공식 E MC2는 무엇을 의미합니까? E MC2이 공식은 무엇을 의미합니까?
Bolotovsky B. 공식 E \u003d MC2 // Kvant의 간단한 출력. - 2005. - Ⅲ 6. - P. 2-7.
편집위원회와 잡지 편집자와의 특별한 합의에 따르면 "Kvant"
소개
상대성 이론의 완전하고 최종적인 제형은 1905 년에 출판 된 앨버트 아인슈타인의 대형 물품에 "앨버트 아인슈타인"에 포함되어 있습니다. 우리가 상대성 이론의 이론의 역사에 대해 이야기하면 아인슈타인은 전임자를 가졌습니다. 개인 중요한 질문 이론은 H. Lorenz, J. Larmor, A. Puancare의 작품과 다른 물리학 자들의 작품에서 연구되었습니다. 그러나 아인슈타인의 출현 전에 신체 이론으로서의 상대성 이론이 존재하지 않았습니다. 아인슈타인의 작업은 전 앞에서 전임자의 일이 아닌 전체 이론과 전체 이론 전체를 완전히 새로운 이해로 완전히 새로운 연구와 다릅니다.
상대성 이론은 물리학의 주요 아이디어를 많이 재검토했습니다. 이벤트의 동시성의 상대성, 시간 이동 및 휴식 과정의 차이점, 이동 및 휴식 라인의 길이의 차이점 - 이들이 상대성 이론의 이론의 많은 결과는 뉴톤 역학에 비해 새로운 것과 비교하여 새로운 것과 비교적 연결되어 있습니다. 시간뿐만 아니라 공간과 시간의 상호 의사 소통.
상대성 이론의 가장 중요한 결과 중 하나는 대량의 유명한 아인슈타인 비율입니다. 미디엄. 몸과 에너지 보유를 쉬는 것 이자형. 이 몸에서 :
\\ (~ e \u003d mc ^ 2, \\ qquad (1) \\)
어디 ...에서 - 빛의 속도.
(이 비율은 다르게 호출됩니다. 서쪽에서는 "질량과 에너지 사이의 동등성 비율" ", 정체성, 대량 및 에너지가 다른 품질이라고 말하기 때문에 일반적으로 상호 연결될 수 있지만 동일하지는 않습니다. 동등하지 않다.이 조심이 과도한 것 같습니다. 평등 이자형. = 엠씨. 2 자체를 위해 말한다. 질량은 전원 유닛에서 측정 될 수 있으며 에너지 - 질량 단위로 측정 할 수 있습니다. 그건 그렇고, 그래서 물리학 자들이 오는 것. 그리고 질량과 에너지가 물질의 다른 특성이라는 진술서는 뉴튼의 역학에서 공정했고, 아인슈타인의 역학 비율 이자형. = 엠씨. 2는이 두 개의 크기의 신원을 나타냅니다 - 질량 및 에너지. 물론 질량과 에너지 사이의 비율이 그들의 정체성을 의미하지는 않는다는 것이 가능합니다. 그러나 평등 2 \u003d 2 : 이것은 정체성이 아니라 오른쪽이 두 번이기 때문에 다른 쌍둥이 간의 비율이 아니므로 왼쪽이 남아 있기 때문에 답변이 아닙니다.
비율 (1)은 일반적으로 아인슈타인 역학에서 신체 운동 방정식에서 유래되지만,이 결론은 고등학생에게는 매우 어렵습니다. 따라서이 공식의 간단한 출력을 찾으려고하는 것이 좋습니다.
아인슈타인 (Einstein)은 1905 년에 "움직이는 기관의 전기 역학"에 상처의 이론 이론의 기초를 공식화 한 다음 질량과 에너지의 비율의 문제로 돌아 왔습니다. 같은 1905 년에 그는 짧은 메모를 발표했다. "관성이 그것에 포함 된 에너지에 의존합니까?" 이 기사에서 그는 결론을 내렸다 이자형. = 엠씨. 동작 방정식에 기초하지는 않지만, 아래의 출력뿐만 아니라 도플러 효과에 기초한 2. 그러나이 결론은 또한 매우 복잡합니다.
공식 철수 이자형. = 엠씨. 우리가 당신에게 제공하고자하는 2는 운동 방정식을 기반으로하지 않으며, 더욱 간단합니다. 그래서 고등학교의 학생들은이를 극복 할 수 있습니다.이를 위해 밖에서 지식을 남기지 않습니다. 학교 프로그램...에 경우에 따라 우리는 필요한 모든 정보를 제공 할 것입니다. 이것은 도플러 효과와 광자 - 전기의 광자 입자에 대한 정보입니다. 자기장...에 그러나 처음으로 대체 조건을 대체하고, 우리는 이행을 고려하고 출력에 의존 할 것입니다.
소수 민족 조건 속도
우리는 시체가 질량이라고 가정 할 것입니다 미디엄.우리는 우리가 다루거나 휴식을 취할 것입니다 (그리고 분명히 그것의 속도가 0이며 움직이는 경우, 속도로 υ , 작은 빛의 속도와 비교하여 작습니다 ...에서...에 즉, \\ (~ \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ frac의 비율의 속도의 속도의 비율의 속도의 비율이 작 으면됩니다. 그러나 우리는 \\ (~ \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ \\을 고려하지만 작지만 무시할 수는 없지만, 우리는 첫 번째 관계 \\ (~ \\ frac)에 비례하는 값을 고려할 것입니다. \\ upsilon) (c) \\) 그러나 우리는 두 번째와 더 많은 것을 소홀히 할 것입니다. 높은 학위 이 관계의 예를 들어, 표현식 \\ (~ 1 - \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2) \\)을 다루어야한다면, 우리는 값 \\ (~ \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2) \\) 하나와 비교 :
\\ (~ 1 - \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2) \u003d 1, \\ \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2) \\ ll \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ ll 1. \\ qquad (2) \\)
이 근사에서는 첫눈에 이상한 것처럼 보일 수 있지만, 이러한 비율이 정확한 균등성이 아니지만 크기가 유효하지만 (~ \\ FRAC) (\\ upsilon) (c) \\) 포함, 주문 \\ (~ \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2) \\) 우리는 무시합니다. 이 가정은 예를 들어 다음과 같은 대략적인 평등을 공정합니다.
\\ (~ \\ frac (1) (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c) \u003d 1 + \\ frac (\\ upsilon) (c), \\ \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2) \\ ll 1. \\ qquad (3) \\)
실제로이 대략 평등의 두 부분이 \\ 1 - 1 - \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ \\)을 곱할 것입니다. 우리는 얻을 것입니다
\\ (~ 1 \u003d 1 - \\ fRAC (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2), \\)
그. 대략적인 평등 (2). 우리는 가치 \\ (~ \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2) \\)을 비교할 때 무시할 만합니다. \\ (~ \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2) \\ ll 1 \\) 평등 (3)이 유효합니다.
마찬가지로 동일한 근사에서 평등을 증명하는 것은 어렵지 않습니다.
\\ (~ \\ FRAC (1) (1 + \\ FRAC (\\ upsilon) (c) \u003d 1 - \\ frac (\\ upsilon) (c). \\ qquad (4) \\)
값이 작을수록 \\ (~ \\ FRAC (\\ upsilon) (c) \\)에서 이러한 대략적인 평등이 더 정확합니다.
우리는 우연히 저속의 근사치를 사용하지 않을 것입니다. 종종 고속의 속도의 비율이 높은 속도가 가장 낮은 속도로 신체 속도의 비율이 뉴턴의 역학을 적용 할 때는 고속의 경우 상대성 이론이 사용되어야한다는 것을 종종 듣고 읽을 필요가 있습니다. 실제로, 상대성 이론은 임의로 저속의 경우에도 뉴턴의 역학으로 감소하지 않습니다. 우리는 그것을 볼 것입니다 이자형. = 엠씨. 2 휴식 또는 매우 느린 움직이는 몸체. 이 비율의 뉴턴의 역학은 줄 수 없습니다.
빛의 속도와 비교하여 속도의 속도에 대해 우리는 수식을 유도 할 때 우리에게 필요한 정보를 제시합니다. 이자형. = 엠씨. 2 .
도플러 효과
우리는 지난 세기 중반 에이 현상을 열었던 기독교 도플러 (Christian Doppler)의 오스트리아 물리학의 이름으로 불리는 현상으로 시작할 것입니다.
광원을 고려해 보면 소스가 축을 따라 움직이는 것으로 가정합니다. 엑스. 속도로 υ ...에 시간이 지남에 간단하게 가정 해보실 수 있습니다 티. \u003d 0 소스는 좌표의 원점을 통과합니다. 시점을 통해 하류 \u003d 0이면 언제든지 소스의 위치 티. 공식이 결정됩니다
\\ (~ x \u003d upsilon t. \\)
축의 방사 시체보다 훨씬 앞서 있다고 가정 해보십시오. 엑스. 관찰자가 배치되어 몸의 움직임을 모니터링합니다. 이 위치를 사용하면 신체가 관찰자에게 접근합니다. 관찰자가 시간에 시체를 보았다고 가정 해보십시오 티....에 이 시점에서 옵서버는 초기 순간에 신체로 방출되는 광 신호에 도달합니다. t '...에 분명히, 방사선의 순간은 리셉션의 순간에 앞에 있어야합니다. 이어야합니다 t ' < 티..
사이의 연결 결정 t ' 과 티....에 방사선의 순간 t ' 몸은 지점 \\ (~ x "\u003d upsilon t"\\)에 있습니다. 관찰자가 그를 보내주십시오. 하류 = 엘....에 그런 다음 방사선 지점에서 수신점까지의 거리가 \\ (~ l-\\ upsilon t "\\)와 같고 빛이 그런 거리를 통과하는 시간은 \\ (~ \\ frac (~ \\ UPSILON T ") (c) \\). 그것을 알면서 우리는 방정식 연결을 쉽게 기록 할 수 있습니다. t ' 과 티.:
\\ (~ t \u003d t "+ \\ frac (l - \\ upsilon t") (c). \\)
\\ (~ t "\u003d frac (t - \\ frac lc) (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c)). \\ qquad (5) \\)
따라서, 관찰자, 시간의 시간에 움직이는 몸을보고 티.이 시체가 초기 시점에있는이 몸을 보았습니다. t '및 연결 사이의 연결 티. 과 t ' 식 (5)에 의해 결정된다.
소스의 밝기가 코사인 법칙에 따라 주기적으로 다르므로 가정하십시오. 편지의 밝기를 나타냅니다 나는....에 명백하게 나는. 시간 기능이 있으며,이 상황을 고려할 수 있습니다.
\\ (~ I \u003d I_0 + I_1 \\ cos \\ omega t \\ (i_0\u003e i_1\u003e 0), \\)
어디 나는. 0 I. 나는. 1 - 시간당 독립적 인 일정한 일정. 밝기가 음수가 될 수 없기 때문에 괄호 안의 불평등이 필요합니다. 그러나이 경우 에이 상황은 중요하지 않습니다. 왜냐하면 앞으로는 변수 구성 요소에만 관심이있을 것입니다. 나는.(티.).
오시퍼가 시간에 시체를 보게하십시오. 티....에 이미 언급했듯이, 그는 초기 시간에 해당하는 상태에서 시체를 본다. t '...에 당시의 밝기의 가변 부분 t ' cos에 비례합니다. ωt '...에 우리가 얻는 관계를 고려한 (5)
\\ (~ cos \\ omega t "\u003d cos \\ omega \\ frac (t - \\ frac lc) (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c)) \u003d \\ cos \\ left (\\ frac (\\ omega t) ( 1 - \\ FRAC (\\ upsilon) (c) - \\ 오메가 \\ FRAC LC \\ FRAC (1) (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c)) \\ 오른쪽). \\)
계수는 티. 코신스의 징후 아래에 관찰자가 본 것처럼 밝기의 변화의 빈도를 부여합니다. 이 빈도를 나타냅니다 ω’ , 그런데
\\ (~ \\ omega "\u003d frac (\\ omega) (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c)). \\ qquad (6) \\)
소스가 쉬면 ( υ \u003d 0) 그런 다음 ω’ = ω ...에 관찰자는 소스에 의해 방사되는 동일한 주파수를 인식합니다. 소스가 옵저버로 이동하면 (이 경우 옵저버는 소스 이동의 방사선을 받아 들여) 수신 된 주파수 ω’ ω 및 수신 된 주파수는 방출 된 것보다 크다.
소스가 관찰자에서 움직이는 경우에는 사인을 변경하여 얻을 수 있습니다. υ (6) 그런 다음 수신 된 주파수가 덜 방출되는 것으로 나타납니다.
