도 계수의 결정을 나타냅니다.

비율 계수는 다양한 경험적 공식 (즉, 다수의 관찰을 연구하고 분석하는 기준으로 얻어진)에 의해 결정된다. 가장 간단한 것은 수식입니다.

어디 피- 거칠기 계수, ㅏ. 아르 자형. - 이미 유압 반지름에 익숙합니다.

소비. 물 B. 미디엄,초당 강물 의이 생활 횡단면을 통해 흐르는 강 흐름(이 항목의 경우). 이론적으로 흐름 (그러나)간단히 계산 : 강물의 거실 섹션의 영역과 같습니다. ( 에프.), 평균 유량을 곱합니다 ( v.), t. E. 그러나= Fv.. 예를 들어, 강의 거실 단면의 면적이 150 인 경우 m 2,속도 3. m / s, 그런 다음소비는 450과 같습니다 m 3.초당. 물 단위당 소비량을 계산할 때, 입방 미터가 취해지고 시간 단위로 - 초.

우리는 이미 이론적으로 강의 소비에 대해서 이야기를 듣고 다른 항목을 계산하는 것이 어렵지 않습니다. 이 작업을 거의 복잡한 것들을 수행하십시오. 강원 연구에서 가장 자주 사용되는 가장 간단한 이론적이고 실용적인 방법에 대해 우리가 거지하십시오.

강에서 물 소비를 결정하는 여러 가지 방법이 있습니다. 그러나 모든 것이 모든 그룹의 그룹으로 나눌 수 있습니다 : 벌크 방법, 혼합, 유압 및 수치계의 방법.

체적이 많은 방법 그것은 5 ~ 10 리터의 유속으로 가장 작은 강 (키 및 스트림)의 소비를 결정하는 데 성공적으로 사용됩니다. (0,005- 0,01 m 3)초당. 그 본질은 흐름이 운전하고 물이 홈에 내려가는 사실에 있습니다. 버킷 또는 탱크는 슈트 아래에 설치됩니다 (스트림 값에 따라 다름). 용기의 부피는 정확하게 측정되어야합니다. 용기 충전 시간은 초 단위로 측정됩니다. 선박의 충전시 (초)와 같이 선박의 부피를 (미터 단위로) 분할하는 것으로 비공개합니다. 한 번 원하는 값을 제공합니다. 볼륨 방식은 가장 정확한 결과를 제공합니다.

혼합 방법 그것은 강의 특정 단락에서 소금이나 페인트의 해결책이 존경받는 사실을 기반으로합니다. 다른 하나의 소금 함량이나 페인트를 결정하는 것, 아래의 유속은 물 소비량을 계산합니다 (가장 간단한 공식

어디 큐. - 수소 모르타르의 소비, K 1 - 발행 할 때 소금 용액의 연결, 2로 2.- 기본 포인트의 염 용액 농도). 이 방법은 난기류 산악 강에 가장 적합한 것 중 하나입니다.

유압 방법 그것은 천연 채널과 인공 워터 프론트를 통해 물이 흐르는 물이 흐르는 일 때 다양한 유형의 유압식의 사용을 기반으로합니다.

방수 방법의 가장 간단한 예를 알려주십시오. 댐이 지어졌고, 얇은 벽 (나무, 콘크리트에서). 벽은 정확하게 정의 된 크기로 직사각형을 통해 자릅니다. 물이 수포를 통해 오버플로되며, 유속은 수식에 의해 계산됩니다.

(티. - 방수 계수, 비. - 방수의 임계 값의 너비, 하류 - 물의 갈비뼈를 넘어서게합니다 지. - 중력의 지속성), 수소의 도움으로 0.0005에서 10까지의 비용을 정확하게 측정 할 수 있습니다. m 3 / s.그것은 특히 유압 실험실에서 널리 사용됩니다.

수치계 방법 그것은 생활 단면 및 유속 영역을 측정하는 것에 근거합니다. 가장 흔한 것입니다. 계산은 이미 우리가 이미 사용한 공식에 의해 수행됩니다.

스톡. 초당 강 의이 생활 단면을 통해 흐르는 물의 양은 소비를 요구합니다. 장기간 강의이 생활 횡단면을 통해 흐르는 물의 양은 스톡.흐름의 크기는 한 달 동안 하루, 계절, 일년 동안,조차도 수년 동안 계산 될 수 있습니다. 대부분의 하천의 계절 변화가 특히 강하고 특징이기 때문에 주식은 계절에 대해 계산됩니다. 지리에서 중대한 중요성은 연간 폐수의 가치와 특히 평균 연간 흐름의 양 (다년생 데이터에서 계산 된 재고)의 가치가 있습니다. 연간 평균 유출은 평균 소비를 계산할 수 있습니다. 소비가 표현되면 입방 미터 초당 연간 주식 (매우 큰 숫자를 피하기 위해)은 입방 킬로미터에서 표현됩니다.

비용 정보를 갖는 것은 데이터와 유속량의 양을 곱한 시간의 유량의 양을 곱하여 다른 기간 동안 배수를 얻을 수 있습니다. 이 경우의 흐름의 크기는 표현 된 볼륨입니다. 큰 강의 흐름은 일반적으로 입방 킬로미터에서 표현됩니다.

예를 들어, 평균 연간 재고 볼가 270 km 3,DNIPRO 52. km 3,OBI 400. km 3,Yenisei 548. km 3, 아마존 3787. km, 3.기타

강 특성이 매우 중요 할 때, 우리와 함께 강 구역에 떨어지는 강수량의 비율은 매우 중요합니다. 우리가 알고있는 강수량의 양은 밀리미터 단위의 수층의 두께로 표시됩니다. 따라서, 유동의 값을 침전물의 크기로부터 비교하기 위해, 수층의 두께로서 수층의 두께를 밀리미터의 두께로 표현할 필요가있다. 이를 위해이 기간의 유량은 대량 측정 값으로 표현되며, 관측 항목의 근거리에있는 강 유역의 전체 영역에 걸쳐 균일 한 층에 배포됩니다. 이 값은 드레인 (a)의 높이라고 불리는이 값은 수식에 의해 계산됩니다.

그러나 - 이것은 밀리미터 단위로 표현 된 드레인의 높이입니다. 큐. - 소비, 티.- 시간의 기간, 10 3은 미터의 시간을 밀리미터로 번역하여 평방 미터로 평방 미터로 변환합니다.

침전의 강수량의 흐름의 양의 비율이 호출됩니다. 흐름 요소.흐름 요소가 문자를 나타내는 경우 그러나,밀리미터 단위로 발현되는 강수량의 양 - 하류티.

흐름 요소는 물론 추상적 인 가치입니다. 그것은 백분율로 표현 될 수 있습니다. 예를 들어, p. neva a \u003d 374. mm, 하류 \u003d 532 mm; 그 후, 그러나\u003d 0.7 또는 70 %. 이 경우, 유동 계수 p. 네바 (Neva)는 우리가 강물 강에 떨어지는 총 강수량의 총액에서부터 말할 수있게 해줍니다. NEVA, 70 %가 바다로 흐르고 30 %가 증발합니다. 우리는 R에 완전히 다른 그림을 관찰합니다. 나일 강. 여기 A \u003d 35mm, 하류 =826 mm;결과적으로 A \u003d 4 %. 그래서 나일역 분지의 모든 퇴적물 중 96 %가 증발하고 4 %만이 바다에 온다. 이미 위의 예제에서는, 지리학자에 대한 흐름 요소의 거대한 값이 무엇인지 분명합니다.

우리는 USSR의 유럽인 부분의 일부 강에 대한 평균 강수 가치와 배수를 예제로 제공합니다.

실시 예에서 우리는 강수량, 유출 물의 값을 제공하고, 따라서 드레인 계수는 다년생 데이터에 기초하여 평균 연간으로 계산됩니다. 폐수 계수는 일정 기간 동안 제거 될 수 있음을 말하지 않고, 일, 월, 계절 등

경우에 따라 드레인은 1 초당 리터 수로 표현됩니다. km 2. 수영장 영역. 이 드레인 의이 값을 호출합니다 흐름 모듈.

격리 된 격리를 이용한 평균 장기 흐름의 크기는지도에있을 수 있습니다. 이러한 주식지도에서는 \u200b\u200b드레인의 모듈로 표현됩니다. 우리 노동 조합의 영토의 평범한 부분의 평균 연간 주식은 zonal 성격을 가지고 있으며 흐름의 크기는 북쪽으로 감소한다는 것을 알 수 있습니다. 그러한지도에 따르면, 당신은 유동에 대한 많은 중요성이 구제를하는 것을 볼 수 있습니다.

영양 강. 표면 해역, 지하수 및 혼합 영양이있는 영양의 세 가지 주요 유형의 영양이 있습니다.

전원 공급 장치 표면 해역은 비, 눈 및 빙하로 나눌 수 있습니다. 비 음식은 열대 지역, 대부분의 몬순 지역뿐만 아니라 많은 지구의 강이 특징입니다. 서유럽유명한 온화한 기후. 눈 영양은 추운 기간 동안 많은 눈이 축적되는 국가의 특징입니다. 여기에는 USSR의 강사가 포함됩니다. 봄철에는 강력한 홍수가 특징이 있습니다. 늦은 봄과 여름에 가장 많은 양의 물을 주어진 높은 산국의 눈을 강조하는 것이 특히 필요합니다. 이것은 빙하 식단과 가까운 적의 이름 인 식사입니다. 산 눈과 같은 빙하는 주로 여름에 물을줍니다.

지하 물은 두 가지 방법으로 구동됩니다. 첫 번째 방법은 강 침대에서 신흥 (또는 유혹 된 것처럼) 깊은 수생 층이있는 강물의 영양입니다. 이것은 모든 계절을위한 아주 지속 가능한 음식입니다. 두 번째 방법은 강과 직접적으로 관련된 충적 두께의 토양 물의 영양입니다. 높은 물 서있는 기간 동안, alluvius는 물로 포화되며, 물이 쇠퇴 한 후, 강은 천천히 자신의 주식을 반환합니다. 이 힘은 덜 안정합니다.