긴 주파수가 앞으로 나아가는 것을 방출하고 (소스가 관찰자에서 제거 된 경우 옵서버가 분명히 방사선이 방사)됩니다.
관찰자가 취한 소스 및 빈도의 진동 빈도가 불일치되고, 도플러 효과가 구성됩니다. 관찰자가 소스가 쉬고있는 좌표계에 있으면 방사 및 주파수가 수신 된 주파수가 일치합니다. 관찰자가 소스가 속도로 움직이는 좌표계에있는 경우 υ 또한, 방사 및 수신 된 주파수의 연결은 식 (6)에 의해 결정된다. 동시에, 우리는 관찰자가 항상 쉬는 것으로 가정합니다.
보일 수있는 바와 같이, 방출 된 주파수 사이의 관계는 소스와 관찰자의 상대 이동의 속도 v에 의해 결정됩니다. 이러한 의미에서는 움직이는 사람이 무관합니다. 소스는 옵저버 또는 관찰자에게 소스에 접근합니다. 그러나 미래에는 관찰자가 쉬고 있다고 가정하는 것이 더 편리 할 것입니다.
엄격하게 말하면, 다른 좌표계에서 시간은 다르게 흐른다. 시간 변화는 관찰 된 주파수의 값에도 영향을줍니다. 예를 들어, 좌표계의 진동수의 진동의 주파수, 그가 쉬는 곳은 동일합니다. ω 그런 다음 속도로 움직이는 좌표계에서 υ 주파수는 \\ (~ \\ omega \\ sqrt (1 - \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2)) \\). 상대성 이론은이 결과로 이어집니다. 그러나 처음에는 \\ frac (\\ upsilon ^ 2) (c ^ 2) \\을 무시하기로 동의했다. 그런 다음 우리의 경우에 시간 동안 변화 (낮은 속도)는 무시할 수 있습니다.
따라서, 이동체의 관찰은 그 자신의 특성을 갖는다. 관찰자는 몸이 그것이있는 곳 (신호가 옵서버에가는 동안, 몸이 움직일 시간이있는 동안)이 아니며 주파수의 신호를받습니다. ω’ 방사 된 주파수와 다릅니다 ω .
우리는 미래에 필요할 최종 수식을 갚을 것입니다. 움직이는 소스가 움직이는 방향으로 앞으로 나아가는 경우, 주파수 ω’ 관찰자가 허용하는 것은 소스의 빈도와 관련이 있습니다. ω 관계에 의해
\\ (~ \\ omega "\u003d \\ frac (\\ omega) (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c) \u003d \\ omega \\ 왼쪽 (1 + \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ \\ \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ ll 1. \\ qquad (7) \\)
우리는 방사선을 위해 우리를 가지고 있습니다
\\ (~ ωga "\u003d frac (\\ omega) (1 + \\ frac (\\ upsilon) (c) \u003d \\ omega \\ left (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ rights), \\ \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ ll 1. \\ qquad (8) \\)
에너지 및 펄스 광자
입자의 현대적인 전망 전자기장 - 광자 (광자) 이자형. = 엠씨. 2, 우리는 아인슈타인이 소유하고, 그가 질량과 에너지의 동등성을 입증 한 1905 년에 표현되었다. Einstein, 전자기 및 특히, 광파는 분리 된 입자 - 광자로 구성됩니다. 빛이 특정 빈도로 간주되는 경우 ω , 각 광자에는 에너지가 있습니다 이자형.이 주파수에 비례하십시오.
\\ (~ e \u003d \\ hbar \\ omega. \\)
비례 \\ (~ \\ hbar \\)의 비율을 일정한 판자라고합니다. 크기가 순서대로 일정한 판자는 10 -34와 같으며 치수는 J · s입니다. 우리는 끊임없는 판자의 정확한 가치를 규정하지 않으며, 필요하지 않습니다.
때로는 "광자"라는 단어 대신에 전자기장의 양자를 말합니다.
광자는 에너지뿐만 아니라 동등한 모멘텀도 있습니다.
\\ (~ p \u003d \\ frac (\\ hbar \\ omega) (c) \u003d \\ frac ec. \\)
이 정보는 더 이상 우리에게 충분합니다.
공식 철수 이자형. = 엠씨. 2
쉬는 몸매를 고려하십시오 미디엄....에 이 본문이 직접 두 광자를 동시에 방출한다고 가정합니다 반대 방향...에 두 광자 모두 동일한 주파수를 갖습니다. ω 따라서 동일한 에너지 (~ e \u003d \\ hbar \\ omega \\)뿐만 아니라 크기가 같고 충동 방향의 반대 방향으로 방사선의 결과로서는 신체가 에너지를 잃는다.
\\ (~ △ e \u003d 2 \\ hbar \\ omega. \\ qquad (9) \\)
임펄스의 손실은 0이고, 결과적으로 두 퀀텀의 방사선이 혼자 남아있는 후 몸체가 남아 있습니다.
이 정신적 경험은 그림 1에 제시됩니다. 몸은 원형, 광자가 물결 모양의 선을 그대로 묘사합니다. 광자 중 하나는 축의 양의 방향으로 방출됩니다. 엑스., 기타 - 음수. 물결 모양의 선 근처에는 해당 광자의 에너지와 충동의 값이 있습니다. 방사 펄스의 합이 0 인 것을 알 수 있습니다.
그림 1. 발광체가 쉬는 기준 시스템에서 2 개의 광자의 그림은 a) 방사선에 대한 몸체; b) 방사선 후에
우리는 이제 축을 따라 움직이는 관찰자의 관점에서 동일한 그림을 고려합니다. 엑스. 왼쪽 (즉, 음의 축 방향으로) 엑스.) 저속에서 υ ...에 그러한 관찰자는 더 이상 신체를 추구하지 않지만 오른쪽으로 저속으로 움직이는 몸체가 있습니다. 이 속도의 크기는 동일합니다 υ 속도가 축의 양의 방향으로 향하게됩니다. 엑스....에 그런 다음 오른쪽으로 방출되는 주파수는 앞으로의 발병률을 위해 식 (7)에 의해 결정됩니다.
\\ (~ ~ omega "\u003d \\ omega \\ left (1 + \\ FRAC (\\ upsilon) (c) \\ 오른쪽). \\)
우리는 운동 방향으로 몸을 움직이는 것으로 방출 된 광자의 빈도입니다. ω’ 이 주파수를 주파수로 혼동하지 마십시오 ω 몸이 쉬는 좌표계에서 방출 된 광자. 따라서, 이동체에 의해 방출되는 광자의 주파수는 방사선 백의 경우에 대한 화학식 (8)에 의해 결정된다 :
\\ (~ \\ \\ omega ""\u003d \\ omega \\ left (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ 오른쪽). \\)
방사선을 앞뒤로 혼동시키지 않으려는 경우, 우리는 2 번의 스트로크로 표시되는 방사선 뒤에서 다시 관련된 값이 될 것입니다.
또한, 도플러 효과로 인해, 방사선 주파수가 앞뒤로 상이하고, 방사 Quanta의 에너지 및 임펄스가 또한 다르다. 앞으로 나오는 양자는 에너지를 가질 것입니다
\\ (~ e "\u003d \\ hbar \\ omega"\u003d \\ hbar \\ omega \\ left (1 + \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ 오른쪽) \\)
그리고 충동
\\ (~ P "\u003d FRAC (\\ hbar \\ omega") (c) \u003d \\ frac (\\ hbar \\ omega) (c) \\ left (1 + \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ 오른쪽). \\)
배출 된 양자는 에너지를 갖게 될 것입니다
\\ (~ e "\u003d \\ hbar \\ omega"\u003d \\ hbar \\ omega \\ left (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ \\ right) \\)
그리고 충동
\\ (~ p ""\u003d FRAC (\\ hbar \\ omega ") (c) \u003d \\ frac (\\ hbar \\ omega) (c) \\ left (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ 오른쪽). \\ )
동시에, Quanta의 펄스는 반대쪽으로 향합니다.
방사선 과정의 그림, 움직이는 관찰자가 어떻게 보이는지 그림 2에 묘사됩니다.
그림 2. 참조 시스템의 두 광자의 그림이며, 발광체의 속도가 υ : a) 방사선의 몸; b) 방사선 후에
그림 1과 2에서 동일한 프로세스를 보여 주지만 다른 관찰자의 관점에서 볼 때 여기에서 강조하는 것이 중요합니다. 첫 번째 도면은 관찰자가 방출 본체에 비해 쉬고있는 경우와 관찰자가 움직일 때 두 번째 -의 경우와 관련됩니다.
두 번째 경우에 대한 에너지와 충동의 균형을 계산하십시오. 에미 터가 속도가있는 좌표계에서 에너지의 손실 υ , 동등한 것
\\ (~ △ "\u003d e"+ e "\u003d \\ hbar \\ omega \\ left (1 + \\ FRAC (\\ upsilon) (c) \\ 오른쪽) + \\ hbar \\ omega \\ left (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ 오른쪽) \u003d 2 \\ hbar \\ omega \u003d \\ 델타 e, \\)
그. 그것은 이미 터가 쉬고있는 시스템과 동일합니다 (공식 (9) 참조). 그러나 이미 터가 움직이는 시스템의 펄스의 손실은 REST 시스템과 달리 0과 같지 않습니다.
\\ (~ \\ Δp "\u003d p"- p ""\u003d frac (\\ hbar \\ omega) (c) \\ 왼쪽 (1 + \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ 오른쪽) - \\ frac (\\ h 바 \\ 오메가) (c) \\ left (1 \\ frac (\\ upsilon) (c) \\ 오른쪽) \u003d \\ frac (2 \\ hbar \\ omega) (c) \\ frac (\\ upsilon) (c) \u003d \\ frac (\\ 델타 \\ 델타 e) (c ^ 2) \\ upsilon. \\ qquad (10) \\)
움직이는 이미 터는 임펄스 \\ (~ \\ FRAC (\\ e \\ upsilon) (c ^ 2) \\)을 잃어 버리고, 따라서 억제되어야하며 속도를 줄여야합니다. 그러나 방사선 시스템은 대칭으로 대칭 적으로 이메이트가 속도를 변경하지 않습니다. 따라서 이미 터의 속도가 움직이는 시스템에서 변경할 수 없습니다. 그리고 체속이 바뀌지 않으면 어떻게 펄스를 잃을 수 있습니까?
이 질문에 답하기 위해, 신체 펄스가 기록되는 방법을 기억하십시오. 미디엄.:
\\ (~ p \u003d m \\ upsilon \\)
임펄스는 속도로 체중의 산물과 같습니다. 본체 속도가 변경되지 않으면 질량을 변경하여 충동을 변경할 수 있습니다.
\\ (~ \\ Δp \u003d Δm \\ upsilon \\)
여기 Δ. 피. - 변경되지 않은 속도, δ에서 체질 펄스 변경 미디엄. - 그 질량을 변경하십시오.
임펄스의 손실에 대한이 표현은 펄스의 손실을 에너지 손실로 결합시키는 발현 (10)과 동일해야합니다. 우리는 공식을 얻을 것입니다
\\ (~ \\ frac (\\ Δe) (c ^ 2) \\ upsilon \u003d \\ 델타 m \\ upsilon, \\)
\\ (~ \\ Δe \u003d Δmc ^ 2, \\)
이는 신체 에너지의 변화가 질량의 비례 변화를 수반한다는 것을 의미합니다. 여기에서 전신 체중과 에너지의 전체 예비 간의 비율을 얻는 것이 쉽습니다.
\\ (~ e \u003d mc ^ 2. \\)
이 공식의 발견은 자연 현상에 대한 이해에서 엄청난 단계를 앞으로 나아갔습니다. 그 자체로 대량과 에너지의 동등성에 대한 인식은 큰 업적입니다. 그러나 결과적으로 생성 된 수식은 광범위한 응용 분야를 가지고 있습니다. 원자핵의 분해 및 융합, 입자의 출생 및 붕괴, 초등 입자의 전환율은 다른 많은 현상과 많은 다른 현상의 전환이 질량 및 에너지의 회계 공식에 대한 설명을 필요로합니다.
결론적으로 - 상대성 연인을위한 두 명의 숙제.
- A. A. Einstein을 읽으십시오. "관성은 그것에 포함 된 에너지에 달려 있습니까?" ...에
- 참조 시스템의 경우에 관계 \\ (~ \\ \\ e) (c ^ 2) \\ frac (\\ delta e) (c ^ 2) \\)을 출력하도록 자신을 시도하십시오. υ 어쩌면 빛의 속도와 비교하여 작지 않을 수도 있습니다 ...에서. 노트...에 입자 펄스에 대한 정확한 공식을 사용하십시오. \\ (~ P \u003d \\ FRAC (\\ upsilon) (\\ sqrt (\\ frac (\\ upsilon ^ 2))) \\) \\ 2). 도플러 효과 : \\ (~ \\ omega "\u003d ω \\ sqrt (\\ frac (1 + \\ frac (\\ upsilon) (c)) (1 - \\ frac (\\ upsilon) (c))), \\) 얻은 \\) 휴식 및 이동 기준 시스템에서 시간의 차이를 고려하는 경우.
이 기사에는 "저수지 에너지"라는 용어에 대한 설명이 포함되어 있습니다.
이 문서에는 "E \u003d MC2"라는 용어에 대한 설명이 포함되어 있습니다. 다른 값을 참조하십시오.
Taipei 101의 공식 (2005 년)의 월드 년도의 이벤트 중 하나의 스카이 스크래퍼 (2005)
질량과 에너지의 동등성 - 물리적 물체 (물리적 시스템, 신체)의 총 에너지가 진공의 빛 속도의 정사각형의 치수 배율을 곱한 것과 동일한 상대성 이론의 실제 개념입니다.
E \u003d MC 2, (\\ displayStyle \\ e \u003d mc ^ (2),) e (\\ displayStyle e)는 객체의 에너지이고, m (\\ displaystyle m)은 질량, C (\\ displayStyle C) - 299 792 458 m / s와 같은 진공에서 빛의 속도.
"질량"및 "에너지"라는 용어로 이해되는 것에 따라이 개념은 두 가지 방법으로 해석 될 수 있습니다.
- 한편으로는, 개념은 체중 (불변의 질량, 또한 무게를 잰다) 동등한 (일정한 승산량 C²)의 정확성, "결론 됨", 즉, 관련 기준 시스템 (휴식 시스템)에서 측정되거나 계산 된 에너지, 소위 휴식의 에너지또는, 또는이 신체의 내부 에너지의 광범위한 감각으로,
- 한편, 어떤 종류의 에너지 (반드시 내부) 물리적 물체 (반드시 신체가 아님)는 어떤 질량에 해당하는 것으로 주장 될 수 있습니다. 예를 들어, 어떤 움직이는 물체의 경우, 상대성 질량의 개념은이 물체의 전체 에너지의 총 에너지의 (kinetic 포함)의 총 에너지의 (c² 배율의 정확성)와 동일한 것으로 도입되었다,
첫 번째 해석은 두 번째의 특별한 경우뿐만 아니라 휴식의 에너지는 에너지의 특별한 행사이지만, m (\\ displaystyle m)은 0 또는 낮은 몸의 움직임의 경우 mREL (\\ displayStyle M_ (rel))과 거의 같지만 M (\\ displayStyle M)은 두 번째 해석을 초과하는 물리적 콘텐츠 :이 값은 뉴턴의 질량과 유사한 4 벡터 펄스 에너지를 결정할 때 곱하기의 배율을 곱하기 (즉, 참조 시스템을 변경할 때 변경되지 않음)입니다. 일반화, 그리고 게다가, m (\\ displaystyle m)은 4 펄스 모듈입니다. 또한 M (\\ DisplayStyle M) (\\ DisplayStyle M_ (rel)이 아닌) 저속에서 본문의 불활성 속성을 특성화 할뿐만 아니라 이러한 속성을 충분히 녹음 할 수있는 유일한 스칼라입니다. 모든 몸 속도.
따라서, m (\\ displaystyle m)은 불변의 질량이다 - 물리적 수량독립적이고 크게 더 근본적인 가치가 있습니다.
현대 이론 물리학에서는 매스와 에너지의 동등성의 개념이 첫 번째 의미에서 사용됩니다. 임의의 유형의 에너지에 대한 질량을 기록하는 주된 이유는 순전히 용도가 실패하지 않으므로 실질적으로 표준 과학 용어에는 실질적으로 사용되었으며, 다음과 같은 완전한 동의어가 대량 및 에너지의 개념에 대한 완전한 동의어입니다. 또한, 그러한 접근법의 부동감을 사용하면 혼란 스러울 수 있으며 궁극적으로 궁극적으로 부적합하게됩니다. 따라서, 현재 전문 문헌의 용어 "상대성 질량"이라는 용어는 실질적으로 발견되지 않으며, 질량에 대해 말하면 불변량을 의미합니다. 동시에 "상대 주의적 질량"이라는 용어는 적용된 문제의 고품질 추론을 위해 사용됩니다. 교육 과정 그리고 인기있는 과학 문학에서. 이 용어는 그 자체가 상당히 실질적인 에너지와 함께 움직이는 몸체의 불활성 성질의 증가를 강조합니다.
가장 보편적 인 형태에서는 1905 년 알버트 아인슈타인이 처음으로 공식화되었지만, 에너지 의사 소통과 다른 연구자들의 초기 작품에서 개발 된 신체의 불활성 성질에 대한 아이디어가 제정되었다.
에 현대 문화 공식 E \u003d M C2 (\\ DisplayStyle e \u003d MC ^ (2))는 무서운 전력으로 혼란에 의한 모든 물리적 공식으로부터 거의 알려지지 않았다. 원자 무기...에 또한 상대성 이론의 상징 인이 공식이며 과학의 인기있는 과학에 널리 사용됩니다.
불변의 질량 및 휴식 에너지의 동등성
역사적으로, 앨버트 아인슈타인 (Albert Einstein)의 상대성 이론 이론을 건설 할 때 질량 및 에너지의 동등성의 원리가 최종 형태로 처음으로 제형 화되었다. 자유롭게 움직이는 입자뿐만 아니라 자유로운 몸체와 일반적으로 폐쇄 된 입자 시스템의 경우 다음과 같은 비율이 수행됩니다.
E 2 - P → 2 C 2 \u003d M 2 C 4 P → \u003d E V → C 2, (\\ displayStyle \\ e ^ (2) - (\\ vec (p)) ^ (\\, 2) C ^ (2) \u003d m ^ (2) C ^ (4) \\ qquad (\\ vec (p)) \u003d (\\ frac (e (e (\\ vec (v))) (c ^ (2))),)
여기서 e (\\ displayStyle e), p → (\\ displaystyle (\\ vec (p)), v → (\\ displayStyle (\\ vec)), m (\\ displaystyle m) - 에너지, 펄스, 속도 및 시스템 또는 입자의 질량은 각각 c (\\ displaystyle c)가 진공의 빛의 속도입니다. 이러한 표현에서 본체 (대규모 물체)의 속도와 충격이 0에 적용되는 경우에도 상대성이있는 역학에서는, 일정량의 체중과 동일한 양의 에너지가 나타나지 않아도 나타나지 않는다는 것을 알 수 있습니다.
E 0 \u003d m c 2. (\\ DisplayStyle e_ (0) \u003d MC ^ (2)).)
이 값은 휴식의 에너지의 이름이며,이 표현식은이 에너지의 체중의 동등성을 설정합니다. 이 사실에 따라 아인슈타인은 체중이 에너지의 형태 중 하나이며, 질량과 에너지를 유지하는 법이 하나의 보존 법으로 결합된다고 결론 지었다.
본체의 에너지와 펄스는 4 개의 벡터 펄스 (에너지 - 시간, 임펄스 - 공간)의 성분이며 하나의 기준 시스템에서 다른 참조 시스템으로 전환 할 때 그에 따라 변환되고 체중이 Lorenz 불변이고, 다른 기준 시스템으로 전환 할 때 남아있는 동안 4 펄스 벡터 모듈의 의미가 일정하고 있습니다.
또한 입자의 에너지와 맥박이 첨가제가 있음을 알아 둔 것에도 불구하고, 즉 입자계의 경우 : 우리는 다음과 같습니다.
| e \u003d Σip → \u003d σ → i (\\ displayStyle \\ e \u003d \u003d sm _ (i) e_ (i) \\ qquad (\\ vec (p)) \u003d \\ sum _ (i) (\\ vec (p)) _ (나는)) | (1) |
입자의 질량은 첨가제가 아니며, 즉 입자 시스템의 질량은 일반적으로 입자의 성분의 질량의 합계와 동일하지 않습니다.
따라서, 에너지 (비 불변성, 첨가제, 4 펄스의 임시 성분)와 질량 (4 펄스의 불변성, 불변성 모듈)은 두 가지 물리 양이 있습니다.
불변의 질량과 평화의 동등성은 자유 시체가 쉬고있는 기준 시스템에서 (소유), 그것의 에너지 (c 2 (\\ displaystyle c ^ (2)의 정확성이있는)는 불변의 정확성과 동일하다는 것을 의미합니다. 질량.
4 펄스는 4 단체의 불변량 질량의 생성물과 동일합니다.
P μ \u003d M U μ μ μ, (\\ DisplayStyle P ^ (\\ mU) \u003d m \\, u ^ (\\ mu) \\!,)
상대성 질량의 개념
아인슈타인이 질량과 에너지의 동등성의 원리를 제안한 후, 질량의 개념은 두 가지 방법으로 해석 될 수 있다는 것이 명백 해졌다. 한편으로는 불변의 질량이며, 불변의 힘이 정확하게 - 다른 물리학에 나타나는 질량과 일치하는 것은 소위 소위 소위 소위 소위 소위 입력 할 수 있습니다. 상대성 질량물리적 물체의 전체 (운동학 포함) 에너지에 해당하는 것 :
M r e l \u003d e c 2, (\\ displaystyle m _ (\\ mathrm (rel)) \u003d (\\ frac (e) (c ^ (2))),)
여기서 M r e l (\\ displayStyle m _ (\\ mathrm (rel))는 상대성 질량, e (\\ displayStyle e) - 객체의 전체 에너지입니다.
거대한 물체 (본체)의 경우,이 두 질량은 비율로 상호 연결됩니다.
m rel \u003d m 1 - v 2 c 2, (\\ displaystyle m _ (\\ mathrm (rel)) \u003d (\\ frac (m) (\\ sqrt (\\ sqrt (\\ sqrt (\\ frac (v ^ (v ^ (2)) (c ^ ( 2)))))),)
여기서 m (\\ displaystyle m)은 불변의 ( "클래식") 질량, v (\\ displaystyle v) - 본체 속도입니다.
각기,
e \u003d M r e l c 2 \u003d m C 2 1 - V 2 C 2. (\\ DisplayStyle e \u003d m _ (\\ mathrm (rel)) (c ^ (2)) \u003d (\\ frac (mc ^ (2)) (\\ sqrt (1 - (\\ frac (v ^ (2)) (c ^ (2))))))).)
에너지 및 상대성 질량은 동일한 물리량 (비 불변, 첨가제, 4 펄스의 임시 성분)입니다.
상대주의의 질량 및 에너지의 동등성은 물리적 물체의 에너지 (C2 승산기 (\\ displingStyle C ^ (2)의 정확도로) 물리적 물체의 모든 시스템에서는 상대적 인 덩어리와 동일하다는 것을 의미합니다.
이러한 방식으로 도입 된 상대성 질량은 3 차원 ( "클래식) 펄스 및 체속 사이의 비례 비율입니다.
p → \u003d m r v →. (\\ displayStyle (\\ vec (p)) \u003d m _ (\\ mathrm (rel)) (\\ vec (v)).)
비슷한 비율은 불변의 질량을위한 고전적인 물리학에서 수행되며, 이는 상대성 질량의 개념을 도입하는 것에 찬성하는 논쟁으로서 주어진 논쟁으로서 주어진다. 이로써 나중에 몸의 질량이 움직이는 속도에 달려있는 논문으로 이어졌습니다.
상대성 이론을 만드는 과정에서, 거대한 입자 (몸체)의 종 방향 및 횡단 질량의 개념을 논의 하였다. 신체가 상대성 충동의 변화율과 동일한 몸체에 작용하는 힘을합시다. 그런 다음 Force F → (\\ displayStyle (\\ vec (f))) 및 가속 A → \u003d DV → / DT (\\ displaystyle (\\ vec (a)) \u003d D (\\ vec (v) / dt) 고전적인 역학과 비교하여 변경 :
f → \u003d dp → d t \u003d m a → 1 - v 2 / c 2 + m V → ∞ (v → a →) / c 2 (1 - V2 / C 2) 3/2. (\\ displayStyle (\\ vec (f)) \u003d (dt)) \u003d (\\ frac (m (m (\\ vec (a)) (\\ sqrt (1-v ^ ( 2) / c ^ (2)))))) + (\\ frac (m (\\ vec (v)) \\ CDOT ((\\ vec (v)) (\\ vec (a)) / c ^ (2)) ( (1-V ^ (2) / c ^ (2)) ^ (3/2))).)