일부 표면이나 혼자 지하수에서식이 요법을받는 강은 드뭅니다. 혼합 영양 강이 훨씬 더 일반적입니다. 올해의 일부 기간 (봄, 여름, 가을의 시작), 표면 해역은 다른 기간 (겨울철 또는 가뭄 기간 동안)의 다른 기간, 토양 영양분이 유일하게됩니다.

피상적이고 지하 될 수있는 응축수로 먹이를주는 강을 언급 할 수 있습니다. 이러한 강은 꼭대기에 블록과 돌의 축적과 슬로프의 축적이 습기가 눈에 띄는 수량으로 응축되는 산악 지역에서 더 자주 발견됩니다. 이 물은 흐름의 증가에 영향을 줄 수 있습니다.

올해의 다른 시간에 강원의 전력 조건. 겨울에, 고통우리 강의 목은 독점적으로 지하수로 공급됩니다. 이 영양은 매우 균등하게 겨울의 시작에서 가장 유니폼이 매우 균일하게 붕괴 된 대부분의 강에서 가장 잘 특성화 될 수 있습니다.

드레인의 캐릭터의 봄과 일반적으로 전체 강 모드가 크게 바뀝니다. 눈이 내리고 눈의 형태로 빠르게 빠르게 들어가고 물을 강물에 밀어 넣습니다. 결과적으로 봄 홍수가 밝혀졌습니다. 지리적 조건 강 분지는 오랫동안 더 오래 지속됩니다. 봄 동료의 성격에 우리는 조금 나중에 이야기 할 것입니다. 이 경우, 우리는 하나의 사실만을 유의합니다. 거대한 수의 봄 이야기 스노우 바닷물이 지상 전원 공급 장치에 추가되므로 여러 번 증가합니다. 예를 들어, 차트의 경우, 봄의 평균 소비는 OKA 15-20 회에 대해 겨울철 소비량 12 및 15 배를 초과합니다. Dnepropetrovsk의 Dnipro의 소비는 몇 년 동안 겨울 소비가 50 회 겨울 소비를 초과하면 작은 강의 차이가 훨씬 더 중요합니다.

여름에는 강 (우리의 위도에서)의 영양은 행변, 지하수, 즉, 즉각적인 빗물 유출을 수행합니다. Acad의 관찰에 따르면. opokova.상단 Dnipper 풀에서는 여름달 동안 즉각적인 빗물 흐름이 10 %에 이릅니다. 유동 조건이 더 유리한 산악 지역에서는이 비율이 크게 증가합니다. 그러나 그것은 광범위한 영구 동토층이 구별되는 그 지역에서 특히 큰 크기에 도달합니다. 여기서 각 비가 후, 강 수준이 빨리 올라갑니다.

가을에서 온도가 감소하고 증발 및 배출이 점차 감소하고 표면 주식 (빗물)이 증가합니다. 결과적으로, 가을, 일반적으로 말하기의 가을은 액체 대기 침전 (비)이 고체 (눈)로 대체 될 때까지 증가합니다. 따라서, 가을에,

우리는 토양과 비가 내리고 비오는 점차 감소하고 겨울의 시작 부분에서 멈 춥니 다.

이것은 우리의 위도에서 평범한 강 음식 과정입니다. 하이랜드 국가에서는 산 눈과 빙하의 용융 물조차도 추가됩니다.

사막과 건조한 대초원 지역에서는 산 눈과 얼음의 성형수가 지배적 인 역할을합니다 (Amu-Daria, Cheese Daria 등).

강에서의 수위의 진동. 우리는 그 해의 다른 시간에 하천의 영양 조건에 대해 이야기 했으며이 문제와 관련하여 주식이 어떻게 다른 시간에 주식을 변화 시키는지에 관해 이야기했습니다. 이러한 변화의 가장 명확한 것은 강에서 수위의 곡선 변동을 보여줍니다. 여기서 우리는 세 가지 그래픽이 있습니다. 첫 번째 차트는 USSR의 유럽인 부분의 산림 구역의 수준의 변동에 대한 아이디어를 제공합니다 (그림 116). 첫 번째 차트 (r. 볼가)는 특징입니다.

약 1/2 개월의 기간 동안 빠르고 높은 상승.

이제 동부 시베리아의 타이가 존 (Taiga Zone)의 강이 특징 인 두 번째 일정 (그림 117)에주의를 기울이십시오. 봄의 급격한 상승과 비가 내리고 아펜의 존재로 인해 여름에 많은 엘리베이터가 있으며 흐름의 속도가 증가합니다. 겨울의 토양 전원을 감소시키는 동일한 영구 동토층의 존재는 겨울철 특히 낮은 수위로 이어집니다.

세 번째 차트 (그림 118)에는 극동의 타이가 존의 강가의 진동 곡선이 있습니다. 여기 Marzlot과 관련하여 차가운 기간이 매우 낮고 따뜻한 기간의 연속적인 급격한 변동이 매우 낮습니다. 그들은 눈을 녹이고 나중에 비가 내린 여름의 시작의 봄에 의해 결정됩니다. 산과 영구 동토층의 존재는 특히 수준의 변동에 의해 특히 영향을받는 주식을 가속화합니다.

불평등 한 몇 년 동안 같은 강 수준의 변동의 성격. 여기서 우리는 차트 변동 레벨 r을 가지고 있습니다. 다른 해 동안 카마 (그림 119). 당신이 보시다시피, 강의 강은 진동의 아주 다른 성격을 가지고 있습니다. true, 여기에서 가장 선명한 편차가 선택됩니다. 그러나 여기서는 레벨의 진동의 두 번째 일정입니다. 볼가 (그림 116). 동일한 유형의 모든 진동이지만 진동의 스윙과 유출 기간은 상당히 다릅니다.

결론적으로, 과학적 중요성 외에도 강 수준의 변동에 대한 연구는 또한 거대한 것입니다. 실용적인 가치...에 철거 된 다리, 파괴 된 댐과 해안 시설, 홍수, 때로는 완전히 파괴되고 마을은 오래 전에이 현상을 조심스럽게 대우하고 그들을 연구했습니다. 강 수준의 변동을 관찰하는 것은 깊은 고대 (이집트, 메소포타미아, 인도, 중국 등)로 수행되는 것은 어렵지 않습니다. 강 운송, 도로 건설 및 특히 철도가 더 정확한 관찰을 요구했습니다.

러시아의 강 수준의 진동을 관찰하면서, 분명히 매우 오랜 시간 동안 시작되었습니다. 기록에서 시작하여 시작합니다 xv. c., 우리는 종종 유출의 높이에 표시됩니다. p. 모스크바와 오카. 모스크바 강 수준의 진동에 대한 관찰은 매일 생산되었습니다. 먼저 xix. 에. 모든 운송 강의 모든 주요 마린에서 일일 관찰이 열렸습니다. 해 1 년에서 연속적으로 적 수의 수는 계속 증가합니다. 사전 혁명적 인 시간에 우리는 러시아에서 수천 명 이상의 급수 기둥을 가지고있었습니다. 그러나이 방송국은 테이블에서 쉽게 볼 수있는 소비에트 시대의 특별한 개발을 달성했습니다.

봄 홍수. 눈의 봄 녹는 동안 강에서의 수위가 급격히 상승하고, 물이 보통 흐르고, 은행에서 나오고 종종 이해를 홍수합니다. 이 현상은 대부분의 강에서 특징입니다. 봄 홍수.

지하 세계의 시간은 해당 지역의 기후 조건과 플러너의 분야의 지속 기간에 따라 분지의 크기로 인해, 개별 부분은 다른 기후 조건에서 발생할 수 있습니다. 예를 들어, p. DNIPRO (키예프의 관측에 따르면) 2.5 ~ 3 개월의 홍수 기간은 Dniper-Sula와 PSÖL의 지류를 위해 홍수 기간은 약 1.5-2 개월 만에 불과합니다.

봄의 홍수의 높이는 많은 이유로 의존하지만 가장 중요한 것은 1) 수 분의 눈의 수를 녹는 것과 2) 봄 용융의 강도를 높입니다.

일부의 중요성은 또한 강 유역, 머 즈 글로트 또는 토양 타이어, 스프링 강수 등의 토양 물의 포화도가 있습니다.

USSR의 유럽의 일부분의 대부분의 주요 강에서, 4로 상승하는 봄 물은 미디엄.그러나 다양한 년에는 봄의 홍수의 높이는 매우 강한 변동이 덜 받기 쉽습니다. 예를 들어, Gorky 물 리프트시의 볼가가 10-12에 도달합니다. 미디엄,ulyanovsk까지 14. 미디엄;p의 경우. 86 년의 관찰 (1845 년에서 1931 년까지) 2.1에서 Dniper 미디엄.최대 6-7 일, 심지어 8,53. 미디엄.(1931).

가장 높은 물 리프트는 인구에 큰 손상을 일으키는 가지를 초래합니다. 도시의 상당 부분과 모스크바 쿠르스크가 수있는 모스크바 1908 년 모스크바의 홍수가 예시된다. 철도 수십 킬로미터는 물하에있었습니다. 매우 강한 홍수는 비정상적으로 높은 물의 상승의 결과로 많은 볼가 도시 (Rybinsk, Yaroslavl, Astrakhan 등)를 경험했습니다. 1926 년 봄에 볼가

혼잡과 관련하여 대형 시베리아 강에서 물 리프팅은 미터 이상 15-20을 도달합니다. 그래서, r. 예니세이 ~ 16 세. 미디엄,그리고 r. Lena (u bulun) - 24. 미디엄.

홍수. 주기적으로 반복되는 봄의 반복 이외에, 무거운 비가 또는 다른 이유로 인한 물의 갑작스런 물이 갑자기 짐승이 있습니다. 주기적으로 반복되는 스프링 씰과 달리 강에서의 강물의 급격한 물이 들어 있습니다. 홍수.살롱과는 대조적으로 홍수가 발생할 수 있습니다. 강이 매우 작아지는 일반 영역의 조건 에서이 홍수는 주로 작은 강에서 1 단계에서 날카로운 증가를 일으킬 수 있습니다. 산 조건에서 홍수는 더 자체적으로 나타납니다. 큰 강...에 특히 강력한 홍수가 우리의 극동에서 관찰되어 있으며, 산 조건 이외에, 우리는 갑작스런 연장 된 Livne, 1 ~ 2 일 이상 100 이상 mm.침적. 여기서 여름 홍수는 종종 강하고 때로는 파괴적인 홍수의 성격을 차지합니다.