속도가 강제로 수직 인 경우, F → \u003d Mγ A → (\\ displayStyle (\\ vec (f)) \u003d m \\ gamma (\\ vec (a)),) 및 병렬 인 경우 f → \u003d m Γ 3 A → (\\ displayStyle (\\ vec (f)) \u003d m \\ gamma ^ (3) (\\ vec (a)),) γ \u003d 1/1 - V2 / C 2 (\\ displayStyle \\ gamma \u003d 1 / (\\ sqrt (1-v ^ (2) / c ^ (2)))) - 상대성 요인. 따라서, Mγ \u003d M r e L (\\ displayStyle m \\ gamma \u003d m _ (\\ mathrm (rel)))를 횡 방향 질량이라고하며, M γ3 (\\ displayStyle M \\ gamma ^ (3))는 종단이다.
질량이 속도에 의존하는 진술은 교육 과정 그리고 그 역설적 인 덕분에, 비 전문가들 사이에서 널리 알려져 있습니다. 그러나 B. 현대 물리학 대신에 에너지의 개념을 사용하여 "상대성 질량"이라는 용어를 사용하지 마십시오. 대신에 "질량"이라는 용어는 불변 대량 (휴식)을 이해합니다. 특히, "상대성 질량"이라는 용어의 다음과 같은 단점이 할당됩니다.
- lorentz 변환에 비례하는 상대성 질량의 비 불변;
- 에너지 및 상대성 질량의 개념의 동의어, 결과적으로 새로운 용어의 도입의 중복성;
- 다양한 가장 큰 종 방향 및 횡 방향적 인 종교의 존재와 뉴턴의 두 번째 법의 아날로그의 유니폼 기록의 불가능의 불가능함
- 특별한 상대성 이론을 가르치는 방법 론적 복잡성, 특별 규칙의 존재, 오류를 피하기 위해 "상대성 질량"의 개념을 사용하는 방법.
- "질량", "평화 질량"및 "상대성 질량"의 관점에서 혼란스러워 : 소스의 일부는 단순히 하나의 무게를두고, 부분은 다른 것입니다.
이러한 단점에도 불구하고, 상대론적인 질량의 개념은 교육 및 과학 문헌에서도 사용됩니다. 그것은 제목에 주목해야합니다 과학 기사 상대성 질량의 개념은 거의 광 속도로 움직이는 입자의 불활성이 증가하는 동의어로 대부분의 품질의 추론으로 만 사용됩니다.
중력 상호 작용
고전적인 물리학에서 중력 상호 작용은 전세계 뉴턴의 법칙에 의해 묘사되고 그 가치는 상술 한 불활성 질량의 크기와 동일한 정확도와 동일한 정확도가 높은 몸체의 중력 질량에 의해 결정됩니다. 질량체에 대해 이야기하는 것을 가능하게합니다.
상대주의의 물리학에서, 중력은 비 관행 기준 시스템의 비 관성 기준 시스템의 유사한 현상에서 유사한 현상으로부터 유사한 현상으로부터 국부적으로 발생하는 현상의 실업에 이르기까지 동등성 원칙에 기초한 이론의 법률을 준수한다. 가속. 자유 낙하 중력장에서. 이 원리는 불활성 및 중력 질량의 평등의 승인과 동일하다는 것을 보여줄 수 있습니다.
상대성 이론 이론에서 에너지는 고전 이론에서 중력 질량과 같은 역할을합니다. 실제로이 이론에서 중력 상호 작용의 크기는 소위 펄스 에너지 텐서에 의해 결정됩니다. 이는 에너지의 개념을 일반화합니다.
물체의 중심적으로 대칭 중력 분야에서 점 입자의 가장 간단한 경우, 그 질량은 입자의 질량보다 훨씬 큽니다. 입자에 작용하는 힘은 표현에 의해 결정됩니다.
F → \u003d - GME C 2 (1 + β 2) R → - (R → β →) β → R3 (\\ DisplayStle (\\ vec (f)) \u003d - GM (\\ frac (e) (C ^ (2 ))) (\\ FRAC (1+ \\ beta ^ (2)) (\\ vec (r)) - ((\\ vec (r)) (\\ vec (\\ beta))) (\\ vec (\\ beta)) ) (r ^ (3))))
어디 지. - 중력 상수, 미디엄. - 무거운 물체의 무게, 이자형. - 최대 입자 에너지, β \u003d v / c, (\\ displayStyle \\ beta \u003d v / c,) v. - 입자 속도, R → (\\ DisplayStyle (\\ vec (r)) - 무거운 물체의 중심에서 입자를 찾는 지점까지 반경 - 벡터. 이 발현에서, 고전적인 물리학에 비해 상대 주의적 사례의 중력 상호 작용의 주요 특징은 가시적입니다. 그것은 입자의 질량뿐만 아니라 속도의 크기와 방향에 따라 다릅니다. 후자의 상황은 특히 특정 효율적인 중력 상대체 질량을 분명히 소개 할 수 없으며, 이는 법을 고전 형태로 제공 할 수있을 것입니다.
매수없는 입자의 마사지 케이스
중요한 제한 경우는 입자의 경우, 그 질량은 0입니다. 이러한 입자의 예는 전자기 상호 작용의 입자 반송파 인 광자이다. 상기 화학식 중, 그러한 입자의 경우, 다음 비율이 유효하다고 따른다.
e \u003d P C, V \u003d C. (\\ DisplayStyle E \u003d PC, \\ qquad v \u003d c.)
따라서, 에너지에 관계없이 0 질량이 지닌 입자는 항상 빛의 속도로 움직입니다. 매수가없는 입자의 경우, 특정 정도의 "상대성 질량"의 개념의 도입은 예를 들어 종 방향의 힘의 존재하에, 입자 속도가 일정하고, 따라서, 무한한 가장 큰 체중이 필요한 0입니다. 동시에, 횡단력의 존재는 속도 방향의 변화를 일으키고, 결과적으로, 결과적으로, 광자의 "횡단 질량"은 유한 크기를 갖는다.
마찬가지로 효과적인 중력 질량을 도입하기 위해 광자에 의미가 없습니다. 위의 중앙 대칭 필드의 경우 E / C 2 (\\ DisplayStyle E / C ^ (2))와 같고 중력 중심에 수직으로 비행하는 광자가 - 2 E / C 2 ( \\ DisplayStyle 2e / c ^ (2)).
실용적인 가치
1964 년 7 월 31 일 USS Enterprise와의 첫 항공 모함의 갑판에있는 수식 A. 아인슈타인, 신체에서 반짝 반짝 빛나는 체중의 동등성은 상대성 이론의 특별 이론의 주요 중요한 결과 중 하나가되었습니다. 비율 e 0 \u003d mc2 (\\ displayStyle e_ (0) \u003d MC ^ (2))는 전력 공학 및 군사 기술에서 사용될 수있는 에너지 매장량 에너지 보유량을 거대하게 (2) ^ (2))로 보여주었습니다.
질량과 에너지 사이의 정량적 관계
에너지와 질량의 국제 유닛들의 시스템에서 이자형. / 미디엄. 그것은 킬로그램 당 즙이되며 광속 값의 제곱과 수치 적으로 동일합니다. 씨. 초당 미터 단위 :
이자형. / 미디엄. = 씨.² \u003d (299 792 458 m / s) ² \u003d 89 875 517 873 681 764 J / Kg (≈9.0 · 1016 킬로그램 당 1016).따라서 1 그램의 질량은 다음과 같은 에너지 값과 동일합니다.
- 89.9 Terajwlow (89.9 TJ)
- 25.0 백만 킬로와트 - 시간 (25 GW · H),
- 215 억 킬로칼로리우스 (☎21 오류),
- Ttatil 상당 21.5 킬로그램 (± 21 ct).
핵 물리학에서 에너지와 질량의 비율의 가치는 Megaelectronevolts에서 질량의 원자 단위로 표현되는 가치 - �931,494 mev / a.m.
상호 및 운동 에너지 에너지의 예
휴식의 에너지는 핵 및 화학 반응의 결과로서 입자의 운동 에너지로 이동할 수 있으며, 반응물에 들어간 물질이있는 경우 물질의 질량보다 많으면 결과. 이러한 반응의 예는 다음과 같습니다.
- 두 광자의 형성을 갖는 한 쌍의 입자 - 항 조사사의 쌍의 매칭. 예를 들어, 전자와 양자의 annihlation을 사용하여 두 개의 감마 양자가 형성되고 쌍의 경력 에너지가 광자 에너지로 완전히 움직이고 있습니다.
- 헬륨 및 양성자의 질량 차이가 헬륨 및 전자 중성도 에너지의 운동 에너지로 전환되는 양성자 및 전자의 헬륨 원자의 합성의 온도계 반응
- 천천히 중성자 충돌시 우라늄 -235 코어 분할 반응. 이 경우 커널은 2 ~ 3 중성자의 방출과 우라늄 원자의 질량의 약 1 % 인 200 mev의 순서의 에너지 방출을 갖는 총 질량이 적은 두 개의 단편으로 나뉩니다. 그러한 반응의 예 :
- 메탄 연소 반응 :
이 반응에서 약 35.6mJ의 열에너지가 구별됩니다. 입방 미터 메탄은 그 휴식 에너지에서 약 10-10입니다. 따라서 화학 반응에서는 운동 에너지에서 휴식의 에너지의 전환율이 핵보다 현저히 낮습니다. 실제로, 대부분의 경우 대부분의 경우 반응 물질의 질량의 변화에 \u200b\u200b대한 기여는 대개 측정 기능의 한계 밖에서 거짓이 될 수 있습니다.
인출 된 것에 유의해야합니다 실용적인 적용 방사선 에너지에서 휴식의 에너지의 변형은 거의 100 % 효율로 발생합니다. 그러나 이론적으로 완벽한 변화는 방사선 대신에 대부분의 경우, 대부분의 경우 방사선, 부산물이 발생하고 결과적으로 매우 적은 양의 휴지 에너지 만 방사선 에너지로 변합니다.
휴식의 에너지를 증가시키는 역 과정이 있으며, 결과적으로 질량이 있습니다. 예를 들어, 신체가 가열 될 때, 그 결과, 신체의 질량이 증가하는 결과로 내부 에너지가 증가한다. 또 다른 예는 입자의 충돌이다. 이러한 반응에서 새로운 입자가 태어나 수 있습니다. 그 질량은 초기의 것보다 훨씬 더 훨씬 더 많습니다. 그러한 입자의 질량의 "소스"는 운동 에너지 충돌.
역사 및 우선 순위 문제
요셉 존 톰슨은 먼저 에너지와 질량을 묶으려고 노력했습니다. 속도에 의존하는 질량의 아이디어와 질량과 에너지 사이의 기존의 링크는 특별한 상대성 이론의 출현 전에 심지어 형성되기 시작했습니다. 특히 고전적인 역학의 방정식과의 맥스웰 방정식에 동의하려는 시도에서 일부 아이디어는 하인리히 스크램마 (1872), Na Umova (1874), JJ Thomson (1881), O. Heviside (1889) ), Sirla (영어) 러시아어., M. Abrahama, H. Lorenz 및 A. Poankar. 그러나 A. Einstein만이 이러한 의존성은 보편적이며 에테르와 관련이 없으며 전기 역학에 한정되지 않습니다.
1881 년에 출연 한 J. J. Thomson의 일에서 처음으로 질량과 에너지를 연결하려는 시도가 수행되었다고 믿어졌습니다. Thomson은 그 연구에서 전자기 질량의 개념을 소개하고,이 신체에 의해 생성 된 전자기장에 의해 충전 된 몸체의 불활성 질량으로 도입 된 기여라고 불리우는 것을 소개합니다.
전자기장에서 관성의 존재에 대한 아이디어는 또한 O. Hevisayd의 일에 1889 년에 출시되었습니다. 1949 년에 발견 된 그의 원고 초안은 빛의 흡수와 방사선의 문제를 고려하여 e \u003d MC 2 (\\ displayStyle e \u003d MC의 형태로 질량과 신체 에너지 사이의 관계를 받는다. ^ (2)).
1900 년에 A. Poincaré는 에너지의 담체로서 빛이 E / V 2 (\\ displayStyle e / v ^ (2)에 의해 결정된 질량을 가져야한다는 결론에 왔는지에 나왔습니다. 이자형. - 빛으로 전달 된 에너지, v. - 전송 속도.
Hendrik Anton Lorenz는 속도에서 체중의 의존성을 가리켰다. M. Abrahama (1902)와 H. Lorenz (1904)의 작품은 일반적으로 움직이는 몸체가 가속도와 연기되는 단일 비례 계수가 도입 될 수 없음을 처음으로 설립되었습니다. 그들은 뉴턴의 두 번째 법을 사용하여 가까운 광속으로 움직이는 입자의 역학을 기술하는 데 사용되는 세로 및 횡단 질량의 개념을 도입했습니다. 그래서 Lorenz는 그의 작품에 썼습니다.
실험적으로, 속도의 신체의 불활성 성질의 의존성은 V. Kaufman (1902) 및 A. Bucheter 1908의 작품에서 20 세기 초반에 입증되었습니다.
1904-1905 년에 F. Gazenorl은 공동 질량이 증가하는 것을 포함하여 방사선 공동의 존재가 나타나는 결론을 내리고 있습니다.
Albert Einstein은 가장 일반적인 형태로 에너지와 질량의 동등성 원리를 공식화했습니다. 1905 년에는 에너지로부터 신체의 불활성 성질의 의존성 분석에 대한 분석에 대한 헌신적 인 작업을 포함하여 많은 근본적인 작업 A. 아인슈타인이 나타납니다. 특히이 작업에서 2 개의 "빛"의 거대한 본문에 의한 배출량을 고려할 때 휴식 시체의 에너지의 개념이 처음으로 도입되고 다음과 같은 결론이 이루어집니다.
1906 년 에인슈타인은 먼저 질량을 보존하는 법칙이 에너지 절약 법의 특정 사례 만 있음을 시사합니다.
보다 완전히, 질량 및 에너지의 동등성 원리는 1907 년의 작품에서 아인슈타인에 의해 제형 화되었으며, 그는
여기서 간소화 가정 하에서는 에너지의 표현에서 임의의 상수의 선택을 선택한다. 같은 해에 출시 된 더 자세한 기사에서 Einstein은 에너지가 TEL의 중력 상호 작용의 척도이기도합니다.
1911 년에 아인슈타인의 일은 거대한 몸체의 중력 효과에 전념합니다. 이 작업에서는 광자 불활성 및 중력 질량이 E / C 2 (\\ DisplayStyle E / C ^ (2))와 동일한 광선의 능력에 따라 태양 분야에서의 빛의 능력을 얻었습니다. 0.83 아크 초가 출력됩니다. 이는 두 번 덜 정확합니다. 나중에 개발 된 일반적인 상대성 이론에 기초하여 그 사람이 얻은 값. 흥미롭게도 같은 오후 I. von soldner가 1804 년에 뒷받침되었지만 그의 작품은 눈에 띄지 않았습니다.
실험적으로 대량 및 에너지의 동등성은 1933 년에 처음 설명되었습니다. 파리에서, Iren과 Frederick Jolio-Curie는 0이 아닌 덩어리가 아닌 2 개의 입자로 양자 광선을 변환하는 과정의 사진을 찍었습니다. 대략 캠브리지 존 Cocroft와 Ernest Thomas Sinton Walton은 원자 분할 중에 에너지의 방출을 두 부분으로 두 부분으로 관찰했으며, 그 총 질량은 소스 원자의 질량보다 작습니다.
문화에 영향을 미친다
화학식 e \u003d Mc2 (\\ displayStyle e \u003d MC ^ (2))의 개구는 가장 잘 알려진 물리적 공식 중 하나가되었고 상대성 이론의 상징이다. 역사적으로, 공식은 먼저 Albert Einstein이 아니라, 이제는 그의 이름으로 독점적으로 관련되어 있으며,이 공식은 2005 년에 발표 된 유명한 과학자의 텔레비전 전기의 이름으로 사용되었다. 수식의 명성은 널리 사용되는 과학의 널리 사용되는 과학자들에 의해 홍보되었다. 속도가 증가함에 따라 체중이 증가한다. 또한 원자력의 힘은 동일한 공식과 관련이 있습니다. 그래서 1946 년에 시간 잡지는 핵 폭발 버섯의 배경에 아인슈타인을 보여주었습니다. E \u003d M C 2 (\\ displayStyle e \u003d MC ^ (2))가있는 버섯을 보여줍니다.
E \u003d MC2 (값)는 다음과 같습니다.
E \u003d MC2 (값)이자형. = 엠씨.2 - 대량 및 에너지의 동등성을 표현하는 수식
이름 E \u003d MC2. 또는 E \u003d MC2. 다음을 참조 할 수 있습니다 :
Nikolay Rudkovsky
공식 E \u003d MC2는 무엇을 의미합니까?
이 공식을 "상대성 아인슈타인의 특별 이론"이라고합니다.
E \u003d MC2.
어디:
E - 신체의 전체 에너지,
M - 체중,
C2 - 정사각형의 진공의 빛 속도
수식은 에너지가 질량에 비례 함을 의미합니다.
진공의 빛의 속도가 매우 큽니다 (300,000 km / s)
그리고 공식에서는 정사각형에도 있으며, 몸이 매우 작은 질량이 매우 큰 에너지가 있다는 것을 밝혀냅니다.
예를 들어, 에너지가 언제 방출되었습니다 핵 폭발 히로시마에서는 1 그램 미만의 총체 에너지에 해당합니다.
질량 및 에너지의 동등성. 간략한 - 상대성 이론. 일반적으로 아인슈타인은 노벨상을 받았습니다.
E - 전신 에너지
M - 체중
c - 진공에서 빛의 속도
수식 E \u003d MC ^ 2의 의미는 무엇입니까?
어려운 어린 시절
공식 E \u003d MC ^ 2는 아인슈타인이 처음 에이 쓴 상대성 이론에있는 아인슈타인이 처음으로 도입 한 질량 및 에너지의 질량 공식입니다. 클래식 물리학은 두 가지 물질 - 물질 및 에너지를 허용했습니다. 첫 번째 중량은 중량이었고 두 번째는 메스꺼움이었습니다. 고전적인 물리학에서 우리는 하나의 보존 법칙을 가지고있었습니다. 하나는 물질, 다른 하나는 에너지를 위해 ... 상대성 이론에 동의하면 질량과 에너지 사이에는 유의 한 차이가 없습니다. 에너지는 질량을 가지며 질량은 에너지입니다. 두 가지 보존 법인 대중 에너지를 유지하는 법칙.,
Alexey Koryakov.
매우 철학적 의미.
종교는 그가 처음이라고 주장합니다.
과학 - 중요한 기본.
본질 의이 공식은 두 가지 접근법을 조정하여 체중과 에너지가 한 가지 엔티티의 두 가지 징후를 나타내는 것입니다.
그것은 짧습니다. 더 많은 게으름을 더 씁니다.
공식 E \u003d MC2는 무엇을 의미합니까?
Marktolkien.
상대성 이론의 상징 인 화학식 e \u003d MC2는 질량 (m)을 통해 물체 (e)의 에너지 및 빛 (C)의 속도를 300,000,000 m / s와 동일하게 계산할 수있게한다. 질량과 에너지의 동등성의이 원칙은 알버트 아인슈타인을 가져 왔습니다. 방정식에서 질량이 에너지의 형태 중 하나 인 방정식에서 따릅니다. 질량을 에너지로의 변형은 물질의 연소의 예에서 관찰 될 수 있습니다. 또 다른 예는 섭식 샌드위치이며, 그 질량은 같은 공식에서 당신의 에너지로 들어갑니다.
ilya Ulyanov.
에너지는 사각형의 빛 속도로 질량의 질량과 같습니다. 즉, 객체의 에너지를 계산하려면 사각형의 빛의 속도로 질량을 곱해야합니다. 공식은 우주에 대한 기본 지식의 상징이되었습니다.
상대성 이론의 완전하고 최종적인 제형은 1905 년에 출판 된 앨버트 아인슈타인의 대형 물품에 "앨버트 아인슈타인"에 포함되어 있습니다. 우리가 상대성 이론의 이론의 역사에 대해 이야기하면 아인슈타인은 전임자를 가졌습니다. 이론의 중요한 중요한 문제는 H. Lorenz, J. Larmor, A. Puancare뿐만 아니라 다른 물리학 자들의 작품에서 연구되었다. 그러나 아인슈타인의 출현 전에 신체 이론으로서의 상대성 이론이 존재하지 않았습니다. 아인슈타인의 작업은 전 앞에서 전임자의 일이 아닌 전체 이론과 전체 이론 전체를 완전히 새로운 이해로 완전히 새로운 연구와 다릅니다.
상대성 이론은 물리학의 주요 아이디어를 많이 재검토했습니다. 이벤트의 동시성의 상대성, 시간 이동 및 휴식 과정의 차이점, 이동 및 휴식 라인의 길이의 차이점 - 이들이 상대성 이론의 이론의 많은 결과는 뉴톤 역학에 비해 새로운 것과 비교하여 새로운 것과 비교적 연결되어 있습니다. 시간뿐만 아니라 공간과 시간의 상호 의사 소통.
상대성 이론의 가장 중요한 결과 중 하나는 대량의 유명한 아인슈타인 비율입니다. 미디엄. 몸과 에너지 보유를 쉬는 것 이자형. 이 몸에서 :
E \u003d M. 씨.2 , (1 )어디 ...에서 - 빛의 속도.
(이 비율은 서로 다른 방식으로 호출됩니다. 서쪽에서는 "질량과 에너지 사이의 동등성의 비율"이라고 불리우 셨습니다. 우리는 "질량비와 에너지 비율의 관계"에 대한 더 신중한 이름을 가져 왔습니다. 이것의 지지자들 더 신중한 이름 "동등성", 정체성, 대량 및 에너지가 다른 품질이라는 단어를 피하고, 상호 연결될 수 있지만 동일하지는 않지만 동일하지는 않습니다.이 조심은 과도한 것 같습니다. 평등 이자형. = 엠씨. 2 자체를 위해 말한다. 질량은 전원 유닛에서 측정 될 수 있으며 에너지 - 질량 단위로 측정 할 수 있습니다. 그건 그렇고, 그래서 물리학 자들이 오는 것. 그리고 질량과 에너지가 물질의 다른 특성이라는 진술서는 뉴튼의 역학에서 공정했고, 아인슈타인의 역학 비율 이자형. = 엠씨. 2는이 두 개의 크기의 신원을 나타냅니다 - 질량 및 에너지. 물론 질량과 에너지 사이의 비율이 그들의 정체성을 의미하지는 않는다는 것이 가능합니다. 그러나 평등 2 \u003d 2 : 이것은 정체성이 아니라 오른쪽이 두 번이기 때문에 다른 쌍둥이 간의 비율이 아니므로 왼쪽이 남아 있기 때문에 답변이 아닙니다.
비율 (1)은 일반적으로 아인슈타인 역학에서 신체 운동 방정식에서 유래되지만,이 결론은 고등학생에게는 매우 어렵습니다. 따라서이 공식의 간단한 출력을 찾으려고하는 것이 좋습니다.
아인슈타인 (Einstein)은 1905 년에 "움직이는 기관의 전기 역학"에 상처의 이론 이론의 기초를 공식화 한 다음 질량과 에너지의 비율의 문제로 돌아 왔습니다. 같은 1905 년에 그는 짧은 메모를 발표했다. "관성이 그것에 포함 된 에너지에 의존합니까?" 이 기사에서 그는 결론을 내렸다 이자형. = 엠씨. 동작 방정식에 기초하지는 않지만, 아래의 출력뿐만 아니라 도플러 효과에 기초한 2. 그러나이 결론은 또한 매우 복잡합니다.
공식 철수 이자형. = 엠씨. 2 우리가 당신에게 제공하고자하는 2는 운동 방정식을 기반으로하지 않으며 더욱 간단합니다. 그래서 고등학교의 학생들은 그것을 극복 할 수 있습니다.이를 위해 학교 프로그램을 위해 거의 지식이 없다는 것을 거의 없습니다. 경우에 따라 우리는 필요한 모든 정보를 제공 할 것입니다. 이것은 전자기장의 도플러 효과 및 광자 입자에 대한 정보입니다. 그러나 처음으로 대체 조건을 대체하고, 우리는 이행을 고려하고 출력에 의존 할 것입니다.
소수 민족 조건 속도
우리는 시체가 질량이라고 가정 할 것입니다 미디엄.우리는 우리가 다루거나 휴식을 취할 것입니다 (그리고 분명히 그것의 속도가 0이며 움직이는 경우, 속도로 υ , 작은 빛의 속도와 비교하여 작습니다 ...에서...에 다른 말로하면, 우리는 태도가 있다고 가정 할 것입니다. υ 씨. 빛의 속도에 대한 몸 속도는 하나에 비해 소량이 있습니다. 그러나 우리는 태도를 고려할 것입니다 υ 씨. 작지만 무시할 수는 없지만 첫 번째 관계에 비례하는 값을 고려할 것입니다. υ 씨.그러나 우리는이 관계의 두 번째와 더 높은 학위를 무시할 것입니다. 예를 들어, 우리가 표현을 처리 해야하는 경우 1 − υ 2 씨.2 우리는 크기를 무시할 것입니다 υ 2 씨.2 단위와 비교 :
1 − υ 2 씨.2 = 1 , υ 2 씨.2 ≪ υ 씨.≪ 1. (2 )이 근사에서 관계가 얻어지지 않지만,이 비율이 정확하지 않지만 크기가 정확하지는 않지만 정확한 평등이 아니라는 것을 기억해야합니다. υ 씨. 포함하는 순서 값 υ 2 씨.2 우리는 무시합니다. 이 가정은 예를 들어 다음과 같은 대략적인 평등을 공정합니다.