유거구의 숲과 성격이 일반적으로 전혀 있고, 숲은 엄청납니다. 우선, 그들은 홍수 기간을 길게하고 홍수 높이를 줄이는 눈이 느리게 녹는 것을 제공합니다. 또한 숲 쓰레기 (단풍, 바늘, 이끼 등)는 증발에서 수분을 유지합니다. 그 결과, 숲의 표면 유출 계수는 경작지보다 3 ~ 4 배가 적습니다. 따라서 홍수 높이는 50 %로 감소합니다.

유출 물을 줄이기 위해 우리는 USSR의 영양 지역의 숲 보존에 특별한주의를 기울이고 있습니다. 해상도 (2 /vii.1936) 강철의 양쪽 기슭의 숲의 보존을 제공합니다. 동시에, 강우의 상부 흐름에서 25 명의 숲 줄무늬가 유지되어야합니다. km. 너비, 그리고 하위 흐름 6km.

유출을 더욱 전투하고 우리나라에서 표면 유출을 조절하기위한 조치의 개발은 무제한 일 수 있습니다. 산림 구조물과 저수지를 만드는 것은 거대한 공간에서 주식을 조절합니다. 채널의 거대한 네트워크를 만드는 것은 effluent와 사회주의 사회의 사람의 유출 물과 가장 큰 이익을 훨씬 더 부적합합니다.

Mezhny. 강이 르고테의 영양이 없을 때 지하수 영양의 비용을 거의 전적으로 살아가는 기간 동안 강 수준이 가장 낮습니다. 강에서의 수위가 가장 낮은이 기간은 모임.센터의 시작은 봄의 홍수의 하락 끝을 간주하며, 중심의 끝은 가을 리프팅 레벨의 시작입니다. 따라서 대부분의 강에 대한 인터레이스 또는 기간은 여름 기간에 해당합니다.

냉동 강. 올해의 추운 기간에 추위와 적당한 국가의 강은 얼음으로 덮여 있습니다. 강이 얼어 붙은 강은 대개 해안에서 시작되며, 이는 가장 약한 전류가 발생합니다. 미래에는 결정과 얼음 바늘이 물의 표면에 나타나는데, 이는 대량으로 수집되어 소위 "지방"을 형성합니다. 물 냉각으로, 얼음 플로이가 강에 나타납니다. 그 수는 점차 증가합니다. 때로는 단단한 가을 얼음 건조가 며칠 동안 계속되고, 서리가 내린 조용한 날씨로, 강 "은 다소 빨리"일어납니다. 강이 얼음으로 덮여있는 후에는 지하수로 영양으로 변합니다. 수위는 종종 감소하고 강의 얼음이 시작됩니다.

바닥이 증가함에 따라 얼음이 점차적으로 두껍게됩니다. 기후 조건에 따른 얼음 덮개의 두께는 매우 다를 수 있습니다 : 수 센티미터에서 0.5-1 1 미디엄,경우에 따라 (시베리아에서) 1.5- 2m.녹는 것과 눈의 흐름을 녹이는 것까지 상단에서 두껍게 될 수 있습니다.

더 많은 따뜻한 물을 가져 오는 많은 수의 출처의 출구는 어떤 경우에는 "크롤링"의 형성, 즉 동결되지 않는 사이트의 형성으로 이어집니다.

강을 얼어 붙는 과정은 물의 상층 층과 얇은 얼음 필름의 형성으로 시작됩니다. " 살라.흐름의 난류 성질의 결과로, 물 교반이 발생하여 물의 전체 질량의 냉각이 발생합니다. 동시에 수온은 0 °보다 다소 낮을 수 있습니다 (r. r. r. ~ 0 °, 04, P. yenisei -0 °, 1) : 과냉식 물은 얼음 결정체, 소위 소위 깊이 얼음.바닥에 형성된 깊이 얼음이 불립니다 바닥 얼음.서스펜션에있는 깊이 얼음이 호출됩니다. shugoy.Shuga는 서스펜션에있을뿐만 아니라 표면에 부유 할 수 있습니다.

바닥 얼음은 점차적으로 증가하고 바닥에서 멀어지고, 더 적은 밀도의 미덕으로 표면에 떠 다니는 것입니다. 동시에, 바닥면에서 바닥에서 벗어나 토양 (모래, 자갈 및 심지어)의 일부로 캡처하십시오. 표면에 온 하단 얼음은 슈고이라고도합니다.

얼음 형성의 숨겨진 열은 빠르게 소비되고, 강 물은 항상 얼음 커버의 형성까지, 과장된 상태로 유지됩니다. 그러나 얼음 덮개가 발생하자마자 공기 중의 체중 감량은 크게 중단되고 물이 더 이상 저혈증이 아닙니다. 얼음 결정 (및 결과적으로 깊은 얼음)의 형성이 멈추는 것은 분명합니다.

유의 한 유속을 통해 얼음 덮개의 형성은 매우 느려지 며 차례로 엄청난 양의 얼음이 형성됩니다. 예를 들어 r을 지정할 수 있습니다. 격납고. 여기 Shuga. 과. 아래쪽 얼음, 채널 득점, 양식 햄버거. 침대의 막힘은 수위가 높아집니다. 얼음 커버의 형성 후, 깊은 얼음을 형성하는 과정이 급격히 감소하고, 강 수준이 신속하게 감소된다.

얼음 덮개의 형성은 해안으로 시작됩니다. 여기서, 낮은 유속에서, 얼음 (태클)이 형성된다. 그러나이 얼음은 종종 흐름에 열망하고 Shuga의 질량과 함께 소위 소위를 결정합니다. 가을 얼음 드리프트.가을 맥스 씨는 때로는 수반됩니다 회전즉, 얼음 댐의 형성. 헌법 (라이터와 같은)은 상당한 물 리프트를 일으킬 수 있습니다. 비 산염은 보통 강의 좁은 지역, 가파른 변환,화물, 그리고 인공 구조물에 좁은 지역에서 발생합니다.

북쪽 (ob, yenisei, lena)에 현재의 큰 강에서는 더 낮은 강이 정지하여 특히 강력한 혼잡의 형성에 기여합니다. 어떤 경우에는 물의 수준을 높이면 지류의 하단 부분에서 역전률이 발생하기위한 조건을 창출 할 수 있습니다.

얼음 덮개의 형성 이후, 강은 얼음 덮개의 기간에 들어갑니다. 이 시점에서 얼음은 아래에서 천천히 증가합니다. 얼음 덮개의 두께에 따르면, 온도 이외에, 스노우 커버는 냉각으로부터 강 표면을 보호하는 큰 영향을 미칩니다. 평균적으로 USSR의 얼음 두께가 도달합니다 :

워커. 겨울철에있는 강 구역이 동결되지 않을 때는 사례가 없습니다. 이 사이트는 호출됩니다 급격한 복통.그들의 형성의 원인은 다릅니다. 대부분, 그들은 공장 수역의 하강의 현장에서 많은 수의 출처의 방출 부위에서 신속한 흐름의 플롯에서 관찰됩니다. 어떤 경우에는 강가에도 그러한 부분이 관찰됩니다. 깊은 호수에서. 예를 들어, p. angara oz를 떠날 때. Baikal 킬로미터는 15 세이며, 30 년 만에 전혀 동결되지 않습니다 (격납고 "는 냉각되지 않은 바이칼의 따뜻한 물을"냉동 포인트로 냉각시킨 바이칼의 물이 냉각됩니다).

강 열기. 봄 햇빛의 영향을 받아 얼음에 눈이 녹아서 렌즈와 같은 수원이 얼음의 표면에 형성되는 결과로 녹아 내기 시작합니다. 해안에서 흐르는 물이 흐르고, 특히 구름의 형성으로 이어지는 해안에서 특히 얼음의 녹음을 강화합니다.

일반적으로 개구부의 시작이 관찰되기 전에 관찰됩니다 얼음 진행.이 경우 얼음이 움직이기 시작하면 멈 춥니 다. 운동의 순간은 구조물에 가장 위험합니다 (댐, 댐, 다리의 다리 세계). 그러므로 얼음이 사전에 흡연을하는 시설에 대해 워터스의 시작은 궁극적으로 얼음 운전을 일으키는 얼음을 일어냅니다.

Spring Icehop은 일반적으로 가을보다 훨씬 더 많은 일어나고, 훨씬 더 많은 양의 물과 얼음으로 결정됩니다. 봄의 얼음 혼잡도 가을 더 많습니다. 특히 강가의 열기가 시작되는 북부 강에 도착하는 큰 크기. 강가에 의해 가져온 아이스 강은 얼음이 여전히 강하고있는 위치 아래에 억류됩니다. 결과적으로 강력한 얼음 댐이 형성되어 2 ~ 3 시간 안에 수위를 올리십시오몇 미터. 댐의 후속 돌파구는 매우 강한 파괴를 일으킨다. 우리가 예제를 알려주십시오. 오베 강 (Ove River)은 4 월 말 바르나당과 6 월 초에 Salekhard로 밝혀졌습니다. Barnaul 약 70. 얼음 두께 센티미터, 약 150의 낮은 도달에 도달합니다 센티미터.그러므로 혼잡 현상은 대개 매우 일반적입니다. 혼잡이 형성 될 때 (또는 "Zazhkov") 수위가 4-5까지 상승 할 때 미디엄.얼음 댐의 획기적인 후에 빨리 떨어지는 것처럼. 물과 얼음의 그랜드 흐름은 넓은 지역의 숲을 파괴하고 해안을 파괴하고 새로운 채널을 낳습니다. 작아서는 가장 강한 시설조차도 쉽게 파괴 할 수 있습니다. 따라서 구조를 계획 할 때 특히 혼잡이 보통 동일한 사이트에 있기 때문에 구조물의 장소를 고려해야합니다. 강물 강물의 구조물이나 겨울 주차를 보호하기 위해이 지역의 얼음은 보통 폭발합니다.