1 1 − υ 씨.= 1 + υ 씨., υ 2 씨.2 ≪ 1. (3 )실제로이 대략적인 평등의 두 부분을 곱할 것입니다. 1 − υ 씨....에 우리는 얻을 것입니다
1 = 1 − υ 2 씨.2 ,그. 대략적인 평등 (2). 우리가 가치가 있다고 믿는 것처럼 υ 2 씨.2 단위와 비교하여 소규모가 작아서 우리는 근사에서 υ 2 씨.2 ≪ 1 평등 (3)이 유효합니다.
마찬가지로 동일한 근사에서 평등을 증명하는 것은 어렵지 않습니다.
1 1 + υ 씨.= 1 − υ 씨.. (4 )값이 작을 수 있습니다 υ 씨.또한, 이러한 대략적인 동등.
우리는 우연히 저속의 근사치를 사용하지 않을 것입니다. 종종 고속의 속도의 비율이 높은 속도가 가장 낮은 속도로 신체 속도의 비율이 뉴턴의 역학을 적용 할 때는 고속의 경우 상대성 이론이 사용되어야한다는 것을 종종 듣고 읽을 필요가 있습니다. 실제로, 상대성 이론은 임의로 저속의 경우에도 뉴턴의 역학으로 감소하지 않습니다. 우리는 그것을 볼 것입니다 이자형. = 엠씨. 2 휴식 또는 매우 느린 움직이는 몸체. 이 비율의 뉴턴의 역학은 줄 수 없습니다.
빛의 속도와 비교하여 속도의 속도에 대해 우리는 수식을 유도 할 때 우리에게 필요한 정보를 제시합니다. 이자형. = 엠씨. 2 .
도플러 효과
우리는 지난 세기 중반 에이 현상을 열었던 기독교 도플러 (Christian Doppler)의 오스트리아 물리학의 이름으로 불리는 현상으로 시작할 것입니다.
광원을 고려해 보면 소스가 축을 따라 움직이는 것으로 가정합니다. 엑스. 속도로 υ ...에 시간이 지남에 간단하게 가정 해보실 수 있습니다 티. \u003d 0 소스는 좌표의 원점을 통과합니다. 시점을 통해 하류 \u003d 0이면 언제든지 소스의 위치 티. 공식이 결정됩니다
x \u003d υ t.축의 방사 시체보다 훨씬 앞서 있다고 가정 해보십시오. 엑스. 관찰자가 배치되어 몸의 움직임을 모니터링합니다. 이 위치를 사용하면 신체가 관찰자에게 접근합니다. 관찰자가 시간에 시체를 보았다고 가정 해보십시오 티....에 이 시점에서 옵서버는 초기 순간에 신체로 방출되는 광 신호에 도달합니다. t '...에 분명히, 방사선의 순간은 리셉션의 순간에 앞에 있어야합니다. 이어야합니다 t ' < 티..
사이의 연결 결정 t ' 과 티....에 방사선의 순간 t ' 시체가 시점에 있습니다 엑스.′ = υ 티.′ 관찰자가 그를 그 시점에서 보냈습니다 하류 = 엘....에 그런 다음 방사선 지점에서 수신점까지의 거리가 동일합니다. l - υ. 티.′ 그리고 빛이 그러한 거리를 통과 할 시간이 같거나 같은 l - υ. 티.′ 씨....에 그것을 알면서 우리는 방정식 연결을 쉽게 기록 할 수 있습니다. t ' 과 티.:
t \u003d. 티.′ + l - υ. 티.′ 씨.. 티.′ = t - 엘.씨.1 − υ 씨.. (5 )따라서, 관찰자, 시간의 시간에 움직이는 몸을보고 티.이 시체가 초기 시점에있는이 몸을 보았습니다. t '및 연결 사이의 연결 티. 과 t ' 식 (5)에 의해 결정된다.
소스의 밝기가 코사인 법칙에 따라 주기적으로 다르므로 가정하십시오. 편지의 밝기를 나타냅니다 나는....에 명백하게 나는. 시간 기능이 있으며,이 상황을 고려할 수 있습니다.
i \u003d. 나는.0 + 나는.1 cos ω t ( 나는.0 > 나는.1 > 0 ) ,어디 나는. 0 I. 나는. 1 - 시간당 독립적 인 일정한 일정. 밝기가 음수가 될 수 없기 때문에 괄호 안의 불평등이 필요합니다. 그러나이 경우 에이 상황은 중요하지 않습니다. 왜냐하면 앞으로는 변수 구성 요소에만 관심이있을 것입니다. 나는.(티.).
오시퍼가 시간에 시체를 보게하십시오. 티....에 이미 언급했듯이, 그는 초기 시간에 해당하는 상태에서 시체를 본다. t '...에 당시의 밝기의 가변 부분 t ' cos에 비례합니다. ωt '...에 우리가 얻는 관계를 고려한 (5)
cos Ω. 티.′ \u003d cos Ω. t - 엘.씨.1 − υ 씨.\u003d cos. ( ω T.1 − υ 씨.− ω 엘.씨.1 1 − υ 씨.) .계수는 티. 코신스의 징후 아래에 관찰자가 본 것처럼 밝기의 변화의 빈도를 부여합니다. 이 빈도를 나타냅니다 ω’ , 그런데
ω ′ = ω 1 − υ 씨.. (6 )소스가 쉬면 ( υ \u003d 0) 그런 다음 ω’ = ω ...에 관찰자는 소스에 의해 방사되는 동일한 주파수를 인식합니다. 소스가 옵저버로 이동하면 (이 경우 옵저버는 소스 이동의 방사선을 받아 들여) 수신 된 주파수 ω’ ω 및 수신 된 주파수는 방출 된 것보다 크다.
소스가 관찰자에서 움직이는 경우에는 사인을 변경하여 얻을 수 있습니다. υ (6) 그런 다음 수신 된 주파수가 덜 방출되는 것으로 나타납니다.
긴 주파수가 앞으로 나아가는 것을 방출하고 (소스가 관찰자에서 제거 된 경우 옵서버가 분명히 방사선이 방사)됩니다.
관찰자가 취한 소스 및 빈도의 진동 빈도가 불일치되고, 도플러 효과가 구성됩니다. 관찰자가 소스가 쉬고있는 좌표계에 있으면 방사 및 주파수가 수신 된 주파수가 일치합니다. 관찰자가 소스가 속도로 움직이는 좌표계에있는 경우 υ 또한, 방사 및 수신 된 주파수의 연결은 식 (6)에 의해 결정된다. 동시에, 우리는 관찰자가 항상 쉬는 것으로 가정합니다.
보일 수있는 바와 같이, 방출 된 주파수 사이의 관계는 소스와 관찰자의 상대 이동의 속도 v에 의해 결정됩니다. 이러한 의미에서는 움직이는 사람이 무관합니다. 소스는 옵저버 또는 관찰자에게 소스에 접근합니다. 그러나 미래에는 관찰자가 쉬고 있다고 가정하는 것이 더 편리 할 것입니다.
엄격하게 말하면, 다른 좌표계에서 시간은 다르게 흐른다. 시간 변화는 관찰 된 주파수의 값에도 영향을줍니다. 예를 들어, 좌표계의 진동수의 진동의 주파수, 그가 쉬는 곳은 동일합니다. ω 그런 다음 속도로 움직이는 좌표계에서 υ 주파수는 동일합니다 ω 1 − υ 2 씨.2 − − − − − √ ...에 상대성 이론은이 결과로 이어집니다. 그러나 처음부터 그부터는 크기를 무시하기로 합의했습니다. υ 2 씨.2 하나에 비해 우리의 경우에 대한 시간의 변화 (저속 동작)는 무시할 수 있습니다.
따라서, 이동체의 관찰은 그 자신의 특성을 갖는다. 관찰자는 몸이 그것이있는 곳 (신호가 옵서버에가는 동안, 몸이 움직일 시간이있는 동안)이 아니며 주파수의 신호를받습니다. ω’ 방사 된 주파수와 다릅니다 ω .
우리는 미래에 필요할 최종 수식을 갚을 것입니다. 움직이는 소스가 움직이는 방향으로 앞으로 나아가는 경우, 주파수 ω’ 관찰자가 허용하는 것은 소스의 빈도와 관련이 있습니다. ω 관계에 의해
ω ′ = ω 1 − υ 씨.= ω ( 1 + υ 씨.) , υ 씨.≪ 1. (7 )우리는 방사선을 위해 우리를 가지고 있습니다
ω ′ = ω 1 + υ 씨.= ω ( 1 − υ 씨.) , υ 씨.≪ 1. (8 )에너지 및 펄스 광자
전자기장의 입자의 현대 아이디어 - 광자뿐만 아니라 수식 이자형. = 엠씨. 2, 우리는 아인슈타인이 소유하고, 그가 질량과 에너지의 동등성을 입증 한 1905 년에 표현되었다. Einstein, 전자기 및 특히, 광파는 분리 된 입자 - 광자로 구성됩니다. 빛이 특정 빈도로 간주되는 경우 ω , 각 광자에는 에너지가 있습니다 이자형.이 주파수에 비례하십시오.
e \u003d ∈ Ω.비례 계수 ℏ 일정한 판자라고 불렀다. 크기가 순서대로 일정한 판자는 10 -34와 같으며 치수는 J · s입니다. 우리는 끊임없는 판자의 정확한 가치를 규정하지 않으며, 필요하지 않습니다.
때로는 "광자"라는 단어 대신에 전자기장의 양자를 말합니다.
광자는 에너지뿐만 아니라 동등한 모멘텀도 있습니다.
p \u003d ℏ ω 씨.= 이자형.씨..이 정보는 더 이상 우리에게 충분합니다.
공식 철수 이자형. = 엠씨. 2
쉬는 몸매를 고려하십시오 미디엄....에 이 본문이 정확한 방향으로 2 개의 광자를 동시에 방출한다고 가정 해보십시오. 두 광자 모두 동일한 주파수를 갖습니다. ω 따라서, 그러므로, 동일한 에너지 e \u003d Ω Ω.또한, 크기가 같고 충동 방향의 반대편. 방사선의 결과로서는 신체가 에너지를 잃는다.
Δ E \u003d 2 ° Ω. (아홉 )임펄스의 손실은 0이고, 결과적으로 두 퀀텀의 방사선이 혼자 남아있는 후 몸체가 남아 있습니다.
이 정신적 경험은 그림 1에 제시됩니다. 몸은 원형, 광자가 물결 모양의 선을 그대로 묘사합니다. 광자 중 하나는 축의 양의 방향으로 방출됩니다. 엑스., 기타 - 음수. 물결 모양의 선 근처에는 해당 광자의 에너지와 충동의 값이 있습니다. 방사 펄스의 합이 0 인 것을 알 수 있습니다.
그림 1. 발광체가 쉬는 기준 시스템에서 2 개의 광자의 그림은 a) 방사선에 대한 몸체; b) 방사선 후에
우리는 이제 축을 따라 움직이는 관찰자의 관점에서 동일한 그림을 고려합니다. 엑스. 왼쪽 (즉, 음의 축 방향으로) 엑스.) 저속에서 υ ...에 그러한 관찰자는 더 이상 신체를 추구하지 않지만 오른쪽으로 저속으로 움직이는 몸체가 있습니다. 이 속도의 크기는 동일합니다 υ 속도가 축의 양의 방향으로 향하게됩니다. 엑스....에 그런 다음 오른쪽으로 방출되는 주파수는 앞으로의 발병률을 위해 식 (7)에 의해 결정됩니다.
ω ′ = ω ( 1 + υ 씨.) .우리는 운동 방향으로 몸을 움직이는 것으로 방출 된 광자의 빈도입니다. ω’ 이 주파수를 주파수로 혼동하지 마십시오 ω 몸이 쉬는 좌표계에서 방출 된 광자. 따라서, 이동체에 의해 방출되는 광자의 주파수는 방사선 백의 경우에 대한 화학식 (8)에 의해 결정된다 :
ω ′′ = ω ( 1 − υ 씨.) .방사선을 앞뒤로 혼동시키지 않으려는 경우, 우리는 2 번의 스트로크로 표시되는 방사선 뒤에서 다시 관련된 값이 될 것입니다.
또한, 도플러 효과로 인해, 방사선 주파수가 앞뒤로 상이하고, 방사 Quanta의 에너지 및 임펄스가 또한 다르다. 앞으로 나오는 양자는 에너지를 가질 것입니다
이자형.′ = ℏ ω ′ = ℏ ω ( 1 + υ 씨.)그리고 충동
피.′ = ℏ ω ′ 씨.= ℏ ω 씨.( 1 + υ 씨.) .배출 된 양자는 에너지를 갖게 될 것입니다
이자형.′′ = ℏ ω ′′ = ℏ ω ( 1 − υ 씨.)그리고 충동
피.′′ = ℏ ω ′′ 씨.= ℏ ω 씨.( 1 − υ 씨.) .동시에, Quanta의 펄스는 반대쪽으로 향합니다.
방사선 과정의 그림, 움직이는 관찰자가 어떻게 보이는지 그림 2에 묘사됩니다.
그림 2. 참조 시스템의 두 광자의 그림이며, 발광체의 속도가 υ : a) 방사선의 몸; b) 방사선 후에
그림 1과 2에서 동일한 프로세스를 보여 주지만 다른 관찰자의 관점에서 볼 때 여기에서 강조하는 것이 중요합니다. 첫 번째 도면은 관찰자가 방출 본체에 비해 쉬고있는 경우와 관찰자가 움직일 때 두 번째 -의 경우와 관련됩니다.
두 번째 경우에 대한 에너지와 충동의 균형을 계산하십시오. 에미 터가 속도가있는 좌표계에서 에너지의 손실 υ , 동등한 것
Δ 이자형.′ = 이자형.′ + 이자형.′′ = ℏ ω ( 1 + υ 씨.) + ℏ ω ( 1 − υ 씨.) \u003d 2 ° Ω \u003d Δ E,그. 그것은 이미 터가 쉬고있는 시스템과 동일합니다 (공식 (9) 참조). 그러나 이미 터가 움직이는 시스템의 펄스의 손실은 REST 시스템과 달리 0과 같지 않습니다.
Δ 피.′ = 피.′ − 피.′′ = ℏ ω 씨.( 1 + υ 씨.) − ℏ ω 씨.( 1 1 υ 씨.) = 2 ~ Ω.씨.υ 씨.= Δ E.씨.2 υ. (10)움직이는 이미 터는 충동을 잃는다 Δ E.씨.2 따라서 억제되어 속도를 줄여야합니다. 그러나 방사선 시스템은 대칭으로 대칭 적으로 이메이트가 속도를 변경하지 않습니다. 따라서 이미 터의 속도가 움직이는 시스템에서 변경할 수 없습니다. 그리고 체속이 바뀌지 않으면 어떻게 펄스를 잃을 수 있습니까?
이 질문에 답하기 위해, 신체 펄스가 기록되는 방법을 기억하십시오. 미디엄.:
p \u003d m υ- 임펄스는 속도로 체중의 산물과 같습니다. 본체 속도가 변경되지 않으면 질량을 변경하여 충동을 변경할 수 있습니다.
Δ p \u003d Δm υ여기 Δ. 피. - 변경되지 않은 속도, δ에서 체질 펄스 변경 미디엄. - 그 질량을 변경하십시오.
임펄스의 손실에 대한이 표현은 펄스의 손실을 에너지 손실로 결합시키는 발현 (10)과 동일해야합니다. 우리는 공식을 얻을 것입니다
Δ E.씨.2 υ \u003d Δm υ, Δ E \u003d Δ M. 씨.2 ,이는 신체 에너지의 변화가 질량의 비례 변화를 수반한다는 것을 의미합니다. 여기에서 전신 체중과 에너지의 전체 예비 간의 비율을 얻는 것이 쉽습니다.
E \u003d M. 씨.2 .이 공식의 발견은 자연 현상에 대한 이해에서 엄청난 단계를 앞으로 나아갔습니다. 그 자체로 대량과 에너지의 동등성에 대한 인식은 큰 업적입니다. 그러나 결과적으로 생성 된 수식은 광범위한 응용 분야를 가지고 있습니다. 원자핵의 분해 및 융합, 입자의 출생 및 붕괴, 초등 입자의 전환율은 다른 많은 현상과 많은 다른 현상의 전환이 질량 및 에너지의 회계 공식에 대한 설명을 필요로합니다.
적어도 어느 정도 물리학을 알고있는 모든 사람들은 아마도 들었을 것입니다. "상대성 이론" 알버트 아인슈타인과 유명한 공식 E \u003d MC2.. 이 공식은 20 세기 초반에 과학에서 분배되기 시작했으며 그 영광은 Einstein 이론과 뗄 수 없을 정도로 관련이 있었다.
당시에는 아인슈타인의 환상이 현실로부터 자르면서 과학과 관련이 없어도 혁명적 인 이론을 위해 새로운 오름차순 별을 비난 한 사람은 누구였습니다.
여기에 세계적으로 유명한 과학자가 과학에 등장한 혼란으로 먹는 것을 비판 했으므로 한 가지 예가 있습니다. 그러나 "건강한 이유가 할 수없는 이러한 가정에 무조건적으로 동의 할 필요가 있으며, 적어도 즉시 조정할 수없는이 가정에 동의 할 필요가 있습니다. 이것에 우리는 단조롭게 회신 할 수 있습니다 : 아니오! 아인슈타인의 이론의 모든 결론은 현실과 일치하여 얻을 수 있고 종종 훨씬 더 많은 것을 얻을 수 있습니다. 간단한 방법 결정적으로 구성되지 않는 이론의 도움을 받아 아인슈타인의 이론이 제시되는 요구 사항과 유사한 것과 유사한 것은 없습니다. " 이 단어들은 러시아의 학문인 고객 티미리 야즈 (Funge)의 "식물의 삶"(1878)
그러나이 모든 비판과 비판은 확실히 공평합니다. 그것은 유대인 과학자 인 것처럼 많은 후원자가 있었기 때문에 아인슈타인이었습니다! 반대로, 미디어에서 그는 할리우드 팝 디바가 없었던 PR과 함께 제공되었다! 아인슈타인은 심지어 노벨상을 받았다! 사실, 그는 문자 그대로 섭동의 폭풍이 발생한 "상대성 이론 이론"을 위해 그녀를 전혀 받았습니다. 과학 세계그리고 열린 A.G의 이론적 정당화를 위해서. "외부 사진 효과"테이블.
역사 참조 :"알버트 아인슈타인은 물리학에서 노벨상을 지명했다.자꾸그러나 노벨위원회의 회원들은 상대성 이론으로서 그러한 혁명적 이론의 저자를 수여하는 데 오랜 시간 동안 결정되지 않았다. 결국 외교 출력이 발견되었다 : 1921 년상은 사진 효과 이론을 위해 아인슈타인을 수상했으며, 즉 가장 밝고 잘 테스트 된 실험에서 가장 확실하고 잘 검사 한 것입니다. 그러나 결정의 본문에는 중립적 인 추가가 포함되어 있습니다. "그리고 이론적 물리학 분야의 다른 작품" 1922 년 11 월 10 일, 스웨덴 과학 아카데미 장관은 크리스토퍼 아우 비구 우스 썼습니다 : "나는 이미 전보를 말했듯이, 그의 어제의 회의에서의 과학학 아카데미는 과거 (1921 년) 년 동안 물리학에서 프리미엄을주기로 결정하여 이론 물리학, 특히 광전의 개방에 관한 일을 기록했다. 효과 법은 상대성 이론과 무게 이론에 대한 작업을 고려하지 않고 미래에 확인한 후에 평가 될 것입니다. " 당연히 전통적인 노벨 연설 아인슈타인은 상대성 이론을 헌신했습니다 ... " .
즉, 러시아 과학자 Alexander Grigorievich Tshatnov는 전기에 자외선의 효과를 연구하고 현상을 열었습니다. 외부 사진 효과 실제로 알버트 아인슈타인은이 현상의 본질을 이론적으로 설명 할 수있었습니다. 이를 위해 그는 노벨상을 수상했습니다.
논평:
Teslafreshpower : Einstein은 사진 효과를 개방하지 않아도 노벨상을 받았지만 그의 개인적인 사건을 위해 ... "아인슈타인은 특별한 사진 효과의 두 번째 사진 효과의 개방을 수상했습니다 ... 사진 효과의 첫 번째 사진 효과의 사례. 그러나 그것은 카운터의 러시아 표지판을 궁금합니다. 알렉산더 그리비치 (1830-1896)는 사진 제프 자체, 노벨상을 열었고, 다른 사람은이를 위해 그의 발견을받지 못했고, A. 아인슈타인은 물리학 법의 특정 사례의 "연구"를 위해 그것을 주어졌습니다. 그것은 어떤 관점에서 완벽한 메스꺼움을 밝혀 냈습니다. 유일한 설명은 누군가가 정말로 A. Einstein을 원하는 것일 수 있습니다. 노벨상 수상자 그리고 나는 그것을 구현하기 위해 어떤 이유로 든든지 찾고 있었다. 나는 러시아 물리학을 열어주는 "천재"를 조금씩 얻어야했습니다. Stoletova, "Storaghing"PhotoEffect와 Now ... "태어난"새로운 노벨상 수상자.
믿을 수 없을 정도로, 사실 : 그것은 8 개의 조건부 가정 또는 가정 (기존 계약)을 가지고 있으며,이 협약 20! 물리학은 정확한 과학이지만. "
공식에 대해서는
E \u003d MC2., 인터넷은 그런 이야기를 걷습니다."1905 년 7 월 20 일 Albert Einstein과 그의 아내 Mileva Maric은 개방을 축하하기 위해 처음을 축하하기로 결정했습니다. 그가 단순한 신발장으로 술에 취해 졌을 때 위대한 물리학의 삶에서 첫 번째 사건이었습니다."... 술취한 6 개의 봉합 테이블 아래 봉합. 당신의 가난한 친구와 그의 아내 ", — 그는 또한 2005 년 9 월부터 Conrad Gabicht (잡지 "지리")에 의해 그의 친구에게 썼습니다.1946 년 7 월 1 일에 아인슈타인의 초상화는 원자 버섯과 수식의 이미지로 잡지 "시간"의 표지에 나타났습니다. E \u003d MC2. 거의 기소 된 표제 : "세계의 파괴자 - 아인슈타인 : 모든 물질은 속도와 화재로 구성됩니다". .
이 수식은 그만한 가치가 아닙니다 "파운드 울", 짧은 기사에서 오늘날 배울 수 있습니다. Bogdan Schynkarnayk
독자에게 인터넷 에서이 기사를 검색하지 않았으므로 아래에 나와 있습니다.
"오늘의 세차에있는 오늘날의 기사는 자기 사기의 이론적 물리학에있는 두 가지 다른 항목의 지속입니다. "자기 사기" 과 "이론 물리학의 2 년 사기" .
새로운 기사는 과학자들이 자성과 전기 연구의 기원에 서있는 현상 - 한스 기독교인과 Andre Marie Ampere 또는 그들의 추종자들도 관련이 없다. 단순히 몸의 자화가 훌륭한 물질로 인감을 동반 한 아이디어에 아무도 일어나지 않았습니다! 그럼에도 불구하고, 자화 후 철강 막대가 자화하는 것보다 약간 큰 질량이 있다는 것을 추측 할 수 있습니다.
전자 역학의 첫 번째 탐색기 가이 현상의 존재를 추측하고 그것을 조사했고, 오늘 물리학은 물리학의 구조를 완전히 다르게 묘사 할 것입니다. 첫째, 물리적 현상에 대한 설명에서 소위 물질의 문제는 결정적인 역할을 할 것입니다. " 물리적 진공"(이 완전히 어리석은 문구의 문자 그대로 번역은"자연 공허 "입니다).
수 만기 동안, 자연의 과학은 과학자들 사이에서, "자연이 공허함을 용인하지 않는다는 의견을 지배했습니다. 이 견해에 비추어, 에어리스 공간은 빛과 열이 적용되는 가장 훌륭한 문제로 그렇지 않은 대부분의 과학자들에게 보였습니다. 고대 그리스의시기 이후이 가장 얇은 매체를 Ether라고했습니다. 그리고 고대 그리스 과학자 민주주의가 원자라고 불리는 민주주의를 제출하여 에테르를 형성하는 무의미한 입자.
최근 현상을 엽니 다 - 자화 시체의 질량의 증가는 과학과 철학적 사상의 발전의 초기 방향이 정확하지만 알버트와 kO가 그림에서 빛 같은 에스테르를 제거하는 시각적 증거로 의미가 있습니다. 우주의, 과학을 거짓 경로에 말했다.