OIS의 Obituats에서의 물이 8-10 m, 그리고 r의 바닥에 도달합니다. Lena (Buluna) - 20-24. 미디엄.

수 문학적 년. 우리가 이미 보았을 때 강 생명의 주식과 다른 특징적인 특징은 다른 시간에 다릅니다. 그러나 강 삶의 계절은 올해의 평소 시간과 일치하지 않습니다. 예를 들어, 강을위한 겨울철 시즌은 비가 오는 음식이 멈 추면 강이 겨울 흙비로가는 순간부터 시작됩니다. USSR의 영토 내에서, 북부 지역 의이 순간은 10 월과 12 월 남부에서 발생합니다. 따라서 모든 USSR 강에 적합한 정확한 설정된 점은 존재하지 않습니다. 다른 계절에 대해서도 똑같이해야합니다. 강이 삶의 삶에서 또는 그들이 말한 것처럼, 수학교 연도의 시작은 연도 초 (1 월 1 일)의 시작과 일치 할 수 없다고 말하지 않아야합니다. 수학교 연도의 시작은 독점적으로 토양 영양을 전환하는 순간으로 간주됩니다. 우리의 국가 중 하나의 영토의 다양한 사이트의 경우, 수학교 연도의 시작은 동일 할 수는 없습니다. 대부분의 USSR 강에서 수학교 연도의 시작은 15 /서리최대 15 / X.ii..

하천의 기후 분류. 이미 말한 것에서 약리버 모드의 다른 시간에 기후가 강에 큰 영향을 미치는 것은 분명합니다. 예를 들어 동유럽 강을 서양과 남부 유럽의 강과 비교하여 그 차이를 알아 차리기 위해 충분합니다. 우리의 강은 겨울에 동결되고 봄에 열리고 봄 홍수 동안 예외적으로 높은 물 리프트를줍니다. 서유럽의 강은 매우 거의 동결되지 않으며 거의 \u200b\u200b봄 유출을주지 않습니다. 남부 유럽 강에 관해서는, 그들은 전혀 동결되지 않고 높은 레벨 겨울에는 물이 있습니다. 우리는 다른 기후 지역에 누워있는 다른 나라의 강 사이에서 더욱 날카로운 차이가 있습니다. 아시아의 몬순 지역, 강 북부, 중앙, 남아프리카, 강, 강지도의 강을 회상하기에 충분하다. 남아메리카, 호주, 등등이 모든이 모든 것은 그들이있는 기후 조건에 따라 강물을 분류하기 위해 우리의 기후 학자 Warikov의 기초를주었습니다. 이 분류 (나중에 다소 바뀌 었습니다), 지구의 모든 강은 3 종류로 나뉘어져 있습니다. 위에 지시 된 두 방법으로 물을받습니다.

첫 번째 유형의 강은 다음과 같습니다.

a) 눈 덮인 정점으로 높은 산으로 인한 사막의 강. 예제는 봉사 할 수 있습니다 : 치즈 Daria, Amu-daria, Tarim et al.;

b) 섬에 주로 극지방 (북부 시베리아와 북아메리카)의 강.

두 번째 유형의 강은 다음과 같습니다.

a) 더 많거나 덜 균일 한 비가 내린 서유럽 강 : 건초, 메인, 모젤 등;

b) 겨울 유출가있는 지중해 국가의 강 : 이탈리아, 스페인 등의 강;

c) 여름 유출과 열대 국가와 몬순 지역의 강 : 갱, ind, 닐, 콩고 등

두더지와 빗물을 모두 먹는 세 번째 유형의 강은 다음과 같습니다.

a) 동유럽 또는 러시아어, 평범한, 서부 시베리아, 북미 및 봄 유출을 가진 다른 사람들의 강;

b) 봄과 여름 유출과 함께 높은 산에서 영양을 공급하는 강.

다른 새로운 분류가 있습니다. 그 중에는 분류를 주목해야합니다 M. I. Lvovich,어느 것이 Waikova의 동일한 분류를 기반으로하지만 고품질뿐만 아니라 전원 공급원 및 계절 배수 분포의 정량적 지표도 명확히하기 위해 예를 들어 연간 흐름의 크기가 필요하며 유량의 어느 백분율이 하나 또는 다른 전원으로 결정되는지 결정합니다. 소스의 흐름 값이 80 % 이상이면이 소스에 탁월한 가치가 주어집니다. 유속이 50 ~ 80 %이면, 우세한 것; 50 % 미만 - 처리. 그 결과, 12 가지 유형으로 결합 된 38 개의 물 정권 그룹을 얻습니다. 이러한 유형은 다음과 같습니다.

1. Amazon 유형 - 거의 독점적으로 영양 및 가을 흐름의 우세 및 가을 (아마존, 리오 흑인, 푸른 닐, 콩고 등)으로 간주되는 개월 동안.

2. 나이지리아 (Nightian) 타입 - 주로 가을 가을 드레인 (니제르, 루알브, 닐 등)의 우세로 우세한 영양.

3. Mekong 유형은 여름 유출 (Mekong, Topper Madira, Maranyon, Paraguay, Parana 등)의 우세로 거의 독점적으로 비가 올 것입니다.

4. Amur - 주로 여름 유출 (큐피드, Vitim, Topper Olekma, Yana 등)의 우세한 영양.

5. 지중해 - 독점적으로 또는 주로 겨울 유출수의 영양 및 지배 (모젤, 루르, 템즈, 이탈리아에서 농업, 크리미아의 앨마 등).

6. 오딘 - 비 음식과 봄 배수 (소프트웨어, 테스, 오더, 모라 바, Ebro, 오하이오 등)의 우세.

7. Volzhsky - 대부분 스프링 런아 (Volga, Mississippi, Moscow, Don, Ural, Tobol, Kama 등)의 주로 눈이 내리고 있습니다.

8. Yukonsky - 지배적 인 눈 영양과 여름 유출 (유콘, 콜라, 아난 카, 콜로라도, Vilyui, phacina 등).

9. Nurinsky - 눈 영양 및 거의 독점적으로 Stock (Nura, Eccerlan, Buzuluk, B. Ugeny, Inguletz 등)의 우세.

10. 그린란드 - 여름의 독점적으로 빙하 영양 및 단기 흐름.

11. 백인 - 여름 유출 (Kuban, Terek, Ron, Inn, Aara 등)의 지배적 인 빙하 영양 및 지배력.

12. Loanian - 지하수로 인한 예외적이거나 우선적 인 영양 (칠레 북부의 북부의 LOA).

많은 강, 특히 길이가 더 넓고 넓은 영역을 가진 많은 강이 여러 그룹에서 분리 될 수 있습니다. 예를 들어, 강 카툰과 바이요 (ob에 의해 형성되는 합병에서) 여름에 물을 들어 올려 물 눈과 빙하의 주요 물에 사료를 먹습니다. 타이가 존에서는 봄의 눈과 빗물을 봄에 쏟아내는 눈과 빗물에 먹이를줍니다. 출입구의 낮은 도달에서 콜드 벨트의 강으로 처리됩니다. Irtysh 강 자체에는 복잡한 캐릭터가 있습니다. 이 모든 것은 물론 고려되어야합니다.

- 자원-

Polovinkin, A.a. 일반 토지의 기본 / A.A. Polovinkin .- m. : 국가 교육부, 1958 년 교육부의 국가 교육 및 교육학 출판사 .- 482 p.

게시물보기 : 55.

파이프에서 유체의 움직임.
유동 속도로부터의 유체 압력의 의존성

고정밀 유체 흐름. 추출 방정식

변화하는 단면을 가진 수평 원통 튜브를 따라 비정상적인 액체가 흐르는 경우를 고려하십시오.

유체의 흐름이 불립니다 변화 없는액체가 차지하는 공간의 각 지점에서는 시간이 지남에 따라 속도가 변하지 않습니다. 동일한 기간 동안 파이프의 모든 단면을 통해 고정 된 흐름을 통해 동일한 유체 부피가 전달됩니다.

실질적으로 유체 비 주민들, 즉,이 액체의 질량이 항상 일정한 양이 있다고 가정 할 수있다. 따라서, 상이한 파이프 단면을 통과하는 동일한 유체 볼륨은 유체의 유량이 파이프의 단면에 의존하는 것을 의미한다.

파이프 단면 (S1, S2)을 통한 유체의 고정 유동 흐름의 속도가 V1 및 V2와 동일하다. 단면 (S1)을 통한 시간 (t)을 통해 흐르는 유체의 부피는 V1 \u003d S1V1t이고, 섹션 (S2)을 통해 동시에 흐르는 유체의 체적은 V2 \u003d S2V2T이다. 평등 v1 \u003d v2에서는 그것을 따른다

관계 (1) 전화 방정식은 분리 할 수 \u200b\u200b없습니다...에 그것은 그것에서 이어집니다

그 후, 고정 된 유체의 흐름을 통해 파이프의 다른 단면을 통해 입자의 속도는 이들 섹션의 영역에 반비례합니다.

움직이는 유체의 압력. Bernoulli 법칙

파이프 영역으로부터 더 작은 단면적을 갖는 파이프 영역으로의 전이 중에 유체의 유량 증가는 액체가 가속화를하는 것을 의미합니다.

뉴턴의 두 번째 법칙에 따르면 가속의 원인은 힘입니다. 이 경우이 경우에는 파이프의 넓고 좁은 부분에서 현재 유체에 작용하는 압력 강도의 차이입니다. 결과적으로, 파이프의 넓은 부분에서 유체의 압력은 좁은보다 커야합니다. 이것은 경험으로 직접적으로 관찰 될 수 있습니다. 도 1의 액체가 흐르는 파이프 내로 다른 단면 (S1, S2)의 섹션에서, 압력 게이지가 삽입된다는 것을 도시한다.