자화 (또는 자화) 기관의 프로세스는 금속 주위에 유도 된 (2 차) 자기장의 형성을 수반 할뿐만 아니라 자화 영역의 에테르의 밀봉과 관련이 있습니다 (자화체 내부 및 외부).
자화 된 몸체가 다른 자석과 상호 작용할 때 또는 철 톱밥과 함께 자석으로 자체적으로 자체적으로 표시되거나, 예를 들어, 필수 물질 내부의 씰이 질량의 증가로 나타납니다.
전술 한 것은 또한 전자석에도 해당된다 : 와이어 코일의 질량이 증가하고, 일정한 전류가 유동하기 시작하면, 전자석 철 코어의 질량도 증가하고있다.
겸손한 가정 기회를 사용하여 저자는 자화 중에 발생하는 체중 변화를 탐지하기 위해 원시적 인 가정에서의 기회가 있는지 알아 내고 싶었던 실험을 수행했습니다. 실험에서 가정용 컵은 1 g에서 20g까지의 GIRI 세트와 10mg에서 500 mg까지 사용되었습니다.
강한 자기장의 소스는 태블릿 (직경 - 18 mm, 두께 - 5mm)의 형태를 갖는 네오디뮴 자석을 제공했습니다. 마그네틱 물체는 직경이 18.8 mm의 강철 공을 제공하며 3 개의 강철 평면 와셔 세트에서 붙어 있습니다. 와셔에는 외경 21mm, 내경이 11mm이고 두께는 각각 6mm입니다.
실험 과정은 그런 것입니다.
처음에는 별도로 무게가났습니다. 자석, 반지 및 볼 - 각각 무게가 있습니다 : 9.38 g; 11.15 g; 27.75 계산기 에이 숫자를 잡고, 나는 총 중량을 받았다 - 48.28 그램을 받았다.
탐지 된 것 증가 된 무게 이러한 항목 중 3 개, 그 중 2 명은 치환의 과정이었고, 물론 그 존재를 입증하고 싶습니다. 오류를 측정하십시오.
그러나 실험 중에 발견되었습니다 궁금한 현상사실을 의심 할 수는 없습니다 무게 변화 TEL, 자화 또는 퇴역 과정에서! 그리고 무게가있는 몸에있는 지구의 자기장의 효과에 기록 될 수는 없습니다!
그것이 무엇인지에 대해서 호기심이 현상, 나의 후속 이야기.
회전!
자석, 금속 와셔 및 볼으로 구성된 디자인으로 작성한 후에는 비늘의 규모를 끼었고, 체중 시스템을 다른 가중치의 가중치로 균형 잡혔습니다. 다음으로, 나는 퍽과 볼이 좌절 과정에서 디자인의 총 무게를 변화시키는 지 여부를 관찰하기 시작했습니다. 약 15 ~ 20 분 후, 호기심!
디자인이있는 그릇은 천천히 드롭 다운하기 시작했습니다. 그녀의 체중이 증가하기 시작했습니다! 컵을 평형으로 가져 오려면, 나는 성냥의 체육관과 함께 그릇에 추가하기 시작했습니다. 둘 다 조각으로 부서졌습니다.
저울의 불균형 프로세스가 멈추지 않을 때까지 나는 이것을했습니다. 그런 다음 나는 Girks와 함께 그릇에 실험하는 동안 첨가 된 경기를 무게를 달았습니다. 그들의 체중은 0.38 그램이었습니다! 이러한 방식으로, 자화 (결과적으로, 그 질량) 동안의 구조물의 무게는 이들 0.38 그램에 의해 증가 함을 알 수 있었다. 즉, 자화 중에는 링 및 볼의 원자 물질에 \u200b\u200b추가로 관통하는 소용돌이 자기장의 성분이 정확히 있으며, 조인트 중량은 자화와 동일하다 : 11.15g + 27.75g \u003d 38.90 그램.
간단한 수학적 계산은이 실험에서 자화하는 동안 링과 볼의 질량의 크기가 약 1 % (0.38 * 100 % / 38.9) 였음을 보여줍니다.
결론을 내리고, 신사!
나는 개인적으로 나 자신을 위해 두 개의 출력을 만들었습니다.
1. "상대성 이론"의 유명한 공식은 "양모 파운드"가치가 없습니다.
2. 자기장은 재정적으로, 그것은 우리가 모두 머물고있는 바다에서 그 빛 사운드 에테르의 소용돌이 운동을하지만 아무것도! 자화 된 몸체 에이 에테르를 플롭하고 질량과 무게가 증가하게됩니다.
"... 에너지와 질량의 동등성 없음
원칙은 "
아카운드. ras a.a. Logunov. 8 월 31 일 2011 년.
포럼의 사람은 "E \u003d MC2는 단지 어리석은 공식 일 것임을 주장합니다. 그것은 여전히 \u200b\u200b가장 강력한 폭발물 - 우라늄에 적용 할 수 있습니다. 그러나 고슴도치는 돌 또는 나무 조각이나 물이 그러한 에너지를 결코주지 않을 것이라는 분명합니다. " 실제로,이 공식적인 공식 1 kg의 관점에서, 예를 들어 우수한 무연탄 1 kg의 시점에서 1 kg의 애쉬 - 부조리만큼 많은 에너지를 포함합니다!
공식 E \u003d KMC2는 n.a에 의해 얻어졌다. 마음은 아인슈타인 전 아직 32 년 전입니다. K 계수는 0.5에서 1로 변경되었다. J. J. Thomson은 1881 년 k \u003d 4/3 값을 발견했다. O. Maxwell 이론을 기반으로 한 Heviside는 k \u003d 1을 발견했습니다. EINSTEIN 서비스 스테이션의 EINSTEIN은 E \u003d PV-L 방정식을 가리 하여이 공식에 대한 모든 형태의 에너지와 자연의 현상 에서이 공식을 요약합니다. 방사선 공정을 고려한 공식의 사용은 합리적으로 합법적이지만 임의의 시스템의 에너지를 계산하는 그 사용은 의문을 제기합니다.
가장 자세히 그리고 가장 현대적인 공식 물리학을 기준 으로이 문제를 고려하십시오. 그녀는 오른쪽으로 오랫동안 ... 가치가 있습니다.
1. 용어 및 정의
프로세스의 관성은 상태 변화에 저항하는 프로세스의 특성입니다.
Sto - 특수 상대성 A. 아인슈타인의 특별 이론.
TNP - 돌이킬 수없는 프로세스의 열역학.
EnergoDynamics - 이러한 프로세스에 속한 특정 지식 영역 (http://www.physicalsystems.org/index02.13.html)에 대한 소속을 참조하지 않고 전송 공정 및 에너지 변환의 일반적인 패턴에 대한 과학.
에너지는 평형 상태에 도달 한 격리 된 시스템에 대해 IT에서 발생하는 모든 외부 및 내부 프로세스 및 비 - 시간 변경을 설명하는 특정 시스템 기능입니다.
질량 (전기 역학뿐만 아니라뿐만 아니라) 고전적인 역학 열역학 (2) 모두 시스템의 전체 에너지의 기능이 독립적 인 매개 변수, 시스템의 경계를 통해 질량 전달 중에 만 변경하거나 확산시. 이 정의에 따라 질량은 시스템의 관성 성질의 척도가 아니며 물질의 양의 척도로서 질량의 뉴턴의 측정과 일치합니다.
시스템의 관성 특성의 백 척도의 질량은 모든 에너지에 비례하고 어떤 요소의 영향으로 에너지 변화와 함께 변화합니다. 자체 참조 시스템에서는 시스템의 전기 역학적 질량과 수치 적으로 동일한 휴식의 질량과 같습니다.
2. 에너지 시스템을 완료하십시오
에너지 역학은 시스템 [ibid], Fig.1, (1)의 전체 에너지에 대한 다음 공식을 제공합니다.
질량 MK (시스템 파라미터)는 독립적 인 에너지 변수 중 하나이며 평형 시스템에서는 시스템의 경계를 통해 물질의 대량 교환 또는 확산 중에 만 다릅니다. ...에 시스템 m의 질량의 변하지 않은 조성의 경우 \u003d MK의 양.
3. 방정식 E \u003d MS ** 2는 시스템의 전체 에너지와 휴식의 에너지를 계산하는 데 사용할 수 없습니다.
100 개의 완전한 에너지는 형태로 표현 될 수 있고, 12) :
우리는 (1) M0에서 (1)를 분열시키고 대중의 속도 중심을 통해 마지막 거시기를 표현하고, (3). 우리는 M0 (m0 \u003d m0)에서 (2)를 변경하고, 아인슈타인 원리가 질량 및 에너지의 동등성에 대한 아인슈타인 원리가 유효하다고 믿는다. 십사). 왼쪽 부분 (4)은 전원 필드의 열교환, 체적 변형, 확산 및 움직임으로 변화하고 오른쪽은 일정합니다.
시스템의 총 에너지 및 수식에 의한 계산의 열역학적 계산
e \u003d MS2는 완전히 호환되지 않는 결과를 제공합니다.
4. 1 백 모순 된 열역학 - 무엇을 믿는가?
메모에서는 처음에는 어떤 분명한 사실을 알고 있으며, 나는 평결을 가져올 것입니다.
1. 시스템의 에너지는 훌륭합니다. 왜냐하면 집중적 인 시스템 매개 변수는 위에서 제한되지 않습니다 - 수식 E \u003d MS2는 속도 제곱을 제한합니다.
2. 열역학 및 에너지 시스템은 그 상태의 독립 변수 중 하나로 질량을 결정합니다. 그것은 시스템의 에너지 효율에 달려 있습니다. 외부 환경...에 열역학 및 에너지에서는 시스템이 작동하는 능력으로 에너지가 확인되지 않으며, 에너지 "주식"이 그 질량이고,이 작업은이 질량의 "결함"( "결함")을 감소시킵니다.
3. TNP 및 Energorinamics에서, 프로세스의 관성 특성은 가속 공정에 대한 저항에 의해서만 특징 지워지는 브루나의 원리로부터 흐른다.
결론
열역학에 대한 아인슈타인 그 자체의 의견을 고려한다면 (이것은 일반적인 내용의 유일한 물리적 이론이 "결코 반박되지는 않을 것"이라고 말한 것입니다), 문장은 분명합니다. 진리는 Verbolet 열역학입니다.
위의 분석의 관점에서, 식 E \u003d MS ** 2는 시스템의 전체 에너지와 평화롭게 소유 한 에너지를 모두 계산하는 데 적합하지 않습니다. 이 결론을 반박하기 위해서는 부적일한 아인슈타인 인이 시작될 수 있으며, 1kg의 유골이 1kg의 무연탄과 같이 많은 에너지를 함유하는 "무식한"을 보여줄 수 있습니다.
정보 소스
1. requute e \u003d mc2 및 원자 장치.
http://www.kprf.org/showthread-t_8885-page_3.html 01.03.2012, 09:08.
2. umov n.a.toria simple media, St. Petersburg, 1873. (USSR 과학 아카데미 아카데미, F. 320, OP. 1, No. 83-84).
3. Thomson J.J. 전기의 움직임으로 인한 전기 및 자기 효과에 대해서. (물리학사의 역사의 Kudryavtsev P. 과정을 참조하십시오, m .: 계몽, 1974).
4. Heviside O. // 전기 논문. - 런던 : "Macmillan and CO.", 1892.- Vol. 2. p. 492.
5. etkinv., d.t.n., 교수. 질량과 에너지가 있습니까?
6. 아인슈타인 A. 창조적 인 자서전. // 물리와 현실. - m. : "과학". 195.- P.131-166.
20.10.14
리뷰
"1. 시스템의 집중적 인 매개 변수가 위에서 제한되지 않기 때문에 시스템의 에너지가 임의로 크게 넓어 질 수 있습니다. Formula E \u003d MS2는 속도의 정사각형을 제한합니다." 수식 E \u003d MS2는 적어도 질량의 변동성과 에너지가 증가함에 따라 무제한의 증가 가능성으로 인해 제한되지 않습니다. 고전적인 열역학은 저속에서 상대성 영향의 작은 효과로 인해 폐쇄 된 시스템의 질량을 올바르게 믿습니다. 그러나 그것은 단지 접근합니다.
친애하는 Alexey! 질량, 현대적인 상대방은 몸의 속도에 의존하지 않습니다. 이것은 실수로 주장하기 전에 오른쪽이며, 이제는 끊임없는 질량이 없습니다. 이 발언과 함께만 제한하고 본질적으로 당신을 대답하지 않을 것입니다.