관찰이 밝혀 짐에 따라 파이프의 S1 섹션의 압력 게이지 튜브 내의 유체의 수준은 단면 (S2)의 수준보다 높다. 결과적으로, 더 큰 영역 (S1)을 갖는 섹션을 통해 흐르는 액체의 압력은 소형 S2 영역으로 섹션을 통해 흐르는 액체의 압력보다 높다. 그 후, 유속이 적은 곳에서 유체의 고정 된 유체 흐름으로 액체의 압력이 더 크고 반대로 유량이 클수록 액체의 압력이 적습니다. 처음으로 Bernoulli는이 결론에 왔습니다. 그래서이 법은 bernoulli 법칙.

문제 해결 :

작업 1. 물이 번갈아가는 수평으로 위치한 튜브로 흐릅니다. 파이프의 넓은 부분의 유속은 20cm / s입니다. 파이프의 좁은 부분에서 물의 유속을 결정하고, 직경은 넓은 부분의 직경보다 1.5 배가 지어졌습니다.

작업 2. 수평으로 위치한 파이프에서는 20cm2의 단면으로 액체가 흐릅니다. 한 곳에서 파이프는 12cm2의 좁은 부분을 가지고 있습니다. 파이프의 넓고 좁은 부분에 설치된 압력 게이지의 유체 수준의 차이는 8cm입니다. 1 초 동안의 체적 유량을 결정합니다.

작업 3. 프린지의 피스톤에 수평으로 위치하고, 힘은 15N을 적용한다. 피스톤 영역이 12cm2 인 경우 스크립트 팁에서 물의 만료율을 결정한다.

수문 2012.

강의 8. 강과 물체의 수입의 특별한 문제

질문 :

강에서 물의 움직임

강에서 나노의 움직임

디지털 프로세스

열 및 얼음 강 및 저장소

호수와 그들의 형태 모틱 특성

1. 강에서 물의 움직임.

강에서 물의 움직임은 종 방향 경사 또는 압력의 존재하에 중력의 작용하에 발생합니다. 유속은 경사면 및 헤드의 차이에 의해 결정되는 중력의 수평 성분의 비율 및 스트림 내부의 입자와 입자 내부의 입자와 바닥 사이의 상호 작용에 의해 결정되는 마찰력의 비율에 의존한다.

강을 위해, 물의 움직임의 난류 모드는 특징이며, 그 특징은 평균값과 관련하여 값과 방향으로 각 지점에서 시간에 시간에 변화시키는 특징입니다.

흐름의 유량의 폭에 대한 고르지 않은 손실로 인해 강 흐름에 불균일하게 분포되어 있습니다. 가장 작은 속도가 침대의 가장 깊은 부분에서 가장 작은 부분에서 가장 작은 속도로 관찰됩니다. 해안. 가장 일반적인 조건에서 강 흐름의 깊이의 평균 속도의 유속 (분포 차트)의 정기적 인 분포는 표면 근처의 최대 (U 최대)가 있으며, 중간 수직에 가까운 속도가 있습니다. 0.6H는 바닥 (h - 전체 깊이)에서 0.6H, 0으로 0이 아니라 최소 (u min) (그림 8.1 및 ).

무화과. 8.1. 강 스트림의 유량의 수직 분포 :

그러나 - 전형적인; 6- 아이스 커버 아래; 에 - 탈보면 (sherumers)의 층 아래; g - 통과 및 카운터 바람; 디- 식물의 영향으로; e - 바닥의 \u200b\u200b불규칙성의 영향으로; 1- 라이브러리 덮개; Shuga의 2 층; v 바람의 방향; 최대 최대 유속; -과 - 역전

그러나, 얼음 덮개, 바람, 식물, 바닥과 해안의 불규칙성의 영향으로,이 속도의 분포가 파손된다 (그림 8.1, b이자형.).

단면 V의 평균 유속은 수분 Q 및 단면적의 공지의 소비에 따라 계산된다 : V \u003d q / ㎛.

가장 간단한 패턴은 직선에 가까운 유체의 균일 한 이동으로 관찰됩니다. 이 경우, 라인의 평균 유량은 Swazy의 공식에 의해 설명 될 수있다.

, (8.1)

여기서 C는 계수의 계수이고;

h CP - 중간 깊이 라인, m;

i - 물 표면의 기울기.

H 채널 폭 (C) 및 중간 깊이 (H CF) 동안 H 대신에 10 미만의 경우, 유압 반경 R \u003d ∂ / ㎠ (은 촉촉한 주변의 횡단면 영역이다).

Swazy 계수는 경험식 수식에 의해 계산됩니다.

매닝 공식 (강) :

c \u003d hcp 1/6 / n. (8.2)

포뮬러 Pavlovsky (인공 워터 코스 - 운하, 캔버스 용) :

C \u003d (1 / n) \u003d y / n (8.3)

y \u003d 0.37 + 2.5˚
- 0,75(
-0,1) 
,

여기서 n은 특별 테이블 (러시아에서 - 러시아에서 - 미국의 슬림, 카라스프의 테이블, 브라 필리 테이블의 테이블)에 따라 발견되는 거칠기 계수입니다.

모래 밑면이있는 부드러운 소홀히 침대의 경우 n \u003d 0.020 - 0.023; 고르지 않은 바닥으로 침대를 구절하기 위해 n \u003d 0.023-0.033; 이해, 관목으로 자란 자란, n \u003d 0.033 - 0.045.

Swazy의 공식은 강 흐름의 유속이 더 큰 것이라는 것을 보여 주며 강바닥의 깊이와 물 표면의 기울기와 침대의 거칠기가 덜됩니다.

코칭 영역의 두 부분을 횡단면 면적 Ⅱ로 곱하면 식 (8.1)을 고려하여 물 소비를 결정하기위한 공식을 얻을 수 있습니다.

. (8.4)

강 흐름의 형태 모론 특성이 강 길이를 따라 변하면 강 자속 움직임이 고르지 않고 유속은 강을 따라 다를 것입니다. 물질의 질량을 보존하는 법으로부터 소비가 변하지 않는 강에서 소비량이 변하지 않으면 연속성 방정식을 기록 할 수 있습니다.

 1 v. 1 =  2 v. 2 = 큐.= const.. (8.5)

스템 1에서 스템 2로부터 강의 단면적의 증가는 유속 의이 섹션에서 유속의 감소를 수반 할 것이며, 예를 들어 단면적으로 또한, 강을 따라 단면적의 감소 가이 사이트에서 예를 들어 타기의 카민에서 흐름의 속도를 증가시킵니다.

고르지 않은 움직임의 경우, 수성 거울의 바이어스는 더 이상 바닥의 바닥과 같지 않으므로 강을 따라 백개의 현상을 관찰 할 수 있습니다 (점점 더 멀리 물의 깊이를 증가시키는) 또는 썩은 현상 (점등 거리가 늘어남). 고르지 않은 움직임의 원인은 강 침대 - 댐, 댐, 다리 전이, 숨겨진 강 강물에 건설 된 다양한 구조가 될 수 있습니다.

더 복잡한 움직임이 중력의 강도와 함께, 원심력이 유속에 의해 영향을받는 침대의 전환기에서 발생합니다. 원심력은 영향을받습니다. 표면층의 흐름을 벗어날 수 있습니다. 교차 이동 수위를 만드는 오목한 해안의 방향. 과량의 정수압의 결과로 바닥 층의 오목 해안은 볼록 해안에서 발생합니다. 강에서 물의 주요 종 방향 이송으로 접이식, 표면에 다 방향 전환 흐름과 하단에서 강 침대 - 횡단 순환의 굴곡에 물의 나선형 이동을 만듭니다 (그림 8.2).

그림 8.2. (a) 및 횡단면 (B) 및 현재의 힘 (B)의 방식으로 (A) 및 횡단면 (B)의 관점에서 강 스트림의 굴곡상의 횡단 순환 회로 :

1 - 피상적 인 제트기; 2) Cutton Jets.

횡단 바이어스 나는. 팝 = 죄. ), 침대의 회전시 발생하는 경우 수식에 의해 결정될 수 있습니다.

. (8.6)

어디 v.- 유속;

g - 자유 낙하 가속, m / s2;

아르 자형. - 라디오 벤드 반경.

두 해안 사이의 수준 수준의 크기 (  하류 팝) 동등한 것

하류 팝 = 나는. 팝 에, (8.7)

어디 에- 침대 너비.

예...에 속도 v \u003d 1 m / s, r \u003d 100 m, b \u003d 50 m, 금액 나는. 팝=0,001,  하류 팝 = 0.05 m.

무게의 힘과 함께, 마찰의 힘과 액체 입자의 원형의 힘은 지구의 회전의 굴절력이 있습니다.

각속 속도가있는 지구의 일일 회전 ± \u003d 2ℓ / 86400 \u003d 0.0000729 rad / s, v 속도로 지구에 대한 지구에 비해 모든 재료 점이 추가 가속 (㎡)을 겪고 있습니다. 신호 이 가속화에 해당하는 것은 Coriolis (Foriol)라고합니다.

foriol \u003d m³ r \u003d 2¼ m³vɪsin. (8.8)

Coriolis Force는 북반구의 직각으로 북유리 반구의 움직임 방향으로의 직각으로 북반구에서 왼쪽으로 향합니다.

코리올리에 의한 횡단 바이어스는 같습니다

I Coriol \u003d Vũ Sin / 67200, (8.9)

북쪽 위도의 경우  \u003d 45˚ sin \u003d 0.707 i Coriol \u003d v / 95000, v \u003d 1 m / s i Coriol \u003d 1.05 \u003d 10 -5. 강 폭 B \u003d 50 m, 원심력으로 인해 100 배 덜 슬로프 인 레벨 차이 \u003d 0.00052m (0.05 cm). Coriolis Force의 가장 강력한 영향은 러시아 대학교 (러시아 대학생, 과학자 K. 바가 발견 한 한 번에 한 번에 한 번에 나타났습니다. 그러나 그 작은 점으로 인해, 코리올리의 강도는 유압 계산으로 고려되지 않습니다.

강에서 나노의 움직임

강물에 물과 함께 돛대와 가용성 불순물이 움직이고 있습니다. 강에서 나노의 나노 입장의 주요 원인은 비와 스노우 메크 동안 물과 바람을 흐르게함으로써 토양과 토양의 파괴의 과정이나 강과 스노우 메크를 흐리게하여 토양과 토양의 파괴의 과정입니다. 강 스트림.

수수의 표면의 침식 - 비와 녹는 표면에서 흐르는 침식 능력 및 토양의 토양 및 토양의 안티 침식 안정성으로부터의 공정은 복잡합니다. 수수의 표면의 침식 (그리고 강물에 해당 제품의 도착)은 보통 비가오고 집중적으로 눈이 더 길어질수록 토양의 포효 (가장 쉽게 노출 된 침식) 합금 토양), 야채 덮개가 덜 발달, 더 강한 슬로프입니다. 강 침대의 침식은 강에서의 흐름 속도보다 강하고 안정된 토양, 기초 바닥과 해안. 나노의 일부는 저수지의 낙하산과 넓은 밝아가의 낙서의 마모 (파도 파괴) 동안 강 침대에 들어갑니다. Nanos, Foundation Bottom Rivers가 호출됩니다 바닥 퇴적물또는 합심.

나노의 가장 중요한 특성은 다음과 같습니다.

기하학적 크기나노스 (Dmm)의 입자의 직경을 통해 발현하는 단계;

유압 크기i.E., 고정 물 (W, mm / s, mm / min)에서의 운동 입자의 침전 속도;

입자 밀도(pn, kg / m 3), 가장 일반적인 석영 Sands2650 kg / m 3과 동일;

퇴적물 밀도 (토양의 밀도) (p 랠리, kg / m 3)는 입자의 밀도와 화학식에 따른 토양 다공도에 따라 (강 하단의 액체 퇴적물의 밀도가 평균 700 -1000 kg / m 3, 샌디 1500-1700, ­ 샹, 1000-1500 kg / m 3);

집중 (물의 질량 또는 부피의 질량 또는 부피의 질량 또는 부피의 질량 또는 부피의 질량 또는 부피의 비율), 가스 및 절대 값으로 표시 될 수있는 스트림의 침전물의 (내용물); 후자의 경우, 물 탁도의 개념 (S, G / M 3, kg / m 3)이 사용되어 공식에 의해 계산됩니다.

m은 물 샘플에서 나노의 질량 인 경우; v- 워터 샘플 볼륨. 탁도는 물과 량계의 도움으로 선택된 계량 필터를 제출하여 결정됩니다.

나노 (물의 탁도)의 가장 큰 농도는 범람 정권과 건조한 기후 및 가벼운 장애가있는 토양의 조건에서 흐르는 강이 있습니다. 지구의 가장 진흙 투성이 강 - Terek, Sulak, Kura, Amudarya, Gang, Huanghe. 자연 체제의 조건에서 Terek Rivers, Amudarya 및 Juanhe의 평균 연간 탁도는 예를 들어 1.7; 2.9 및 25.8 kg / m 3. 홍수에서는 물 곤란의 탁도가 250kg / m 3에 도달했습니다! 현재, 나열된 강의 탁도가 눈에 띄게 덜 해졌다. 비교를 위해, 우리는 강을 등록하기 전에 볼가에서 볼가의 평균 물 탁도에 대한 데이터를 제시하고, 약 60g / m 3와 같았으며, 조절 후 25-30 g / m 3.

강에서 움직이는 본질에 의해, 나노는 두 가지 주요 유형으로 나누어집니다 - 가중치를 가중했다 과 흡입했다. 중간 유형은 냉정 바닥층에서 점프를 움직이는 단계; 이 중간 그룹의 적용은 통상적으로 억제제와 결합된다.

흡입 가능한 부상 -이들은 하부 층의 강 스트림에 의해 움직이고 슬라이딩, 롤링 또는 수화로 움직이는 나노가 있습니다. 바닥을 끌어 당겨 나노 (모래, 자갈, 자갈, 바위)의 가장 큰 입자가 움직였습니다.

따라서 강에서 주민의 움직임이 시작될 때의 기준은 조건이다.

(8.11)

여기서 u 바닥은 실제 바닥 유속입니다.

"초기 속도"와 움직이는 입자의 체적 또는 무게 사이에 :

f g ~ d "~ 6 hoter0. (8.12)

이 공식은 ERI 법의 이름이었습니다. 이는 6 번째 유속에 비례하는 인출구의 무게가 있다고 주장합니다. ERI의 공식으로부터, 예를 들어 2, 3, 4 회 유속의 증가가 64에서 각각 나노의 입자의 바닥을 따라 움직이는 중량이 증가한다는 것을 추적한다. 729, 4096 번. 이것은 하단의 낮은 유량으로 낮은 강에서 스트림을 전송할 수있는 이유와 높은 속도, 자갈 및 심지어 중얼 거림이있는 산에서 이유를 설명합니다. 모래의 바닥을 따라 움직이면 적어도 0.10 ~ 0.15 m / s의 바닥 유속이 필요합니다. 자갈 - 0.15-0.5, 자갈 - 0.5-1.6, 바위 - 1.6-5 m / s. 평균 유량은 훨씬 더 있어야합니다.

증가 된 상해는 강 또는 고체 층의 바닥을 따라 또는 클러스터의 형태로 움직일 수 있습니다. 강을위한 두 번째 운동의 자연은 가장 전형적입니다. 입구의 축적은 다양한 크기의 하단 융기로 표시됩니다 (그림 8.3). NANS는 능선의 승마 기울기의 층에 의해 층으로 움직이고 하부 경사면을 따라 롤 (그 기울기가 자연 기울기의 모퉁이 가깝게) 능선의 지하에서 롤로 칠 수 있습니다. 여기서, 나노 신 입자는 임박한 식료품 점에 의해 "묻혀"될 수 있으며, 전체 길이가 될 때까지 융기 오프셋 이후에만 움직일 수 있습니다.

그림 8.3. 2 회 연속 강 하단의 하단 융기 (1 및 2).

가중치가없는 NAN은 강 흐름의 두꺼운 것으로 옮겨졌습니다. 이러한 움직임의 상태는 비율입니다

u + z  W, (8.13)

여기서, U + Z는이 흐름에서 유속 벡터의 수직 성분이다. W - 나노의 입자의 유압 입자 크기.

강에서 현탁 된 나노의 움직임에서 가장 중요한 특징은 화학식 8.10에 의해 결정된 물 S의 탁도 및 가중치의 유속이다.

R \u003d 10 -3 SQ, (8.14)

여기서 kg / s의 r은 g / m 3에서 q 3 / s의 q.

가중 된 나노는 강 흐름에 불균일하게 분포되어 있습니다. 바닥 층에서 탁도는 최대이며 표면쪽으로 감소하고 작은 분획을 위해 더 큰 분수의 부유 분수가 빠르게 감소합니다.

수문학의 물의 배수구와 함께 나노의 주식이 결정됩니다. 나노 강이 가중치와 유입구의 가중치 및 흐름의 재고로 결정되면 주요 역할은 대개 현탁 된 행동에 속합니다. 강 크기가 증가함에 따라 강의 크기가 증가함에 따라 강의 크기가 증가함에 따라 강의 크기가 증가함에 따라 강 하천의 디자인의 5-10 %가 불과 5-10 %가 있다고 믿어진다.

이러한 조건 하에서 강을 운반 할 수있는 가중치 및 주사 된 NAN의 총 소비를 제한하는 것은 R Tr의 운송 능력이라고합니다. 이론적 인 I.에 따르면 실험적 연구 RT는 주로 유속 및 물 소비에 의존합니다.

(8.15)

어디 에스. 기르기. - 스트림의 운반 능력에 해당하는 물의 탁도;

v. - 유속;

하류 cp. - 중간 깊이;

습득- 나노의 입자의 중간 유압 입자 크기.

우리나라와 해외에서는 형태의 많은 다른 수식을 제안했습니다. 이 경우, 플로우의 운반 능력에 대응하는 물 (SEL)의 탁도 (즉, 유압 조건의 데이터로부터의 최대 탁도)는 종종 평균 유속의 함수로 표현된다. 에스. rp. = av. 엔. 어디 그러나 과 엔. - 매개 변수 및 엔. 2에서 4까지 다양합니다.

실제 조건에서 강의 강물의 실제 유량과 흐름의 운반 능력은 채널 변형의 원인이되는 것처럼 일치하지 않을 수 있습니다.

Nanos 강 (주로 매달린 Nans)의 주식은 일반적으로 물 소비량 및 가중치의 측정에 따라 계산됩니다. R \u003d F (Q). 이 연결에는 두 가지 중요한 기능이 있습니다. 비선형이며 r은 q보다 빠르게 자랍니다. 매우 대략이 의존성은 때로는 전원 방정식의 형태로 작성 될 수 있습니다.

r \u003d kqm, (8.15)

n. I. Makkaveev에 따르면, 엔. = 2  3 .

매우 자주 r과 q 사이의 연결은 모호한 (루프 모양)입니다. 이것은 물 흐름 강 강과 시간 내 지출의 변화가 일치하지 않기 때문입니다 (그림 6.18). 강에서의 물의 최대 탁도 (및 나노스의 최대 퇴적물)는 일반적으로 집수 표면에서 가장 활동적인 토양의 가장 활동적인 토양의 가장 적극적인 세척이 홍수 또는 홍수 동안이기 때문에 최대 수분 소비량보다 앞서 있습니다.

무화과. 8.4. 전형적인 그래프는 물 소비를 변경하고 일시 중지 된 나노 (a) 그리고 그들 사이의 링크 (b) : 1 - 홍수 리프트; 2 - 홍수를 청소하십시오

통신 일정을 사용합니다 아르 자형.= 에프.(큐.) Q의 알려진 평균 일일 값에서는 R.의 해당 값을 결정하기 쉽습니다.

어떤 기간 r에 대한 평균 나노 지출은 평균 물 비용과 같은 방식으로 정의됩니다. 나노의 주식은 공식에 의해 계산됩니다.

W H \u003d rūt, (8.16)

nanos W N, kg의 주식은 어디에 있습니까? Nanos R, kg / s의 중간 소비; 시간 간격 T, p.

나노의 주식은 킬로그램에서 더 편리하거나 수백만 톤에서도 더 편리하게 제시하는 것이 더 편리합니다. 이러한 경우 공식이 사용됩니다.

W (t) \u003d rūt 10 -3, (8.17)

우리가 연간 가치에 대해 이야기하고 있다면, 쓰기

W (백만 t) \u003d r ~ 31,5 \u003d 10 -3. (8.18)

NANOS의 설정 모듈은 톤의 나노의 주식이라고합니다. (a) :

m h \u003d wf / a. (8.19)

나노의 배수구의 연간 가치를 위해, 우리는 m, t / km 2를 얻을 것입니다 :

M n \u003d r \u003d 31,5 \u003d 10 3 / f. (8.20)

나노 세트의 모듈은 강 흐름의 침식 활성을 특징으로합니다 (우리는 거대한 금액 이후에 설명 된 방법에 의해 계산 된 나노의 설계 모듈의 설계의 모듈의 모듈의 모듈의 모듈의 모듈의 모듈의 모듈의 모듈의 모듈의 모듈의 모듈을 여러 번 특성화합니다. 나노의 경사면에서 씻은 강물은 강물에 떨어지지 않고 빔, 계곡, 작은 지류의 입안에서 홍파, 계곡 입에 보유하고 있습니다.

가중 한 나노의 모듈과 강물의 물의 평균 탁도뿐만 아니라 수 흐름 모듈은 영토 전체에서 불균일하게 분포됩니다. 그래서 러시아의 유럽 영토 북쪽에서 (툰드라, 숲 지역)은 종종 북부와 서쪽 부분에서 연간 1-2 톤 km 2를 초과하지 않습니다. 유럽 \u200b\u200b평원 10-20 톤 / km 2로 상승합니다. 이전 USSR의 유럽 지역의 남쪽에서 50-100 톤 / km 2, 그리고 연간 500m / km 2에도 코카서스의 여러 분야에 도달합니다. 세계 강물의 수영장의 경우 자연 유동 조건에서 가중치 적용 균형 모듈은 Volga - 10.3 T / Km 2, Danube- 63.6, TEREK - 350, HUANGHE-1590 T / KM 2 연간. 흐림 강 꽤 자연스럽게 영토를 배포합니다. 따라서 러시아의 유럽의 북쪽의 북쪽의 강과의 평균 탁도는 10-50 g / m 3이며, OKA 분지, Dniper, Don은 150-500 g / m 3으로 증가합니다. 노스 코카서스에서 때로는 1000g / m 3을 초과합니다.

전 세계의 모든 강의 니노의 총 연간 흐름 (15700 million T) 생체 내에서 가장 큰 점유율은 아마존 (12 억 톤), Juanhe (1185 백만 톤), 갠지스 (4 억 6 천만 톤), 미시시피 (4 억 톤) (탭 참조) 6.1). 행성에서 가장 진흙 투성이 강 (Huanghe) (물의 평균 탁도)은 25kg / m 3 이상이고 최대 10 배 더 많은 것), Ind, Gang, Yangtze, Amudarya, Terek.

유압 저항.

파이프의 유체 중에는 외부 및 내부 마찰의 힘을 극복하기 위해 에너지를 지출해야합니다. 직접 파이프에서 이러한 저항 강도는 흐름의 전체 길이를 따라 작동하며 극복에 대한 에너지의 전체적인 손실은 파이프 길이에 직접 비례합니다. 이러한 저항을 선형이라고합니다. 그들의 가치 (압력 손실)는 유체의 밀도와 점도뿐만 아니라 파이프의 직경 (직경이 더 작을수록 저항이 커지면)에서 의존합니다 (속도의 증가가 손실 증가) 및 파이프의 내면의 순도 (벽의 지붕, 더 많은 저항).

직접 지역의 마찰 이외에, 스트림의 회전 형태, 섹션, 크레인, 분기 등의 변화가있는 형태로 파이프 라인에 추가적인 저항이 있습니다. 흐름 구조가 부러지고 에너지가 소비됩니다. 재구성, 소용돌이, 불면. 이러한 저항을 로컬라고합니다. 선형 및 국소 저항은 소위 유압 저항의 두 가지 유형이며, 정의는 어떤 유압 시스템을 계산하기위한 기초입니다.

유체 흐름 체제. 실제로 두 가지 특성 유체 흐름 모드가 관찰됩니다 : 층류 및 난류.

층 모드 일 때, 초등 스트림 스트림은 교반하지 않고 평행하게 흐릅니다. 페인트 액체의 스트림을 그러한 스트림에 입력하면 불쾌감이 아닌 도색되지 않은 액체의 실 중에는 미세한 실의 형태로 전류를 계속할 것입니다. 이 흐름 모드는 매우 낮은 유속에서 가능합니다. 특정 한계보다 높은 속도가 증가함에 따라, 파이프 라인의 횡 방향 섹션 내의 액체가 집중적으로 혼합되어있는 난류, 소길이된다. 속도가 점진적으로 증가하면서, 스트림의 착색 된 스트림은 그 축에 비해 변동하기 시작한 다음 다른 제트기와 교반 할 때 부서지게 나타나고 전체 흐름은 균일 한 색상을받습니다.

하나 또는 다른 흐름 모드의 존재는 운동 에너지 흐름 1 1의 비율의 값에 따라 다릅니다.

(■ P-GPI2 \u003d CH-RUI2) 내부 - 레늄 마찰 (/ 7 \u003d p "5 ^ /)의 힘의 작업에 (2.9).

이것은 차원없는 태도입니다

^ -pvv21 (p, 5 ^ /)는 DB가 V. 값 1 및 a / g에 비례하여 동일한 치수를 가지며, 체적 v의 비율을 갖는 것에도 염두에두고 간략화 될 수 있습니다. 단면 5는 선형 크기입니다.

그런 다음 일정한 곱셈기의 정확성이있는 내부 마찰력의 작업에 대한 운동 에너지의 비율은 무 차원 복합체를 특징으로 할 수 있습니다.

지난 세기가 끝나면 오스본 레이놀즈의 영어 물리학을 기념하여 레이놀즈의 숫자 (또는 기준)라고 불리우는 것은 실험적으로 두 가지 흐름 모드의 존재를 관찰했습니다.

Reynolds 번호의 작은 값은 유체 흐름에서 내부 마찰력의 작업의 우세를 나타내며 층류 흐름에 해당합니다. 너희의 큰 가치는 운동 에너지와 난류 정권의 우세에 해당합니다. 하나의 모드로 전환 시작의 경계는 둥근 파이프의 경우 Reynolds의 중요한 수입니다. 둥근 파이프의 경우 ECR \u003d 2300입니다 (파이프의 직경은 특성 크기로 취해집니다).

디젤 기관차를 포함한 기술에서 유압식 (공기 및 가스 포함) 시스템은 일반적으로 발생합니다. 난류 전류 액체. 층류 정권은 저 유속 및 얇은 채널 (라디에이터의 평평한 튜브)에서 점성 액체 (예 : 오일) 일뿐입니다.

유압 저항 계산. 선형 압력 손실은 Darcy Weisbach 공식에 의해 결정됩니다.

여기서 x ( "람다")는 레이놀즈의 수에 따라 선형 저항 계수입니다. 둥근 튜브의 층류의 경우, I, \u003d 64 / EE (속도에 따라), 난기류 흐름의 경우는 속도에 따라 달라지며 주로 파이프 벽의 거칠기에 의해 결정됩니다.

국소압 손실은 또한 속도의 제곱에 비례하는 것으로 간주되며 다음과 같이 결정됩니다.

여기서 £ ( "Zeta")는 저항 (회전, 팽창 등) 및 기하학적 특성에 따라 국소 저항 계수입니다.

로컬 저항 계수는 실험적 방식으로 설정되어 있으며 값은 참조 서적에 제공됩니다.

유압 시스템을 계산하는 개념. 유압 시스템을 계산할 때 두 가지 작업 중 하나가 해결됩니다. 필요한 압력 강하 (압력)를 결정하여이 유체 흐름을 건너 뛸 수 있거나 주어진 압력 강하로 시스템에서 유체 흐름을 결정하십시오.

어쨌든 시스템의 전체 압력 손실은 시스템의 모든 섹션의 저항의 합계, 즉 파이프 라인의 모든 직접 부분의 모든 직접 부분과 다른 직접적인 부분의 모든 직접 부분의 합계와 동일합니다. 시스템의 요소 :

파이프 라인의 모든 부분에서 동일한 방정식 (2.33)의 평균 유량이 단순화됩니다.

일반적으로 시스템에는 서로 다른 유량이 있습니다. 이 경우 유체 소비가 시스템의 모든 요소에 대해 일정한 경우 유체 소비가 일정하다는 것이 편리합니다 (2.33). 조건 (2.33) 값과 \u003d C) / 5를 대체하면

유압 특성 또는 공통 시스템 저항 계수.

파이프 라인의 계산이 한 명의 특정 답변으로 문제를 해결하지 못한다는 것을 명심해야합니다. 결과는 파이프 라인이나 속도의 직경의 크기를 선택하는 것에 달려 있습니다. 실제로 저속 값을 계산하고 작은 압력 손실을 얻을 수 있습니다. 그런 다음 파이프 라인 (직경)의 주어진 유속에서 시스템은 부피가 크고 무겁습니다. 파이프에서 높은 유속을 수락했지만, 횡단 치수를 줄이는데, 동시에 시스템을 작동시키는 압력 손실 및 에너지 비용이 크게 증가 할 것입니다 (평방 광장에 비례 함). 따라서, 계산시 일반적으로 어떤 평균 "최적", 유체 유량의 값이 주어집니다. 물 시스템의 경우 최적의 속도는 저압 공기 시스템에서 8-12 m / s의 경우 약 1m / s의 순서를 갖습니다.

유압 타격은 유동 속도 (예를 들어, 파이프 라인에서 밸브를 멈추거나 펌프를 멈추거나 펌프를 멈춤)로 빠른 변화로 유체 흐름에서 발생하는 현상입니다. 이 경우에 운동 에너지 스트림은 즉시 잠재적 인 에너지로 전달되고 리프팅이 급격히 증가하기 전에 흐름의 압력을 극복합니다. 그런 다음 증가 된 압력 영역은 밸브에서 소리의 속도 와이 배지에서 근접 속도로 밸브로부터 비 스트림의 측면까지 전파됩니다.

압력의 급격한 증가는 파손되지 않으면 파이프 라인의 요소의 탄성 변형으로 인해 충격력의 힘을 줄이지 만 파이프의 유체 압력 변동을 향상시킵니다. 차량 V가있는 유체 흐름의 완전한 스트림에서 압력 점프는 탁월한 러시아 과학자의 공식에 의해 결정됩니다 - 1898 년에 그 사람이 얻은 N. Zhukovsky 교수 N. E. Zhukovsky는 P가 액체 밀도 인 경우.

대형 유압 시스템 (예를 들어, 배관 네트워크)에서 충격 현상을 방지하기 위해 잠금 장치가 수행되어 점차적으로 폐쇄가 발생합니다.

다양한 흐름 지점에서 불평등 한 강에서의 유속 : 그들은 깊이, 그리고 거실의 너비로 변합니다. 가장 작은 속도는 바닥에서 관찰되어 침대의 거칠기의 영향으로 인한 것입니다. 바닥에서 표면까지 속도 속도가 먼저 빠르게 발생한 다음 느려지고 열린 스트림의 최대 값이 표면에서 0.2H의 거리에서 이루어집니다. 수직 속도 변경 곡선이 호출됩니다 익숙한 또는 epuras 속도...에 수직 속도의 분포는 바닥, 얼음 덮개, 바람 및 물 식물의 엠보싱의 불규칙성에 크게 영향을받습니다. 불규칙성 (높이, 바위)의 바닥에있는 경우 장애물이 급격히 떨어지기 전에 스트림의 속도가 낮아서 밑바닥으로 감소합니다. 바닥층의 속도는 수분 식물의 발달에서 감소하여 침대 바닥의 거칠기를 크게 증가시킵니다. 겨울에는 속도 속도의 속도의 거친 표면에 대한 추가 마찰의 영향을받습니다. 최대 속도는 깊이의 중간과 때로는 아래쪽으로 이동합니다. 바람에, 속도의 표면에 상대로, 표면이 감소하고, 최대의 위치에 비해 최대의 위치에 비해 최대 깊이로 이동된다.

해안에서는 속도가 더 적지 않고 스트림의 중심에서 더 많은 것입니다. 가장 높은 속도로 강 표면의 포인트를 연결하는 선이 호출됩니다. 전거...에 교재의 위치에 대한 지식은 있습니다 큰 중요성 물 운송 및 Leoplava 목적을 위해 강을 사용할 때. 생활 섹션의 속도 분포에 대한 시각적 인 아이디어는 건물에 의해 얻을 수 있습니다. 이저드- 동일한 속도로 포인트를 연결합니다.

직접 측정이 없을 때 평균 유속을 계산하려면 Cozi 공식이 널리 사용됩니다. 우리는 2 개의 단면 Ω에 의해 제한된 물의 양을 강조 표시합니다. 볼륨 V \u003d ΩΔx의 크기는 섹션 간의 거리입니다. 부피는 유체 역학 P 가압 P의 동등한 힘, 중력 F '및 저항력 (마찰) T의 작용 및 유체 역학적 압력 P \u003d 0의 힘 P \u003d 0의 압력이 있기 때문에, 단면과 일정 경사의 평등이 뒷받침됩니다. 그래서, v cf \u003d c는 h가 평균 깊이이고, 나는 기울기이다. - SZI 방정식. 수식 매너 :. Formula N. N. Pavlovsky : 여기서 n은 거칠기 계수이며, 특별 테이블 M. F. Sriban에 위치하고 있습니다.

강에서 물 움직임. 운동 유형.

강에서의 물은 중력 f '의 작용하에 움직이고 있습니다. 이 힘은 두 가지 구성 요소로 분해 될 수 있습니다. 평행 하단 f 'x 및 bown f'y. 힘 f 'y는 바닥의 바닥에 의한 반응에 의해 균등화된다. 기울기에 따라 힘 f 'x는 스트림의 물의 움직임을 일으 킵니다. 이러한 힘은 끊임없이 작용해야합니다. 이것은 물 입자 사이의 내부 마찰과 바닥과 해안에 대한 움직이는 물의 움직이는 물의 마찰의 결과로서 스트림에서 발생하는 저항력의 힘에 의해 균일 한 것처럼 발생하지 않습니다. 기울기의 변화, 바닥의 거칠기, 좁아지고 팽창은 강의 길이를 따라 그리고 유속의 변화를 유도하는 구동력 및 저항력의 비율의 변화를 일으킨다. 생활 섹션.

스트림의 움직임 유형:

1) 제복,

2) 고르지 않아,

3) 불확실한.

에 대한 제복 유속의 움직임, 살아있는 부분, 파수는 스트림의 길이를 따라 일정하고 시간이 지남에 따라 변하지 않습니다. 이러한 종류의 움직임은 프리즘 횡단면이있는 채널에서 관찰 될 수 있습니다. 고르지 않은 바이어스를 사용하면 속도를 높이면서 생활 섹션은 시간 내에이 섹션에서 변경되지 않지만 스트림 길이를 따라 변경합니다. 이러한 유형의 움직임은 댐에 의해 형성된 서브 호이어의 조건뿐만 아니라 그것에서 안정한 물 소비와 상호 작용하는 기간 동안 강에서 관찰됩니다. 미확인 된 움직임은 유동의 모든 유압 원소 (경사, 속도, 생물 구역)가 변경되고 길이가 될 수 있습니다. 미확인 된 움직임은 물개와 홍수가 통과하는 동안 강의 특징입니다.

유동 표면의 균일 한 움직임으로 나는. 바닥의 \u200b\u200b기울기와 같습니다 나는. 바닥의 \u200b\u200b정렬 된 표면에 평행 한 물병. 고르지 않은 움직임은 느리고 가속 될 수 있습니다. 강을 늦추면 자유수 표면의 곡선 곡선은 하위 곡선의 형태를 취합니다. 표면 경사가 낮아지지 않게됩니다 ( 나는. ), 그리고 깊이가 흐름을 향해 증가합니다. 가속 흐름으로, 흐름의 자유 표면의 곡선을 경기 침체 곡선이라고 부른다. 깊이가 스트림을 따라 감소하고 속도와 바이어스가 증가하고 있습니다 ( I\u003e I.).

레이놀즈 번호 관성력과 점도 세력 사이의 비율을 특징 짓는 점성 액체 및 가스의 흐름의 유사성 중 하나 : 레.\u003d R. vl./ m, 여기서 r은 밀도, m은 유체 또는 가스의 동적 점도 계수이고, v - 특성 유속, 엘. - 특성 선형 크기. 둥근 원통형 파이프에서 일반적으로 엘.= 디.어디 d - 파이프 직경 및 v.= V. CP, 어디에서 v. cp. - 평균 유량; 전화 / - 길이 또는 횡단 몸체 크기를 흐르는 경우, v. = v. ¥, 어디에서 v. ¥ - 몸에 의한 미혈원 플럭스의 속도. 이름 o. reynolds로 명명되었습니다.

R. H. 중요한 R. H를 특징으로하는 유체 흐름의 모드는 또한 의존한다. 레. kr. . 에 대한 아르 자형.<레. KR은 유체의 층류 흐름 만 가능하고 레.> 레. KR 전류는 난기류 일 수 있습니다. 값 레. KR은 흐름의 유형에 따라 다릅니다. 예를 들어, 원형 원통형 튜브에서 점성 유체의 흐름 레. KR \u003d 2300.

강 스트림의 유량 분포.

강에서의 물 입자의 움직임의 특징 중 하나는 속도의 불규칙한 무작위 변화입니다. 난류 흐름의 각 지점에서의 속도의 방향과 값의 지속적인 변화는 맥동이라고합니다. 속도가 커지면서 난류 리플이 커집니다. 그런 다음 흐름의 각 지점에서 그리고 각 시점에서 순간 유속은 벡터입니다. 그것은 직사각형 좌표계의 구성 요소로 분해 될 수 있습니다 (υ x, υ υ, υ z,). 또한 맥동이 될 것입니다. 대부분의 수치계 장치는 일부 시간 간격 (실제로 1-1.5 분) 동안 평균화 된 속도 (υ x)의 종단 성분으로 측정됩니다.

강의 라이브 단면의 깊이와 너비의 속도가 변화합니다. 각각의 단일 수직에서 가장 작은 속도는 침대의 거칠기에 의존하는 바닥에 가장 작은 속도가 표시됩니다. 표면에, 속도는 0.6H의 깊이에서 평균 수직의 값으로 증가하고, 최대가 표면 상에 또는 표면에서 0.2H의 거리에서의 거리에서 개방 라인에서 나타낸다. 깊이의 속도를 변경하는 차트를 Hodographic (Velocity Pulp)이라고합니다.

깊이 속도의 분포는 바닥 구호, 얼음 덮개, 바람 및 수성 식물의 존재에 달려 있습니다. 바위에있는 바위, 큰 돌 및 수성 식물의 존재는 바닥층의 속도가 날카 롭게됩니다. 얼음 덮개와 Shuga는 또한 얼음 아래의 물 층에서 속도를 줄입니다. 수직당 평균 속도는 플롯의 영역을 수직의 깊이로 나누어 결정됩니다.

흐름의 폭에서, 속도는 기본적으로 속도가 중간에 의해 증가하는 기슭에서 깊이가 변화합니다. 강 길이를 따라 가장 높은 속도를 가진 선 연결 점을 목 (가장 큰 깊이의 라인)이라고합니다.

플랜의 속도 분포는 생활 구역에서 동일한 속도로 점을 연결하는 포인트를 연결하는 유출 라인에 의해 반영 될 수 있습니다.

최대 속도가있는 개별 생활 섹션의 강가를 따라 연결하는 선을 동적 축의 동적 축이라고합니다.